Tài liệu DÒNG ĐIỆN TRONG KIM LOẠI - ỨNG DỤNG VÀ MỘT SỐ BÀI TẬP ÁP DỤNG pptx

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
1
DÒNG ĐIỆN TRONG KIM LOẠI - ỨNG DỤNG VÀ
MỘT SỐ BÀI TẬP ÁP DỤNG




MỤC LỤC:

A- MỞ ĐẦU
1. Lý do chọn đề tài
2. Mục đích nghiên cứu
3. Phạm vi nghiên cứu
4. Tình hình nghiên cứu
5. Phương pháp nghiên cứu
B- NỘI DUNG
Chương I: Cơ sở lý thuyết
1.1. Khái niệm
1.2. Bản chất của các hạt mang điện trong kim loại
1.3. Cơ sở lý thuyết cổ điển về kim loại
1.3.1. Khái niệm cơ bản
1.3.2. Định luật Ohm
1.3.3. Định luật Joule - Lenz
1.3.4. Định luật Wiedeman - Franz
1.3.5. Những nhược điểm của lý thuyết điện tử cổ điển về sự dẫn điện của
kim loại
1.4. Sơ lược về lý thuyết hiện đại về tính dẫn điện của vật rắn

1.5. Giải thích tính chất điện của kim loại
1.5.1. Bằng thuyết electron
1.5.2. Bằng lý thuyết dải năng lượng của thuyết lượng tử
1.6. Hiện tượng ở chổ tiếp xúc giữa các kim loại
Chương II: Ứng dụng của kim loại
2.1. Ứng dụng của hiện tượng nhiệt điện
2.1.1. Nhiệt kế nhiệt điện
2.1.2. Pin nhiệt điện
2.1.3. Máy lạnh sử dụng hiệu ứng nhiệt điện
2.2. Ứng dụng của siêu dẫn để tạo tàu chạy trên đệm từ
Chương III: Một số bài tập áp dụng
C- KẾT LUẬN
TÀI LIỆU THAM KHẢO

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
2

A- MỞ ĐẦU
1. Lý do chọn đề tài
Như chúng ta đã biết, đa số các ứng dụng của điện đều liên quan đến dòng điện.
Trong mỗi môi trường khác nhau chúng ta lại có những dòng điện với những ứng
dụng khác nhau. Trong đó, dòng điện chạy trong dây dẫn kim loại là một trong
những dòng điện có ứng dụng rất quan trọng trong đời sống con người, nó cung cấp
năng lượng điện cho các dụng cụ điện trong gia đình như đèn chiếu sáng, bàn là, tủ
lạnh… Nói đến kim loại có lẽ không ai là không biết và mọi người cũng biết rõ kim
loại dẫn điện rất tốt. Vì tính dẫn điện rất tốt này với việc nhiều kim loại có giá rẽ và
nhiều nên chưa có một vật liệu nào hoàn toàn thay thế được vai trò của nó. Tuy

nhiên, việc hiểu rõ bản chất, cấu trúc của kim loại cũng như nguyên lý hoạt động của
dòng điện trong kim loại – dòng chuyển động của các điện tích thì không phải ai
cũng biết và đó cũng là bí ẩn của nhiều người. Đa số mọi người biết về kim loại
cũng như dòng điện trong kim loại với những ứng dụng khác nhau như pin nhiệt
điện, máy lạnh sử dụng hiệu ứng nhiệt điện hay tàu chạy trên đệm từ,…nhưng lại
không biết làm cách nào để có thể có những ứng dụng đó. Rất nhiều thắc mắc được
đặt ra trong tôi như hoạt động của dòng điện trong kim loại dựa vào đâu? Tính dẫn
điện của nó dựa vào cái gì? Hay ứng dụng đó được dựa vào tính chất nào? … Từ đó
tôi quyết định đi nghiên cứu về đề tài “ Dòng điện trong kim loại - ứng dụng và một
số bài tập áp dụng” để có thể làm sáng tỏ những thắc mắc đó. Bên cạnh việc giải
thích bản chất, tính chất dẫn điện của kim loại, nói đến ứng dụng tôi còn tiến hành
tìm kiếm, sưu tầm bài tập áp dụng cho phần này để tôi cũng như các bạn hiểu rõ
hơn.
Có thể nói đề tài này không phải là một đề tài mới mẽ, nhưng ý nghĩa của nó thì
không bao giờ cũ, không bao giờ mất đi và luôn giữ một ý nghĩa hết sức quan trọng.
2. Mục đích nghiên cứu
Với lý do trên, tôi đã đi đến quyết định nghiên cứu đề tài này nhằm giúp tôi
cũng như mọi người – những người quan tâm đến vấn đề này hiểu rõ hơn về dòng
điện trong kim loại cả về bản chất, cấu trúc, tính chất dẫn điện của kim loại và ứng
dụng cũng như bài tập áp dụng. Và quan trọng hơn là tôi muốn giúp các bạn học
sinh trung học phổ thông, đặc biệt là các bạn lớp 11 hiểu rõ hơn về dòng điện trong
kim loại, biết cách vận dụng lý thuyết để giải các bài tập liên quan. Từ đó có hứng
thú học tập môn vật lý hơn, ham muốn học hỏi, sáng tạo, tìm tòi nghiên cứu sâu hơn
về các hiện tượng vật lý, góp phần vào việc phát triển đất nước.
3. Phạm vi nghiên cứu
Tôi đi sâu vào việc giải thích bản chất của dòng điện trong kin loại, tìm hiểu
những lý thuyết liên quan đến dòng điện trong kim loại, và một số bài tập áp dụng.
Nội dung bài này không rộng, tôi chỉ nêu lên về lý thuyết mà không đi vào thực
nghiệm nhưng lại chú trọng đến phần bài tập dành cho các bạn đang học tập, các
bạn thích nghiên cứu vấn đề này, đặc biệt là các bạn lớp 11.

4. Tình hình nghiên cứu
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
3
Vì đây không phải là đề tài mới nên việc tìm tài liệu cho đề tài này không khó
nhưng cũng vì được nhiều người nghiên cứu nên việc chọn lọc những kiến thức phù
hợp và có ý nghĩa cũng có phần khó khăn.
5. Phương pháp nghiên cứu
 Tìm kiếm, thống kê, phân tích
 Quy nạp diễn dịch
 Lôgic tổng hợp
 Nhận xét, đánh giá

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
4
B- NỘI DUNG
Chương I: Cơ sở lí thuyết
1.1. Khái niệm
Dòng điện trong kim loại là dòng các electron tự do chuyển dời có hướng dưới
tác dụng của điện trường ngoài (ngược chiều điện trường)
Đối với riêng một nguyên tử kim loại: Các electron ở lớp vỏ ngoài cùng dễ mất
liên kết với hạt nhân, trở thành các electron tự do. Lúc đó, nguyên tử trở thành ion

