Giáo trình hình thành nguyên lý phản xạ ánh sáng quang hình học Ferma p3 ppt

Từ hai tam giác có đỉnh chung F
2
, ta có:
2
2
2
22
f
x
OF
AF
−=−=β vôùi
222
AFx =

suy ra : x
1
x
2
= f
1
f
2


ta cũng có thể viết như sau :
11
1
11
1
11

1
11
1
pf
f
pf
f
OAOF
OF
AF
OF
−
−=
+−
−=
+
−=−=β
(4.5 a)
hay từ
2
22
OF
AF−
=
β
suy ra
2
22
f
Pf

−
=
β
(4.5 b)
hay từ :
1
1
1
1
2
2
f
n
p
n
p
n
−=φ=−

1221
211
1
pnpn
ppn
f
−
=

thế vào (4.5 a), ta được :
=β

12
21
pn
pn

Độ phóng đại
β
thường được gọi là độ phóng đại dài, đó chính là độ phóng đại theo
phương vuông góc với quang trục. Chúng ta thử tính độ phóng đại Ġ dọc theo trục, được
gọi là độ phóng đại trục.
Nếu vật được đặt tại khoảng cách p
1
có kích thước dọc theo trục là một đại lượng bé
∆
1
p , ảnh của vật ở tại khoảng cách p
2
và có kích thước dọc theo trục là ∆
2
p , thì độ phóng
đại trục là:

1
2
p
p
∆
∆
=γ

Thực hiện phép tính vi phân đối với (4.2), ta được:
2
2
22
p
dpn−
+
2
1
11
p
dpn−
= 0
ta có thể lấy ∆p
2
≈ dp
2
và ∆p
1
≈ dp
1
Vaäy :

==
∆
∆
=γ
12
21
1

2
pn
pn
p
p
γ=β
2
1
2
n
n


5. Bất biến Lagrăng – Hemhôn (Lagrange - Helmholtz).
Hệ thức Lagrăng – Hemhôn



Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-

X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c

o
m







Hình 29 a và b

O = đỉnh của chỏm cầu
A
1
A
2
là trục
B
1
O và OB
2
là một cặp tia liên hợp
Ta có : n
1
sin i
1
= n
2
sin i
2

đối với các tia đi gần trục, ta có :
2
2
2
1
1
1
p
y
n
p
y
n
−
=
−

22
1
2
11
yn
p
p
yn = (46)
gọi u
1
và u
2

là các góc hợp bởi trục và các tia liên hợp A
1
I và IA
2

Ta có : tg (- u
1
) =
1
p
OI
−
≈ -u
1


=≈
22
2
OI
t
g
(u) u
p

Suy ra : u
1
p
1
= u

2
p
2

hay
2
1
1
2
u
u
p
p
=
thay kết quả này vào (46), ta có biểu thức :

n
1
y
1
u
1
= n
2
y
2
u
2
(47)

Biểu thức (47) có tên gọi là bất biến La-giăng – Hem-hôn
Biểu thức cho thấy rằng trong hệ mặt cầu khúc xạ tích ba đại lượng n y u không đổi qua
các môi trường. Trên đây chúng ta đã thu được một số biểu thức miêu tả qui luật tạo ảnh của
hệ mặt cầu khúc xạ – ta nhận thấy có sự tương tự trường hợp gương cầu.
- Một cách hình thức, nếu thay n
1
= - n
2
, các biểu thức trên sẽ áp dụng đúng với gương
cầu.
Ví dụ, từ (42) :
R
nn
p
n
p
n
12
1
1
2
2
−
=−
, thay n
1
= - n
2
, ta có :
R

pp
211
12
=+
Đó là công thức của gương cầu.
B
1
y
1
A
1
O
(n
2
)
(n
1
)
A
2
B
2
y
2
i
2
(+)

A
2

B
2
B
1
A
1
O
I

(+)

u
2
u
1
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i

e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h

a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Liên hệ giữa mặt phẳng và mặt cầu, chúng ta thấy rằng mặt phẳng là trường hợp riêng

của mặt cầu với R =
∞
. Vì vậy, tất nhiên các công thức của gương cầu và mặt cầu khúc xạ
nếu ta cho R =
∞ , sẽ áp dụng đúng với trường hợp gương phẳng và mặt phẳng khúc xạ.