dương.
Đối với toàn khối kim loại:
– Các ion dương được sắp xếp một cách đều đặn theo một trật tự nhất định
trong không gian, tạo thành mạng tinh thể.
– Mỗi nút mạng là một ion dương dao động nhiệt quanh vị trí cân bằng của
mình.
– Các electron bị mất liên kết với hạt nhân của nguyên tử kim loại, thì chuyển
động tự do trong khoảng không gian giữa các ion dương (nút mạng). Các electron
này được gọi là electron tự do; chúng có vai trò là hạt tải điện, nên gọi là electron
dẫn.
– Giữa ion dương và electron tự do có lực hút tĩnh điện.
– Tổng đại số điện tích âm của các electron tự do bằng tổng đại số điện tích
dương của các ion dương, nên toàn khối kim loại trung hòa về điện.
1.2. Bản chất của các hạt mang điện trong kim loại.
Người ta đã tiến hành nhiều thí nghiệm để khám phá bản chất các hạt mang
điện trong kim loại. Trước hết ta hãy kể đến thí nghiệm do nhà vật lý người Đức
Carl Riecke (1845- 915) tiến hành vào năm 1912. Ông đã dùng ba vật dẫn hình trụ,
hai bằng đồng và một bằng nhôm với các đầu được đánh bóng kỹ càng. Sau khi cân
các thanh hình trụ được đặt kế tiếp nhau theo thứ tự đồng - nhôm - đồng và cho dòng
điện chạy qua tổ hợp ba hình trụ dẫn đố trong thời gian một năm. Như vậy, trong
thời gian này đã có 3,5.10 C
6
chạy qua. Sau đó người ta đem các thanh hình trụ này
ra cân lại thì thấy trọng lượng của chúng không hề thay đổi. Soi bằng kính hiển vi
các đầu của các hình trụ ta cũng không thấy có sự xâm nhập vật chất từ các thanh
dẫn khác. Kết quả thực nghiệm này chứng tỏ rằng các hạt mang điện không phải là
nguyên tử mà là các hạt có trong tất cả các kim loại. Các điện tử mà J.J Thomson
phát hiện ra trong năm 1897 có thể là các hạt mang điện đó.
Để khẳng định được các hạt mang điện trong kim loại là các hạt điện tử ta cần
phải xác định được dấu cũng như độ lớn điện tích của các hạt mang điện trong kim

loại. Ý tưởng như sau: Nếu kim loại chứa các hạt mang điện có thể chuyển động thì
nếu khi vật dẫn kim loại bị giảm tốc thì các hạt đó thao quán tính vẫn tiếp tục
chuyển động trong một khoảng thời gian nào đó và làm xuất hiện một dòng điện đảy
đồng thời có mọt số hạt sẽ thoát ra khỏi kim loại.



Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
5


a


0
v





i
Hình 1: Hạt mang điện trong kim loại
Giả sử lúc đầu dây dẫn được chuyển động với vận tốc

0
v

.
Ta tiến hành giảm tốc với giá trị của gia tốc bằng

a
. Do quán tính các hạt mang
điện sẽ tiếp tục chuyển động với gia tốc -

a so với vật dẫn. Mỗi gia tốc như vậy sẽ
chuyển cho các hạt mang điện đứng yên trong vật dẫn và tạo trong đó một điện
trường bằng
1
e
am



. Điều này có nghĩa là tạo nên hai đầu vật dẫn một hiệu điện
thế bằng:

'
2
1
'
2
1
21
e
mal
dl
e

am
dlVV 





trong đó: m, e
'
là khối lượng và điện tích của hạt tải điện, l là độ dài của dây
dẫn.
Trong trường hợp này sẽ có dòng điện I =
R
VV
21

, với R là điện trở của dây
dẫn, chạy dọc theo hướng chuyển động của dây dẫn. Như vậy sẽ có dòng điện tích
dq chạy qua các tiết diện trong thời gian dt với:

dv
R
e
ml
dt
R
e
mal
dtdq
''



Số điện tích chạy qua các tiết diện trong suốt thời gian giảm tốc sẽ là:

R
lv
e
m
dv
Re
ml
dqq
v
t
0
'
0
'
0
0


(1)
Điện tích q dương nếu như nó được chuyển theo hướng chuyển động của dây
dẫn.
Như vậy nếu đo được l,
0
v
, r cũng như lượng điện tích q chuyển qua dây dẫn
trong thời gian giảm tốc ta có thể xác định được tỷ số

m
e'
của hạt mang điện trong
dây dẫn. Hướng của xung dòng sẽ cho biết dấu của điện tích của hạt mang điện.
Theo hướng này hai nhà bác học người Nga là Leonid Mandenshtam(1879 -
1944) và Nikolai Papaleksi (1880 - 1947) đã tiến hành thí nghiệm vào năm 1913.
Các ông đã thu được các kết quả có tính chất định tính.
Năm 1916 hai nhà vật lý người Mỹ là R. Tolman và T. Stewart đã thu được các
kết quả định lượng. Một cuộn dây dài 500m được quay với vận tốc dài bằng sm300 .
Dây được hãm lại đồng thời người ta dùng một điện kế xung kích để đo lượng điện
e
'


 a


0

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
6
tích chạy qua dây. Kết quả tỉ lệ
m
e'
đo được theo thí nghiệm này gần với giá trị
m
e

của
điện tử. Điều này chứng tỏ rằng các hạt mang điện trong kim loại chính là các điện
tử.
Trong kim loại với một số hiệu điện thế rất bé người ta cũng có thể tạo nên
dòng điện, điều đó cho ta cơ sở để có thể khẳng định rằng các hạt mang điện – điện
tử có thể chuyển động mà không bị cản trở.
Sự tồn tại của điện tử trong kim loại được giải thích như sau:Khi mạng tinh thể
được hình thành, các điện tử có liên kết yếu nhất (điện tử hóa trị) tách ra khỏi
nguyên tử và trở thành các điện tử chung của toàn mẫu kim loại. Nếu cứ một điện tử
tách ra khỏi một nguyên tử thì nồng độ các điện tử tự do (số điện tử n trong một đơn
vị thể tích) sẽ bằng số nguyên tử của một đơn vị thể tích. Mà số nguyên tử trong một
đơn vị thể tích bằng
A
N
M

. Trong đó

là khối lượng riêng của kim loại, M là khối
lượng riêng của một mol kim loại đó, N
A
là số Avogadro,
M

của Kali khoảng 2.10
4

3
mmol . Vì vậy đối với kim loại:
32928

/1010 mn 
1.3. Cơ sở lý thuyết cổ điển về kim loại.
1.3.1. Khái niệm cơ bản
Dựa trên sự tồn tại của điện tử tự do (tập thể), nhà vật lý học người Đức Paule
Drude (1836 – 1906) đã đưa ra lý thuyết cổ điển về kim loại và tiếp sau được
H.Lorentz hoàn chỉnh. Drude cho rằng các điện tử dẫn trong kim loại giống như các
phân tử trong khí lý tưởng. Trong khoảng giữa hai va chạm chúng chuyển động
hoàn toàn tự do trên một quảng đường l nào đó. Nhưng khác với các phân tử khí
trong khí lý tưởng mà trong đó các phân tử va chạm với các phân tử khác, trong kim
loại các điện tử tự do chủ yếu không va chạm với các điện tử khác mà và chạm với
các ion tạo nên mạng tinh thể của kim loại. Các va chạm này dẫn đến việc thiết lập
cân bằng nhiệt giữa các khí điện tử và mạng tinh thể.
Khi cho một điện trường tác dụng lên kim loại thì các chuyển động có hướng
của các điện tử

u sẽ chồng chất với vận tốc chuyển động nhiệt

v . Ta có thể xác định
vận tốc chuyển động có hướng

u
của các điện tử theo công thức:

 unej
Trong đồng, mật độ dòng cực đại khoảng 10
7
A/m
2
và với giá trị
329

/10 mn 
ta
có:

sm
ne
j
u /10
)10.6,1.(10
10
3
1929
7
_




Như vậy ngay cả khi có mật độ dòng cực đại, vận tốc chuyển có hướng của các
điện tử
_
u cũng chỉ đạt khoảng 1/10
8
vận tốc chuyển động nhiệt trung bình của nó. Do
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
7
đó trong khi tính toán ta thường lấy giá trị tuyệt đối của vecto vận tốc tổng


 uv
bằng giá trị tuyệt đối của vận tốc chuyển động nhiệt

v
.
Muốn vậy, ta hãy tìm sự thay đổi động năng trung bình của điện tử khi có
trường điện, ta có:

2222
2
22

















 uuvvuuvvuv

Vì

u
và

v
độc lập với nhau nên có thể tính lại số hạng thứ hai trong biểu thức
trên:

0

vu

Vì

v =0 do đó:

22
2








 uvuv
Như vậy động năng trung bình của điện tử tăng lên một lượng:

2
2
um
W
k

1.3.2. Định luật Ohm.
Drude cho rằng khi điện tử va chạm với các ion của mạng tinh thể, sự thay đổi
động năng mà điện tử thu được khi có điện trường truyền hết cho ion, cho nên sau
va chạm đó vận tốc

u
không còn nữa. Ta còn giả thiết điện trường đồng nhất cho nên
điện tử luôn nhận được một gia tốc không đổi bằng Ee/m và khi đạt đến va chạm
mới, có thể xem vận tốc cực đại của nó bằng:


m
eE
u 
max

trong đó

là khoảng thời giant rung bình giữa hai va chạm của điện tử với ion của
mạng tinh thể. Drude không khảo sát sự phân bố vận tốc của các điện tử và cho rằng
tát cả các điện tử ddeuf có cùng vận tốc v, vì vậy gần đúng ta có:

v
l




Vì vậy:
mv
eEl
u 
max

Vận tốc u thay đổi tuyến tính trên quảng đường l, do đó giá trị trung bình của
nó trên quảng đường l này bẳng giá trị cực đại:

mv
eEl
uu
2
2
1
max

Từ đó độ lớn mật độ dòng j có dạng:
E
mv
lne
j
2
2

So sánh biểu thức này với định luật Ohm dưới dạng vi phân ta có thể rút ra:
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương

SVTH: Phạm Thị Tiên
8

mv
lne
2
2



Nếu điện tử không va chạm với các ion trong mạng tinh thể thì quảng đuờng tự
do của nó, và do đó độ dẫn điện của kim loại sẽ vô cùng lớn. Như vậy theo lý thuyết
cổ điển , điện trở của kim loại là do va chạm của các điện tử tự do với các ion trong
mạng tinh thể gây nên.
1.3.3. Định luật Joule –Lenz
Tại cuối đoạn đường chuyển động tự do l, khi có điện trường ngoài mỗi điện tử
nhận thêm một động năng
2
2
um
W
k

. Nếu tính đến
mv
eEl
u 
max

ta có:

2
2
22
2
max
2
2
E
mv
le
mu
W
k


Như Drude đã giả định , khi va chạm với các ion, điện tử truyền hết năng lượng
vừa nhận them được cho ion. Lượng năng lượng làm tăng nội năng của mạng tinh
thể kim loại và được thể hiện qua việc kim loại bị nóng lên.
Mỗi một điện tử trong một đơn vị thời gian (1s) trung bình chịu 1/

=v/l va
chạm, và mỗi lần va chạm lại truyền hết năng lượng vừa thu được cho mạng tinh
thể, vì vậy mà năng lượng nhiệt thoát ra trong một đơn vị thể tích bằng:

2
2
2
1


mv
lne
WnQ
ku


trong đó n là số điện tử dẫn trong một đơn vị thể tích.
Đại lượng Q
n
chính là công suất nhiệt của dòng điện. Hệ số của E
2
trong công
thức trên theo Ohm chính là độ dẫn điện

của kim loại. Lại theo định luật Ohm
dưới dạng vi phân j =

E ta có:

2
22
2
jEQ
u









Đây chính là biểu thức của định luật Joule – Lenz dưới dạng vi phân.
1.3.4. Định luật Wiedeman – Franz
Thực nghiệm đã chứng tỏ rằng, kim loại ngoài tính dẫn điện tốt còn có độ dẫn
nhiệt cao. Hai nhà vật lý học người Đức là G. Wiedeman và R. Franz đã thiết lập
được định luật thực nghiệm về tỷ số giữa độ dẫn nhiệt

và độ dẫn điện

của kim
loại. Theo định luật này, tỷ số giữa

và

đối với tất cả kim loại gần như nhau, thay
đổi tỷ số với nhiệt độ tuyệt đối. Ví dụ tỷ số này tại nhiệt độ trong phòng đối với
nhôm là 5,8.10
-6
, đồng là 6,4.10
-6
, chì là 7,0.10
-6
J. )./( Ks


Các tinh thể không kim loại cũng có khả năng dẫn nhiệt. Tuy nhiên độ dẫn
nhiệt của kim loại trội hơn nhiều độ dẫn nhiệt của các chất điện môi. Điều đó là vì
các điện tử tự do chứ không phải là mạng tinh thể, chính là các yếu tố truyền nhiệt.

Từ đó:
nkvl
2
1



Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
9
Chia

cho biểu thức của độ dẫn điện
mv
lne
2
2


và trong đó thay
2
2
1
2
3
mvkT 
ta
có biểu thức:

T
e
k
e
kmv
2
2
2
3










Biểu thức này thể hiện định luật Wiedeman – Franz.
Thay giá trị bằng số, ta có công thức tính:

T
8
10.23,2





Khi T=300K, tỷ số

bằng 6,7.10
-6
J. )./( Ks

. Giá trị lý thuyết này phù hợp
với các số liệu thực nghiệm.
Tuy nhiên điều phù hợp này thật ra không đúng vì sau này H.Lorentz đã tiến
hành tính toán với mức độ chính xác cao hơn bằng cách chú ý đến sự phân bố của
điện tử theo vận tốc và ông đã thu được công thức T
e
k
2
2









. Kết quả này không
phù hợp với các số liệu thực tế.

1.3.5. Những nhược điểm của lý thuyết điện tử cổ điển về sự dẫn điện của kim
loại.
Lý thuyết cổ điển về kim loại đã giải thích được các định luật Ohm, định luật

Joule –Lenz, Wiedeman – Franz nhưng lại có những nhược điểm sau:
 Không thể giải thích được quy luật quan sát được bằng thực nghiệm về sự
phụ thuộc tuyến tính giữa điện trở suất

và nhiệt độ T. Như vậy lý thuyết
mâu thuẫn với thực nghiệm.
 Theo lý thuyết cổ điển nhiệt dung phân tử đẳng tích của kim loại phải lớn
hơn 1,5 lần nhiệt dung của chất điện môi. Tuy nhiên thực nghiệm chứng tỏ
rằng nhiệt dung phân tử của kim loại không khác nhiều so với nhiệt dung
phân tử của các tinh thể phi kim loại.
Chỉ có lý thuyết lượng tử về kim loại mới khắc phục được các nhược điểm này.
1.4. Sơ lược về lý thuyết hiện đại về tính dẫn điện của vật rắn.
Lý thuyết lượng tử là cở sở để nghiên cứu đầy đủ về tính dẫn điện của vật rắn.
Theo cơ học lượng tử, hệ hạt chỉ có thể tồn tại ở trạng thái năng lượng xác định.
Hệ hạt chuyển từ trạng thái này sang trạng thái khác một cách nhảy vọt, tương ứng
với một biến đổi năng lượng xác định.
Ví dụ xét một điện tử trong trường tĩnh điện của một ion dương. Theo cơ học
lượng tử, năng lượng toàn phần của điện tử trong miền giá trị âm chỉ có thể có một
trong những giá trị sau:
W =
2
n


Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
10

trong đó B là một hằng số và n là số nguyên dương (n = 1,2, ). Năng lượng tương
ứng với W =
2
n

 được điểu diễn bằng các đường nằm ngang trên hình 2.