SS 5. QUANG HỆ ĐỒNG TRỤC.
Là một quang hệ gồm các mặt phẳng, mặt cầu khúc xạ ngăn cách các môi trường trong
suốt có chiết suất khác nhau, tâm của các mặt khúc xạ cùng nằm trên một đường thẳng –
đường thẳng đó được gọi là quay trục chính của hệ.
Chúng ta sẽ nghiên cứu qui luật tạo ảnh củ
a quang hệ xuất phát từ tính chất của các điểm
đặc biệt của quang hệ.
1. Hai tiêu điểm và hai điểm chính.







HÌNH 30

Cũng như trước đây, chúng ta giới hạn xét các chùm tia gần trục, sao cho sự gần đúng về
chỗ đồng qui của chùm tia được bảo toàn. Trong trường hợp này, ta có bất biến Lagrăng
Hemhôn đối với mỗi mặt khúc xạ.
Có thể viế
t dãy đẳng thức :
nyu = n
1

y
1
u
1
= n
2
y
2
u
2
= n’u’y’
Nếu chỉ chú ý đến môi trường trước và sau quang hệ, ta có:
nyu = n’y’u’
Trong trường hợp tính đồng qui của chùm tia được bảo toàn, chùm tia tới song song với
quang trục chính, sau khi ra khỏi quang hệ chúng sẽ hội tụ qua F’. F’ là ảnh liên hợp với vật
ở xa vô cực nằm trên quang trục chính – F’ là tiêu điểm ảnh chính. Ta lập luận tương tự để
xác định tiêu điểm vật chính F (chùm tia phát xuất từ F ứng với chùm tia ló song song với
quang trục chính) (hình 30). Các tiêu đi
ểm F và F’ đều có thể thực hay ảo (xác định bằng
không gian vật thực và không gian ảnh thực). Tương ứng với hai tiêu điểm F và F’, ta có hai
mặt phẳng tiêu. đó là hai mặt phẳng vuông góc với quang trục chính tại F và F’. Các điểm ở
trên mặt phẳng tiêu, khác F hay F’, được gọi là các tiêu điểm phụ
2. Điểm chính 2 mặt phẳng chính.




(n)
A
B

F
y
(n
1
)
(n
2
)
S
S
1
S'
(n')
A'
F'
B'
y
'
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-

X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c

o
m






HÌNH 31

Xét tia SJ song song với quang trục, tia ló là J’F’. Trong các tia tới đi qua F, ta chọn một
tia FI sao cho tia ló là IR (song song với quang trục) có cùng giá với tia SJ. Các điểm K và
K’ (giao điểm của SJ với FI và I’R với J’F’) là hai điểm liên hợp. Các mặt phẳng p và p’ đi
qua K và K’ và thẳng góc với trục quang học được gọi là hai mặt phẳng chính. p được gọi là
mặt phẳng chính vật. p’ được gọi là mặt phẳng chính ảnh. Các điểm H và H’ (giao điểm c
ủa
p và p’ với quang trục) được gọi là các điểm chính. H và H’ là hai điểm liên hợp. Nói chung
với các cặp điểm K và K’ bất kỳ trên mặt phẳng chính và ở gần quang trục, ta có
H
K
=
''
K
H
, độ phóng đại γ =
HK
KH ''
= +1 (ảnh vật bằng nhau và cùng chiều)
Các khoảng cách
H

F
=f và ''
F
H
= f’ được gọi là các tiêu cự vật và tiêu cự ảnh. Thứ tự
về vị trí của các điểm F, H, H’, F’ trên hình 31 chỉ là một trường hợp có thể mà thôi.
3. Liên hệ giữa hai tia liên hợp qua hai điểm chính.
- Tia BK song song trục chính ( tia ló qua F’





- Tia tới BH qua điểm chính H, tia ló qua H’. Xét hai tia liên hợp qua H và H’ (là hai tia
BH và H’B’), áp dụng bất biến Lagrange Helmholtz với các điểm H và H’ (của vật là HK và
ảnh là H’K’) : nyu = n’y’u’

Vì y = y’ ⇒ nu = n’u’

hay
'
'
n
n
u
u
= (5.2)

K'
F
S
J
K
J'
I
H
H'
P'
P
I'
F'
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i

e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h

a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
4. Hệ thức giữa các tiêu cự.