Theo thuyết cổ điển
W =
r
C
r
qq

0
.
4
1




Hình 2: Các mức năng lượng của điện tử trong trường Coulomb

Phân bố lượng tử của điện tử theo mức năng lượng khác hẳn với phân bố cổ

điển. Đó là do theo cơ học lượng tử, các điện tử tuân theo nguyên lý loại trừ Pauli.
Nguyên lý này như sau: Trong cùng một mức năng lượng (với điều kiện không suy
biến) có tối đa hai điện tử spin ngược nhau.
Tại nhiệt độ không tuyệt đối, theo quan điểm cổ điển động năng của tất cả các
điện tử phải bằng không. Nhưng theo nguyên lý Pauli, nếu số điện tử tự do trong
kim loại bằng n thì khi T = 0K chúng chiếm n/2 mức năng lượng thấp nhất. Trong
trường hợp này, định luật phân bố điện tử theo các mức năng lượng là đường gãy
khúc 2 trên hình 3.

n
n





3
1
2




w

Hình 3: Phân bố điện tử theo mức năng lượng
1- Phân bố Maxwell- Bolzmann
2- Phân bố Fermi- Dirac
3- Phân bố Bose - Einstein
kT2

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
11

Trên hình 3
Fi
W
là năng lượng ứng với mức trên cùng còn chứa đầy điện tử tại
nhiệt độ không đổi. Như vậy tại T = 0K, tất cả các mức năng lượng
i
W <
Fi
W (được
gọi là thế hóa học

) đều chứa đầy điện tử, mỗi mức có 2 điện tử, còn những mức
năng lượng
i
W
>
Fi
W
đều trống. Theo lý thuyết lượng tử, sự phân bố của các điện tử
theo các mức năng lượng tuân theo hàm phân bố Fermi - Dirac:

kT
WW

kT
W
F
Fd
e
e
f





1
1
1
1


Trong đó W,

,
Fd
WW , là năng lượng được biểu diển trên hình 4.

được gọi là
thế hó học có giá trị bằng:
N
pVTSU





(k là hằng số Boltzman, T là nhiệt độ
tuyệt đối, U nội năng, S entropy, N số Avogadrro).

W
r
W

Fi
W


d
W


F
W


Hình 4: Các mức năng lượng.

Tổng quát, hàm phân bố trong thống kê cổ điển và thống kê lượng tử biểu diễn
số các hạt trung bình trong mỗi trạng thái năng lượng dưới cùng một công thức
thống nhất:







kT
W
F
e
f
1

Khi

= 0,
0


ta có phân bố Maxwell- Bolzmann
1



: phân bố Bose - Einstein
1


: phân bố Fermi- Dirac
Trên hình 3 là các đường cong
F
f với các nhiệt độ khác nhau. Khi T = 0, đường
cong phân bố
F

f là đường cong 2. Thật vậy, khi T = 0, nếu W <

thì
kT
W
e


<< 1 và
F
f
=1, ngược lại W >

thì
kT
W
e


>>1 nên
F
f
=0. Khi T > 0 đường biểu diễn hàm
F
f

là đường cong số 3. Đường cong 1 biểu diễn phân bố Maxwell- Bolzmann. Tại nhiệt
độ cao đường cong phân bố Fermi- Dirac tiến gần đến đường cong phân bố
Maxwell- Bolzmann.
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương

SVTH: Phạm Thị Tiên
12

Các kết luận ở trên đúng cho một hệ nguyên tử bất kỳ. Giản đồ năng lượng của
các điện tử trên những quỹ đạo khác nhau của một nguyên tử được vẽ trên hình 5.
Điều đặc biệt quan trọng là hình ảnh định tính về sự phân bố các mức năng lượng
của điện tử trong vật rắn cũng tương tự như trong nguyên tử cô lập. Theo nguyên lý
Pauli thì trạng thái các điện tử trong một hệ bất kỳ phải khác nhau.










Hình 5: Phân bố điện tử theo các mức năng lượng trong một nguyên tử

Trong biểu thức
kT
WW
kT
W
F
Fd
e

e
f





1
1
1
1

khi biểu diễn thế năng của điện tử
trong kim loại, ta chọn thế năng của điện tử ở điểm xa vô cùng bằng không, do đó
các mức năng lượng của điện tử trong kim loại là âm: W,

< 0. Trong một số
trường hợp khác, để thuận tiện cho việc biểu diễn ta chọn mức thế năng ở đáy hố thế
năng trong kim loại bằng không, khi đó các mức năng lượng Fermi W > 0 và năng
lượng toàn phần của điện tử trong hố thế năng của kim loại là
d
W
> 0,
d
W
cũng chính
là động năng của điện tử trong hố thế năng này.
Theo nguyên lý Pauli thì trạng thái của điện tử trong một hệ bất kỳ phải khác
nhau.
Những trạng thái khác nhau của điện tử tương ứng với những năng lượng khác

nhau, mặt dù sự khác nhau đó có thể rất nhỏ.
Lý thuyết lượng tử chứng tỏ rằng nếu nguyên tử phân bố trong tinh thể một
cách đều đặn thì những điện tử này hoàn toàn không bị ràng buộc với một nguyên tử
xác định nào cả và có thể chuyển động trong mạng tinh thể như các điện tử tự do.
Phép tính cơ học lượng tử phân tích chuyển động của điện tử trong tinh thể đã chứng
tỏ rằng: nếu số nguyên tử tạo thành tinh thể là N thì một mức của điện tử hóa trị
trong nguyên tử cô lập tương ứng với N mức riêng biệt phân bố rất gần nhau trong
tinh thể. Trong tinh thể thực, số nguyên tử N rất lớn, nên N các mức riêng biệt rất
gần nhau này tạo thành một giải hoặc một vùng những trạng thái được phép. Bề
rộng vùng

thực tế không phụ thuộc vào N. Khi N lớn, điện tử tự do có thể chuyển
động dễ dàng từ mức này sang mức khác nằm trong giới hạn của một vùng được cho
phép (hình 6).

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
13



Vùng cho Mức năng lượng trong nguyên
phép
1

tử cô lập

Vùng cấm d Sự thay đổi mức năng lượng theo
khoảng cách tương đối
T
Vùng cho
2

phép



0
r

Hình 6: Phân bố năng lượng trong tinh thể

Trong nguyên tử cô lập, điện tử hóa trị có một vài mức được phép, cho nên
trong tinh thể cũng có một vài vùng được phép của điện tử, vùng nọ cách vùng kia
một khoảng có chiều rộng d cỡ bằng

. Vùng có chiều rộng d giữa hai vùng được
phép là vùng cấm.
1.5. Giải thích tính chất điện của kim loại.
1.5.1. Bằng thuyết electron.
 Tính dẫn điện tốt của kim loại
Kim loại dẫn điện tốt vì mật độ electron tự do trong kim loại rất lớn. Tính dẫn
điện của kim loại được giải thích như sau:
Các electron tự do trong kim loại có tốt độ rất lớn (cỡ
sm/10
5
). Chuyển động

nhiệt hỗn độn tán xạ trên các chỗ mất trật tự của mạng tinh thể nên không có hướng
ưu tiên. Xét số electron chuyển động theo một chiều nào đó, về trung luôn bằng số
electron chuyển động theo chiều ngược lại. Điện lượng tổng cộng bởi các electron đi
qua một mặt bất kỳ theo một chiều nào đó là bằng không. Vậy chuyển động hỗn
loạn của các electron tự do không tạo ra dòng điện trong vật dẫn kim loại (hình 7a).




0







a b
Hình 7: Chuyển động nhiệt và chuyển động cuốn của electron trong kim loại

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
14

Khi đặt một hiệu điện thế bên ngoài vào hai đầu của vật dẫn kim loại, do chịu
tác dụng của lực điện trường, các electron tự do nhận thêm một thành phần vận tốc
chuyển động có hướng ngược chiều điện trường ngoài (hình 7b):


 .eF
trong đó

F
là lực do điện trường ngoài tác dụng lên một electron.
Khi đó số electron chuyển động ngược với chiều điện trường ngoài sẽ lớn hơn
số electron chuyển động cùng chiều với điện trường ngoài, nghĩa là xuất hiện
chuyển dời có hướng của các hạt điện tích dẫn đến trong kim loại có dòng điện.
Dòng điện trong kim loại là dòng dịch chuyển có hướng của các electron tự do
ngược chiều điện trường ngoài tác dụng lên kim loại.
 Giải thích nguyên nhân gây ra điện trường.
Trong chuyển động có hướng, các electron tự do luôn tương tác với các ion
nằm ở nút mạng dao động quanh vị trí cân bằng và những chỗ mất trật tự của mạng
tinh thể. Giữa hai va chạm kế tiếp, các electron chuyển động có gia tốc dưới tác
dụng của điện trường ngoài và nó có một năng lượng xác định do điện trường cung
cấp. Sau va chạm, các electron bị tổn hao năng lượng chuyển động có hướng, nói
cách khác kim loại cản trở dòng điện hay kim loại có điện trở.
Nguyên nhân gây ra điện trở là do va chạm của các electron tự do và các ion
dương của mạng tinh thể.
Các kim loại khác nhau có cấu trúc mạng tinh thể khác nhau, do đó tác dụng
cản trở chuyển động có hướng của các electron tự do của mạng tinh thể khác nhau là
khác nhau, dẫn đến điện trở suất của các kim loại không giống nhau.
Ngay sau khi ngắt điện trường, các electron không còn được gia tốc do điện
trường nữa, quá trình chuyển động có hướng của electron nhanh chóng bị mất do va
chạm. Chuyển động của các electron lại trở về quá trình chuyển động hỗn loạn do
nhiệt.
 Giải thích tính phụ thuộc nhiệt độ của điện trở
Khi electron va chạm với nút mạng, nó truyền năng lượng nhận được từ điện
trường ngoài cho nút mạng làm cho các nút mạng dao động mạnh hơn, nghĩa là kim

loại nhận được năng lượng dưới dạng nhiệt. Vì vậy, khi có dòng điện chạy qua kim
loại nóng lên.
Khi tăng nhiệt độ của kim loại, các ion kim loại ở nút mạng dao động mạnh hơn
làm tăng tiết diện tán xạ, nên electron tự do dễ va chạm với nút mạng hơn, dẫn đến
điện trở suất của kim loại tăng tuyến tính với nhiệt độ của kim loại.
Mô hình electron tự do đã được sử dụng để giải thích các tính chất của kim loại
và đã thu được một số thành công, như đã xây dựng được biểu thức của định luật
Ohm, rút ra hệ thức giữa điện trở suất và độ dẫn nhiệt. Tuy nhiên, mô hình đó đã bất
lực trong việc giải thích một số hiện tuợng như vì sao electron dẫn có quãng duuờng
chuyển động tự do rất lớn. Thực nghiệm cho thấy rằng, các electron dẫn có thể
chuyển động không va chạm trên những khoảng cách dài bằng nhiều lần hằng số
mạng (có truờng hợp đạt tới hàng xentimet).
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
15

Lý thuyết luợng tử có thể giải thích một cách đầy đủ và đúng đắn hơn các tính
chất của kim loại.
1.5.2. Bằng lý thuyết dải năng lượng của thuyết luợng tử.
Kim loại có số electron tự do lớn nên dẫn điện tốt. Ở độ không tuyệt đối, các
electron chỉ chiếm một phần các trạng thái của dải năng lượng mà nó chiếm chỗ,
trong dãi còn nhiều trạng thái năng luợng còn trống.
Ta xét tinh thể chất rắn của các nguyên tử ở cột I bảng tuần hoàn các nguyên tố
hoá học (nhóm kim loại kiềm). Mỗi nguyên tử có một electron hoá trị, nên ở độ
không tuyệt đối các electron hoá trị chỉ chiếm một nửa các trạng thái trong dải năng
luợng đó (hình 8).

E =0



Hình 8: Cấu trúc dải năng luợng của kim loại kiềm

Mức năng lượng cao nhất của electron chiếm chổ trong dải đuợc gọi là mức
năng luợng Fermi (
F
 ) . Các trạng thái năng lượng trên mức Fermi còn trống, các
electron trong vùng có thể di chuyển dẽ dàng. Mật độ electron tự do trong kim loại
kiềm rất lớn nên đuợc gọi là “khí electron”, chúng phân bố đồng đều trong mạng
luới các ion dương. Vì vậy, kim loại kiềm dẫn điện rất tốt.
Các electron tự do trong kim loại ở nhịêt độ phòng có vận tốc chuyển động
trung bình
smv
T
/10
5

. Các electron chuyển động hỗn độn không có định huớng ưu
tiên nên không sinh ra dòng điện. Các electron hóa trị có thể chuyển động tự do
trong chất rắn. Nếu ta lấy gốc toạ độ tại đáy dải năng luợng đó: E = 0, ở độ không
tuyệt đối, mức năng luợng cao nhất trong dải bị elẻcton chiếm gọi là năng lượng
Fermi

F
 , vận tốc của electron tương ứng với năng luợng Fermi đuợc gọi là vận tốc
Fermi
F
v . Đối với kim loại đồng eV
F
0,7 và
./10.6,1
6
smv
F


Khi đặt kim loại vào trong điện truờng, lực điện trường gia tốc cho các electron
tự do có thêm chuyển động cuốn nguợc huớng điện truờng. Chuyển động của
electron lúc này bao gồm chuyển động hỡn độn và chuyển động định huớng, do đó
xuất hiện chiều chuyển động ưu tiên tạo nên dòng điện. Mặc dù tốc độ trung bình
của chuyển động cuốn do tác dụng của điện truờng nhỏ, nhưng khi hai đầu dây dẫn
có một hiệu điện thế thì ngay lập tức dây dẫn có dòng điện. Nguyên nhân của hiện
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
16

tuợng đó là do vận tốc truyền tuơng tác của electron chính là vận tốc lan truyền của
sóng điện từ
./10.3
8
sm

Kim loại có điện trở suất cao vì mật độ electron tự do trong kim loại lớn.
Theo quan điểm lượng tử, sóng electron không va chạm khi chuyển động trong
mạng tinh thể lý tưởng hoàn toàn trật tự, nên electron dẫn có quảng đưòng bị hạn
chế do trong tinh thể thực luôn tồn tại các khuyết tật do sai hỏng mạng tinh thể và
tạp chất.
Trong tinh thể của các nguyên tử hoá trị hai (như beri, manhê, canxi, strôni,
bari), mỗi nguyên tử đóng góp hai electron hoá trị vào vùng năng lượng hoá trị.
Trường hợp này ta hình dung rằng dải hoá trị bị chiếm đầy, các electron hoá trị
dường như không dịch chuyển được trong dải năng lượng và chất rắn như vậy không
dẫn điện. Nhưng thực tế, các nguyên tố hoá trị hai đều là kim loại, có khả năng dẫn
điện tốt. Lý thuyết dải năng lượng giải thích hiện tuợng này như sau: trong tinh thể
các kiêm loại kiềm thổ, dải năng lượng này phủ một phần lên dải năng lượng hoá trị
bị chiếm đầy (hình 9). Như vậy, elecron trong dải đầy có thể dễ dàng chuyển lên các
mức năng lượng còn trống ở dải dẫn và tham gia vào quá trình dẫn điện giống như
các kim loại kiềm.