Hình 32



Để ABĠ mặt phẳng tiêu : K’F’ // H’R
ta có :
y = u (- f)
y’ = u’ f’
⇒ - uf = u’ f’
⇒
'
'
u
u
f
f
−= ⇒
n
n
f
f
''

−= (5.3)
5. Cách dựng ảnh và các công thức.
Xét một vật AB nhỏ đặt vuông góc với quang trục (H. 33). Ta sử dụng 2 trong 3 tia đặc
biệt để xác định ảnh. Ở đây cần lưu ý rằng chỉ cần biết 4 yếu tố F, F’, H và H’ (hoặc thêm
nữa là n và n’) là ta có thể dựng được hình. Các tia sáng thực chỉ có thể xác định đầy đủ
nếu có đầy đủ các thông số của hệ đồng trục.














Hình 33

Trong trường hợp biết được các mặt ngăn cách đầu và cuối S và S’thì có thể xác định
được các chùm tia liên hợp trước S và sau S’ như các hình vẽ 33. Dưới đây khi thành lập
các công thức, các khoảng cách được tính trừ các điểm gốc là H và H’.
Từ hai tam giác đồng dạng có đỉnh chung là F và F’, ta có :

x
f
y

y
−
−
=
−
'
vaäy
x
f
y
y
−
==β
'



HÌNH 32
A
F
B
u
K
y
H H’
K’
y’
u’
u’
F’

B
y
A
F
S S’
F’
F
J J’
H H’

I I’
F’
y’

B
y
A
A’
y’
B’
y’
y
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h

a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!

P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a

c
k
.
c
o
m
xx’ = ff’

'
'
'
f
x
y
y
+
+
=
−
→
'
'
'
f
x
y
y
−
==β

Vậy ta đi đến cơng thức Niutơn :

'
'
f
x
x
f
=
→ (5.4)

Các khoảng cách x và x’ có thể biểu diễn qua P và P’:
(-x) = (- p) – (- f) → x = p – f (5.5)
)( fpHFHAFA −=−= và x’ = p’ – f’
Thay các giá trị của x và x’ theo (5.5) vào (5.4), biến đổi, ta được :
1
'
'
=+
p
f
p
f
(5.6)
Liên hệ với tỉ số của 2 tiêu cự :Ġ, từ biểu thức (5.6) có thể dẫn đến biểu thức :

5.7)

φ là tụ số của hệ quang học.
Đó là dạng đã biết trong trường hợp mặt cầu khúc xạ.

Đối với hệ số phóng đạiĠ nếu thay giá trị x’ = p’ – f’ vào biểu thức Ġ ta được :
'
'
1
f
p
−=β

Rút giá trị f’ từ cơng thức (5.7) thay vào biểu thức trên, đi đến:

(5.8)

Trong trường hợp các mơi trường ở trước và sau quang hệ có chiết suất bằng nhau n’ =
n, các cơng thức sẽ có dạng đơn giản hơn như sau :



(5.9)









SS6. SỰ KẾT HỢP CỦA HAI HỆ ĐỒNG TRỤC.
Có hai quang hệ đồng trục (F1H1H’1F’1) và (F2H2H’2F’2) được xếp đồng trục với
nhau, như vậy hai hệ con – tạo thành một quang hệ đồng trục lớn. Chiết suất mơi trường

trước và sau hệ lớn là n và n’ chiết suất giữa 2 hệ con là N. Khoảng cách giữa hai hệ con có
thể xác định bằng khoảng cách :

∆=
21
' FF hay dHH =
21
'

φ=−==−
f
n
f
n
p
n
p
n
'
'
'
'

pn
np
'
'
−=β

p

p
n
f
p
p
fxx
f
f
'
'
11
'
1
'
'
2
=β
φ
==−
−=
−=

Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h

a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!

P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a

c
k
.
c
o
m











Hình 34

Các khoảng cách này cũng mang dấu theo qui ước chung. Tiêu cự các hệ con f1, f’1, f2,
f’2 đã biet trước.
1- Xác định 4 đặc điểm đặc biệt của quang hệ lớn bằng cách dựng hình.
Trước tiên chúng ta hãy xác định F’ và H’ (tiêu điểm ảnh chính và điểm chính thứ hai
của hệ lớn).
Vẽ tia IJ1 song song với quang trục chính (H. 34) đến hệ con thứ nhất. Tia lóĠ qua tiêu
điểm F’1 và đến hệ con thứ
hai, cắt mặt phẳng tiêu (F2) tại C và cắt mặt phẳng chính (P2)
tại K2 là điểm liên hợp với K2 qua hệ con thứ hai. Để dựng tia ló xuất phát từ K2, ta sử
dụng tính chất của tiêu điểm phụ C.
Từ C kẻ tia song song với quang trục chính, tia này cắt (P2) và (P’2) tại L2 và L’2 . Tia

ló tương ứng sẽ qua tiêu điểm F’2.
Tia ló xuất phát từ K’2 song song với tia L’F’2 cắt quang trục tại F’, đó là tiêu điểm ảnh
của h
ệ lớn.
Trở lại việc tìm điểm liên hợp với điểm I. Điểm cần tìm phải nằm trên tia ló H’2F’ và
cách quang trục một khoảng + y =Ġ. Vì vậy, kéo dài đường IJ1, đường kéo dài cắt tia ló
K’2F’ tại I’. đó chính là điểm liên hợp với I. Từ I’ hạ đường vuông góc xuống quang trục.
Chân đường vuông góc là H’, điểm chính thứ hai của hệ lớn. Bằng cách tương tự, nhưng
theo chiều ngược l
ại – từ phải sang trái, ta sẽ xác định được tiêu điểm vật và điểm chính thứ
nhất của quang hệ lớn.
2- Tiêu cự của hệ lớn.
Từ hai tam giác vuông đồng dạng có đỉnh là F’ và F’2 , ta có hệ thức :
222
'
'
''
''
' f
f
FH
FH
y
y
==

⇒
2
'
'

' f
y
y
f =
từ hai tam vuông đồng dạng đỉnh chung là F1, có :
∆
=
−
1
'
'
f
y
y

thay tỉ số của biểu thức này vào f’ :
∆
−
=
21
''
'
ff
f
(6.1)
Tương tự có thể suy ra tiêu cự thứ nhất :
∆
=
21
f

f
f
3- Vị trí của các điểm chính của hệ lớn.
Lấy gốc là H’2 . Ta đi xác định khoảng cách
(+)
(n)
J
1
F
1

H
1
(P
1
)
J’
1
y
H’
1
(P’
1
)
(N)

F’
1
∆

d
F
2
y’ H
2



L
2
K
2

H’
2
L’
2



K’
2

(P’
2
)

(n’)

F’
2
F’
I’


y
H’

I
(P
2
)
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w

e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n

g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
λ
H’
= ''

2
HH
ta có : ( H’ =Ġ
Ta thấy đối với hệ con thứ hai thì F’1 và F’ là hai điểm liên hợp. Áp dụng công thức
Newton vào F’1 và F’ :
22212
'.'.' ffFFFF = vôùi ∆=
21
' FF
∆
−
=
22
2
'
'
ff
FF

vậy
'
''' '
'
2
22 12 2
H' 2 2 1
f.d
ff ff f
f' ( f f)
=− + = ∆−+=

∆∆∆
∆
l




Tương tự tính được khoảng cách đến điểm chính thứ nhất H từ H1:
H1
HH=l


là: (6.5)

4- Tụ số hệ lớn .
Ta có :Ġ
'
'
f
n
=φ
vôùi
∆
−
=
21
''
'
f
f

f

21
2121
'
'
'''
'
φφ
∆
−=
∆−
=
∆−
=φ
N
f
n
f
N
N
ff
n

MàĠ
Vậy Ġ
Trong đó :
1
1
1

'
φ
=
N
f
;
2
2
1
'
φ
=
N
f

2121
φφ−φ+φ=φ
N
d
ta coù :
2
H'
f'
d=
∆
l

màĠ ( Ġ=Ġ

(6.8)

Tương tự :

(6.9)

Việc nghiên cứu quang hệ đồng trục phức tạp thường được tiến hành bằng cách ghép
dần hai quang hệ con.





1
H
fd
=
∆
l
21
H'
f'
n'
dd
N
φ
==−
∆
φ
l

2
H
n
d
N
φ
=
φ
l

2
H'
f' d
=
∆
l

Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X

C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o

m
SS 7. THẤU KÍNH.
Thấu kính là một môi trường trong suốt được giới hạn bởi hai mặt cầu khúc xạ. Đường
thẳng qua hai tâm của hai mặt cầu (đồng thời vuông góc với các mặt) là quang trục chính
của thấu kính. Sau đây là các dạng của thấu kính.
Trong trường hợp chung, môi trường trước và sau của thấu kính có thể có chiết suất khác
nhau (và khác với chiết suất của thấu kính). Như vậy thấu kính chính là trường hợp quang
h
ệ đồng trục gần hai mặt cầu khúc xạ ngăn cách ba môi trường chiết suất khác nhau.