E


Dải dẫn


Dải cấm

Dải hoá trị

Hình 9: Cấu trúc dải năng luợng của kim loại kiềm thổ

1.6. Hiện tượng ở chổ tiếp xúc giữa các kim loại.

Khi hai kim loại khác nhau tiếp xúc với nhau thì sẽ xuất hiện một hiệu điện thế
giữa chúng, hiệu điện thế này đuợc gọi là hiệu điện thế tiếp xúc. Hiệu điện thế tiếp
xúc phụ thuộc vào bản chất của hai kim loại, chổ hiệu điện thế giữa hai kim loại
đuợc gọi là mối hàn. Nguyên nhân làm xuất hiện hiệu điện thế tiếp xúc này đuợc
giải thích như sau, Ở cùng nhiệt độ, hai kim loại khác nhau đuợc tiếp xúc với nhau
thì các electron dẫn do chuyển động nhiệt sẽ khuyết tán từ kim loại 1 sang kim loại 2
và ngược lại. Vì mật độ các electron trong kim loại khác nhau, cho nên các dòng
electron khuyết tán khác nhau. Gỉa sử mật độ electron dẫn trong kim loại 1 là
1
n
lớn
hơn mật độ
2
n của electron dẫn trong trong kim loại 2. Do đó dòng electron khuếch
tán của kim loại 1 lớn hơn dòng khuếch tán ngược lại từ kim loại 2 làm cho kim loại
1 sẽ tích điện dương còn kim loại 2 tích điện âm. Giữa hai kim loại xuất hiện một
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
17

điện trường hướng từ kim loại 1 sang kim loại 2. Điện trường này cản trở sự khuyết
tán của electron từ kim loại 1 sang kim loại 2 nhưng nó lại thúc đẩy electron từ kim
loại 2 sang kim loại 1. Khi hai dòng khuếch tán của các electron dẫn cân bằng, sẽ
tồn tại một hiệu điện thế không đổi giữa 2 kim loại. Đó là hiệu điện thế tiếp xúc
trong giữa hai kim loại
i
U
(hình 10).

W


     e
i
U


x
Hình 10: Biểu đồ phân bố năng lượng ở lóp tiếp xúc giữa hai kim loại.

Quá trình trao đổi elelectron giữa hai kim loại xảy ra rất nhanh do tôc sđộ
chuyển động nhệt của các electron rất lớn.

+

-

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
18

Chuơng II: Ứng dụng của kim loại.
2.1. Ứng dụng của hiện tượng nhiệt điện.
Năm 1821, nhà vật lí Thomas Seebeck (1770-1831) đã phát hiện ra hiện tượng
nhiết điện (hiện tượng Seebeck). Ở cùng nhiệt độ, một mạch kín gồm hai kim loại
khác nhau, trong mạch không có dòng điện. Nếu nhiệt độ ở hai mối hàn khác nhau
sẽ có dòng điện chạy qua trong mạch. Độ chênh lệch nhiệt độ giữa hai mối hàn càng
lớn thì nhiệt độ càng lớn. Dòng điện này được gọi là dòng nhiệt điện, suất điện động
tạo nên dòng điện gọi là suất điện động gọi là suất điện động nhiết điện. Mạch kín
nói trên được gọi là cặp nhiệt điện (hình 11).

2
T

B

+
A
-

B

1
T
Hình 11: Hiện tượng Seebeck

Khi cho dòng điện qua vật dẫn không đồng chất, ngoài nhiệt lượng Joule - Lenz
tỏa ra trong thể tích của vật dẫn, người ta còn quan sát thấy một hiện tượng nhiệt
phụ nữa xảy ra ở chổ tiếp xúc giữa hai vật dẫn kim loại khác nhau. Khi có dòng điện
qua chổ tiếp xúc giữa hai kim loại thì ở đó sẽ có sự tỏa nhiệt hay hấp thụ nhiệt tùy
theo chiều dòng điện. Nó làm cho chổ tiếp xúc hoặc nóng lên hoặc lạnh đi. Hiện
tượng nhiệt điện này do Jean Peltier phát minh ra năm 1834.
Năm 1854, William Thomson đã phát hiện ra rằng một vật dẫn đồng chất mà có
biến thiên nhiệt độ thì khi có dòng điện chạy qua sẽ xuất hiện một nhiệt lượng phụ
tỏa ra hay hấp thụ trong vật dẫn, độc lập với nhiệt lượng Joule – Lenz. Lượng nhiệt
này bổ sung thêm hoặc hấp thụ bớt đi làm cho nhiệt lượng của vật tăng lên hay giảm
đi so với khi chỉ có nhiệt lượng Joule – Lenz. Hiện tượng này được gọi là hiện tượng
Thomson. Nguồn gốc của hiện tượng này có liên quan chặc chẽ với các nguyên nhân
làm xuất hiện các hiệu ứng nhiệt điện xảy ra tại chỗ tiếp xúc. Thí nghiệm quan sát
hiện tượng Thomson đã bố trí như sau: Hai vật dẫn a và b giống nhau, làm bằng

cùng một vật liệu được mắc vào một mạch điện. Hai đầu của các vật dẫn được giữ ở
các nhiệt độ khác nhau. Khi đó, dọc theo các vật dẫn xuất hiện một biến thiên nhiệt
độ nên xuất hiện các dòng nhiệt. Trong vật dẫn b, chiều dòng nhiệt trùng với chiều
dòng điện, còn trong vật dẫn a, chiều của hai dòng đó ngược nhau. Trên hai vật dẫn
chọn hai điểm a và b sao cho khi chưa có dòng điện, nhiệt độ tại hai điểm đó bằng
nhau (hình 12).
V

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
19



Hình 12: Hiện tượng Thomson
Thực nghiệm cho thấy, khi có dòng điện trong mạch, nhiệt độ tại hai điểm đó
lại khác nhau. Điều đó chứng tỏ rằng đã có nhiệt lượng phụ ngoài nhiệt lượng Joule
– Lenz tỏa ra trong một vật dẫn và bị hấp thụ ở vật dẫn kia. Nhiệt lượng phụ đó gọi
là nhiệt lượng Thomson.
2.1.1. Nhiệt kế nhiệt điện.
Cặp nhiệt điện dùng để đo các nhiệt độ rất cao hoặc rất thấp mà các nhiệt kế
thông thường dùng chất lỏng hây thủy ngân, rượu màu không đo được. Cặp nhiệt
điện gồm hai vật dẫn kim loại khác nhau (dây 1 và dây 2) được hàn nối với nhau,
một đầu hàn được gọi là đầu nóng. Hai dây kim loại cùng mối hàn nóng (
A
 ) thường
được trong ống sứ cách điện để cách li mọi tiếp xúc ở vùng ngoài mối hàn. Nhằm
tránh va đập cơ học, một lớp vỏ bọc kim loại phủ bên ngoài để bảo vệ mối hàn nóng

và ống sứ. Để cặp nhiệt điện phản ứng nhanh với nhiệt độ bên ngoài, mối hàn nóng
có thể được tiếp xúc với lớp vỏ kim loại (hình 13).


Hình 13: Sơ đồ sử dụng cặp nhiệt điện đo nhiệt độ

Hai vật dẫn cùng có biến thiên nhiệt độ dẫn đến xuất hiện hiệu điện thế nhiệt
điện giữa hai mối hàn được tăng cường. Hiệu điện thế này phụ thuộc vào bản chất
của kim loại tạo thành cặp nhiệt điện và sự chênh lệch nhiệt độ ở hai mối hàn.
Thông thường, mối hàn lạnh (
B

) được giữ ở nhiệt độ không đổi gọi là nhiệt so
sánh, nhiệt độ mối hàn nóng (
A
 ) là nhiệt độ cần xác định. Vì vậy phải biết chính
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
20

xác nhiệt độ so sánh và phải có bản tra cứu chuyển đổi hiệu điện thế nhiệt điện sang
nhiệt độ đối với từng loại cặp nhiệt điện được dùng. Các đồng hồ đo nhiệt thường
chỉ thị trực tiếp giá trị nhiệt độ của mối hàn nóng. Hiệu điện thế của cặp nhiệt điện
nói chung vào khoảng từ 1 đến 70 V

, khi sự chênh lệch nhiệt độ của hai mối hàn là
một độ. Do cặp nhiệt điện đo hiệu nhiệt độ của hai điểm chứ không chỉ thị nhiệt độ
tuyệt đối nên đầu lạnh thường được đặt ở nhiệt độ đã biết trước như nước đá (0 C


)
hoặc nhiệt độ phòng.
Các cặp nhiệt điện constantan - đồng, constantan - sắt thường được dùng để đo
nhiệt độ không cao lắm. Để đo các nhiệt độ cac đến 1700 C

thì phải dùng cặp nhiệt
điện một dây làm bằng platin nguyên chất, còn dây kia làm bằng hợp kim platin có
chứa 10% rodi.
2.1.2. Pin nhiệt điện.
Mỗi cặp nhiệt cung cấp một suất điện động nhiệt điện rất nhỏ. Nhiều cặp nhiệt
điện mắc nối tiếp nhau có thể tạo thành một bộ pin có khả năng cho suất điện động
khoảng vài vôn (hình 14).


1

2 4 6 8




1 3 5 7 9

2



Hình 14: Sơ đồ các cặp pin nhiệt điện

Các mối hàn chẵn 2, 4, 6, 8 được đặt ở nhiệt độ T
1
còn các mối hàn lẻ 1, 3, 5, 7,
9 đặt ở nhiệt độ T
2
. Hiệu suất của pin nhiệt điện rất thấp, chỉ khoảng 0,1% nên
không có hiệu quả kinh tế. Pin nhiệt điện được làm bằng hai thanh bán dẫn khác loại
(bán dẫn loại p và bán dẫn loại n) có hệ số nhiệt điện động
T

lớn hơn, hiệu suất cao
hơn.
2.1.3. Máy lạnh sử dụng hiệu ứng nhiệt điện
Ứng dụng hiện tượng Peltier, người ta thiết kế một linh kiện gồm hai vật dẫn
khác nhau có hai mối hàn tạo thành mạch điện. Khi cho dòng điện chạy qua, một
mối hàn nóng lên còn mối hàn kia lạnh đi. Điều đó có nghĩa là ta có thể chế tạo được
linh kiện có hai mặt, một mặt lạnh chuyển nhiệt sang mặt nóng. Linh kiện này được
sử dụng trong các thiết bị đo ở nhiệt độ thấp. Để hiệu suất hoạt động của thiết bị
làm lạnh theo nguyên lí của hiện tượng Peltier cao hơn, người ta thấy hai vật dẫn
kim loại khác nhau bằng hai tấm dẫn khác loại, bán dẫn loại p và bán dẫn loại n
2.2. Ứng dụng của siêu dẫn để tạo tàu chạy trên đệm từ
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
21

Dòng điện trong kim loại bị tổn hao năng lượng do các electron chuyển động va
chạm với các vị trí mất trật tự của mạng tinh thể. Trong các nguyên nhân làm cản trở
chuyển động của electron, đáng kể nhất là dao động của các ion nút mạng. Sự mất

trật tự này tăng lên khi nhiệt độ tăng, làm cho điện trở suất của kim loại cũng giảm
đều.
Hiện tượng siêu dẫn có tầm quan trọng rộng lớn trong kĩ thuật, vì các điện tích
có thể chuyển động qua vật siêu dẫn mà năng lượng không bị mất mát do nhiệt. Nếu
có dòng điện cảm ứng chạy trong cuộn dây siêu dẫn, dòng điện này có thể tồn tại
nhiều năm không bị suy giảm, sau khi đã bỏ nguồn điện cung cấp ban đầu.
Vận chuyển bằng đường sắt là một phương tiện vận tải hết sức quan trọng
không thể thiếu ở các quốc gia. Do ảnh hưởng của ma sát ở bánh xe và mặt đường
ray, làm cho tàu đường sắt truyền thống khó vượt qua được tốc độ 400 – 500 km/h.
Năm 1963, J.R.Powell đề nghị dùng các nam châm siêu dẫn để nâng toa tàu lên
khỏi đường ray.
Năm 1970, Hệ thống nâng từ trở thành đối tượng nghiên cứu ở một số nước
với ý tưởng thiết kế đoàn tàu chuyển động trên một đệm từ, không có bánh xe,
không tiếp xúc với đường ray truyền thống. Tàu đệm từ có thể gia tốc và giảm tốc
cực nhanh so với tàu tốc độ cao truyền thống. Hơn nữa, tàu chạy trên đệm từ có thể
lượn nghiêng khi chạy vào chỗ quanh và có tốc độ cao mà các tàu truyền thống
không đạt được.
Nguyên lí Magnetic Levitation (Maglev) dựa vào hiện tượng ở nhiệt độ rất
thấp, vật liệu siêu dẫn là chất nghịch từ lí tưởng, nó tạo ra từ trường cực mạnh để lực
từ nâng đoàn tàu trên đệm từ.Chuyển động của đoàn tàu được thực hiện nhờ lực từ
của nam châm siêu dẫn nâng tàu trên đệm từ và đẩy tàu chuyển động.
Lực nâng: Nam châm siêu dẫn được gắn vào con tàu chuyển động trên thanh
dẫn hướng chế tạo từ vật liệu dẫn điện. Khi con tàu chuyển động, từ thông biến đổi
gây ra dòng điện Foucault trong vật dẫn (thanh dẫn hướng). Dòng điện Foucault
chống lại từ trường biến đổi do nam châm siêu dẫn gắn trên toa tàu chuyển động gây
ra. Nghĩa là dòng điện xoáy vừa đẩy nam châm siêu dẫn vừa chống lại chuyển động
của nam châm ( con tàu). Như vậy lực của dòng điện Foucaul tác động lên một nam
châm chuyển động trên mặt phẳng vật dẫn có hai thành phần. Đó là lực nâng vuông
góc vơi mặt phẳng vật dẫn và lực cản chuyển động của nam châm.
Các tính toán cho thấy với tốc độ nhỏ, lực cản lớn hơn lực nâng nhiều lần. Khi

tốc độ cao, lực nâng tiến tới giá trị lớn, lực cản trở nên rất nhỏ.
Có thể giải thích một cách hình thức rằng, khi nam châm chuyển động trên vật
dẫn, từ trường sẽ khuếch tán vào trong vật dẫn. Nếu nam châm chuyển động nhanh,
từ trường không thể xuyên sâu vào vật dẫn . Ttác dụng từ giữa nam châm và vật dẫn
gây ra lực nâng. Nếu nam châm chuyển động chậm, từ trường xuyên sâu vào vật dẫn
gây ra lực cản lớn.
Trong hệ nâng bằng từ, tỉ số lực nâng - lực cản là rất quan trọng. Nó tỉ lệ với
tốc độ nam châm và độ dẫn điện của đường dẫn mà trên đó hệ chuyển động. Với tàu
nâng trên đệm từ, tỉ số này tăng theo tốc độ và đạt giá trị 50 ở 300km/h. Ở 500km/h
Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
22

lực cản của không khí lớn hơn lực cản từ rất nhiều lần, và vậy các con tàu cao tốc
đều có hình dáng thon gọn theo mô hình khí động học.
Lực đẩy: Vì tàu chạy trên đệm từ không có bánh xe nên phải dùng hệ đẩy bằng
từ. Nhờ lực hút và lực đẩy xen kẽ giữa hai cực Nam - Bắc của cuộn dây và nam
châm, con tàu tiến lên phía trước.
Năm 1999, tàu Maglev của Nhật đạt kỉ lục 552km/h, tàu chở 100 khách, chạy
từ Tokyo đến Osaka accsh nhau khoảng 500km. Từ trường do nam châm siêu dẫn
tạo ra cực mạnh đủ để nâng tàu lên cao 10cm khỏi đường ray. Đường rau có mặt cắt
hình chữ U, trên đó có lắp ba cuộn dây từ, các cuộn dây được cung cấp điện bởi các
trạm nguồn đặt dưới đất dọc đường tàu. Nam châm siêu dẫn ở trên tàu được đặt
trong những bình chứa heeli lỏng, tạo ra nhiệt độ -269
C

. Khi có dòng điện đi qua,
các cuộn dây sinh ra một từ trường khoảng 4,23 T nâng bổng tàu lên trong khung

đường ray chữ U.
Tốc độ của con tàu được điều khiển nhờ điều chỉnh tần số dòng điện trong cuộn
dây từ 0 đến 50 Hz.

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
23

Chương III: Một số bài tập áp dụng
Bài 1: Một dây dẫn bằng đồng, đường kính tiết điện là d = 1 mm, có dòng điện
cường độ I = 2A chạy qua. Cho biết mật độ electron tự do là
n
28
0
10.45,8
electron/m
3
. Hãy tính vận tốc trung bình của các electron trong chuyển
động có hướng của chúng.
Giải:
S


v


tvS  .

Xét khoảng thời gian t

. Trong khoảng thời gian này các electron tự do truyền
qua tiết diện S được chứa trong hình trụ đáy S và đường cao

tvS  .
.
Suy ra điện tích truyền qua tiết diện S trong khoảng thời gian
t

là:

etvSnVeneNq
00


Do đó, cường độ dòng điện là:
evSn
t
q
I .
0




Vậy:

smsm
edn
eSn
v
/17,0/10.7,1
.
4

.
4
2
0
0








Bài 2: Đồng có khối lượng riêng D = 8,9 g/cm
3
, nguyên tử khối A=64.
a. Tính mật độ electron của đồng.
b. Một dây dẫn bằng đồng có tiết diện S= 0,5 mm
2
, dòng điện I = 1A chạy
qua. Tính vận tốc trung bình của các electron tự do của các dây dẫn chuyển động
có hướng. Cho rằng mỗi nguyên tử đồng phải giải phóng một electron tự do, số
Avôgadro N
23
10.02,6
A
.
Giải:
a. Mật độ electron của đồng
Xem một khối kim loại đồng có thể tích V, khối lượng m.

Số nguyên tử Cu: N =
A
N
A
m

Vì mỗi nguyên tử Cu giải phóng một electron nên số electron có trong khối kim
loại cũng là N.
Mật độ electron tự do:

A
V
Nm
V
N
n
A
.
.
0

Với D
V
m
 nên: )/1(10.37,8
64
10.02,6.9,8.
322
23
0

cm
A
ND
n 
hay
)/(10.37,8
328
0
melectronn 

Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
24

b. Vận tốc trung bình của các electron tự do
Mật độ dòng điện trong dây dẫn:
Ven
S
i 


Trong đó V là vận tốc trung bình của chuyển động có hướng của các electron tự
do.

sm
Sen
V /10.15,0
10.5,0.10.6,1.10.37,8

1

3
61928
0






Bài 3: Chứng minh công thức xác định cường độ dòng điện I chạy qua dây dẫn kim
loại có dạng
Svne


, trong đó e là độ lớn của điện tích electron, n là mật độ, S là
tiết diện của dây kim loại và v là tốc độ trôi của electron.
Giải:

I
S

l = v.t
Số electron N đi qua tiêt diện S của đoạn dây kim loại hình trụ trong thời gian t
đúng bằng số electron nằm trong đoạn dây dẫn có độ dài l = v.t, với v là vận tốc trôi
của các electron:
tSvnN


Trong đó n là mật độ electron. Như vậy, cường độ dòng điện chạy qua đoạn dây
dẫn kim loại được tính theo công thức:
vSen
t
eN
t
q

.

Bài 4: Khi dùng một sợi dây chì có đường kính tiết diện mmd 2
1
 làm cầu chì thì nó
sẽ cháy ( cầu chì bị đứt) khi có dòng điện
A8
1

đi qua trong một thời gian. Hỏi nếu
dùng dây chỉ có đường kính tiết diện mmd 4
2
 thì cầu chì sẽ chịu được dòng điện có
cường độ lớn nhất
2

bằng bao nhiêu ? Xem rằng nhiệt lượng từ sợi dây chì tỏa ra
moi trường xung quanh tỉ lệ thuận với diện tích xung quanh của sợi dây và các dây
chì là đủ dài để có thể bỏ qua sự mất mát nhiệt do tiếp xúc ở hai đầu dây.
Giải:
Dòng điện lớn nhất mà dây chì chịu được có thể xác định được nhờ điều kiện
là: khi có cân bằng nhiệt, nhiệt độ dây chì bằng nhiệt nóng chảy của chì.

Nhiệt lượng mà dây chì tỏa ra môi trường xung quanh trong một giây là:
)(. tfSQ
xq

Với
xq
S là diện tchs xung quanh của sợi dây và )(tf là hàm số biểu diễn sự phụ
thuộc của Q vào nhiệt độ t của dây chì khi có cân bằng nhiệt.
Đối với sợi dây chì thứ nhất, ta có:
)(.
2
11
tfSR
xq


Bài tập tiểu luận Huỳnh Trọng Dương


SVTH: Phạm Thị Tiên
25

Với
)1
1
1
1
1(;.
n
t

S
l
R


1
S là tiết diện của sợi dây chì thứ nhất và:

11
2
1
1

4
.
ldS
d
S
xq





n
t là nhiệt nóng chảy của chì.
Suy ra:

)(
.

.) 1.(4
11
2
1
2
110
n
n
tfdl
d
lt





(1)

Tương tự đối với sợi dây thứ 2 ta có:

)(
.
.) 1.(4
22
2
2
2
220
n
n

tfdl
d
lt





(2)

Từ (1) và (2) suy ra:

A
d
d
d
d
23.
3
1
2
12
3
2
3
1
2
2
2
1















Bài 5: Một tấm kim loại được đem mạ niken bằng phương pháp điện phân. Tính
chiều dày của lớp niken trên tấm kim loại sau khi điện phân 30 phút. Biết điện tích
bề mặt kim loại là 40 cm
2
, cường độ dòng điện qua bình điện phân là 2A, niken có
khối lượng riêng
33
/10.9,8 mkgD


, A = 58, N =2. Coi như niken bám hết lên bề mặt
tấm kim loại.
Giải:
Khối lượng niken bám vào tấm kim loại trong thời gian điện phân là:
tI
n

A
F
m
1

Chiều dày lớp mạ được tính như sau:

mmm
d
DSnF
AIt
SD
m
S
V
d
03,010.03,0
10.9,8.10.40.2.10.65,9
1800.2.58

3
347






Bài 6: Người ta dùng 2 lá nhôm rất mỏng, hình chữ nhật chiều dài a = 10cm, chiều
rộng b= 3,14cm để làm một tụ điện bằng cách đặt giữa hai lá nhôm một tờ giấy tẩm

parafin có hằng số điện môi
6,3


và có bề dày d = 0,1mm. Các lớp nhôm và giấy
chồng khít lên nhau.
a. Tính điện dung của tụ điện.