Hình 35

Trên hình vẽ 35, ta sơ bộ phân biệt hai loại thấu kính. Loại thấu kính thứ nhất có phần
môi trường ở gần trục dày hơn. Loại thứ hai, môi trường ở gần trục mỏng hơn.
Sau đây, chúng ta sẽ dùng các kết quả củz quang hệ đồng trục để khảo sát một s
ố trường
hợp thường gặp của thấu kính.
1. Thấu kính dày.
Xét một thấu kính dày chiết suất N. hai mặt giới hạn có đỉnh là O1 với bán kínhĠ và O
2

với bán kínhĠ. Khoảng cách giữa hai mặt cầu khúc xạ Ġ. Môi trường trước và sau thấu kính
có chiết suất là n và n’.

Hình 36
Ta xem thấu kính là một quang hệ đồng trục gồm hai hệ con. Mỗi hệ con là một mặt cầu
khúc xạ. Trước tiên, ta tìm hai điểm chính của mỗi hệ con.
Đối với mặt cầu khúc xạ, độ phóng đại Ġ
Hai mặt phẳng chính là hai mặ
t phẳng liên hợp vớiĠ, nghĩa là Ġ . Ngoài ra, ta có công
thức :
0
12
1
1
2
2
≠
−
=−
R
nn
p
n
p

n

Như vậy điều kiện Ġ chỉ được thỏa trong trường hợp p2= p1 = 0 . Nghĩa là các điểm
chính H1, H’1 trùng với đỉnh O1 của mặt cầu khúc xạ thứ nhất và các điểm chính H2 , H’2
trùng với đỉnh O2 của mặt cầu khúc xạ thứ hai.
Tụ số của các hệ con lần lượt là :
1
1
R
nN
−
=φ
vaø
2
2
'
R
Nn
−
=φ (7.1)
Áp dụng công thức (6.7), ta tính được tụ số của hệ lớn.

C
2
(n)
O
1
d
(N)
O

2
(n’)
C
1

Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o

c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e

r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m
)
11
)(1(
21
RR
N −−=φ

2121
φφ−φ+φ=φ
N
d

(7.2)
(khoảng cáchĠ chính là khoảng cáchĠ)
Theo các công thức (6.8) và (6.9) ta có thể tính (H và (H’, từ đó suy ra vị trí của H và
H’. Từ tụ số, tính các tiêu cự và xác định F và F’.
2. Thấu kính mỏng.
a. Tụ số, tiêu cự và quang tâm của thấu kính mỏng:
Từ công thức (7.1) và (7.2) ta tính tụ số của thấu kính
2121
)'()(
'
R
Nn
R
nN
N
d
R
Nn
R
nN
−
−
−
−
+
−
=φ

Ta xét trường hợp đơn giản thường gặp nhất là trường hợp thấu kính đ85t trong không
khí, khi đó n’ = n = 1 , tụ số sẽ bằng

21
2
21
)1(
)
11
)(1(
RNR
Nd
RR
N
−
+−−=φ
(7.3)
Bề dày của thấu kính là d. Thấu kính được coi là mỏng, nếu bề dày d của thấu kính bé so
với kính thước của bán kính mặt cầu, sao cho số hạng thứ hai trong (7.3) có thể bỏ qua so
với số hạng thứ nhất.
Như vậy, tụ số của thấu kính mỏng đặt trong không khí là :

(7.4)

Các tiêu cự của thấu kính ĺ (7.5)
Như trước đ
ây đã phân tích hai điểm chính của mặt cầu khúc xạ trùng với đỉnh của mặt
cầu. Trong trường hợp thấu kính mỏng Ť, đỉnh O1 và O2 xem là trùng nhau và trùng với O
(H.37). O gọi là quang tâm của thấu kính. Như vậy các điểm chính H1, H’1 và H2, H’2 đều
nằm tại O.
Áp dụng các công thức (6.8) và (6.9) để xác định các điểm chính của hệ lớn, chúng ta
tính được (H’ = 0 và (H = 0
Như vậy hai mặt phẳng chính của thấu kính mỏng qua quang tâm O (H. 37)
Xét
đường truyền của tia sáng với quang tâm O. Áp dụng công thức (5.2) . Ta thấy
trường hợp chiết suất các môi trường trước và sau thấu kính bằng nhau, n = n’, tia truyền
qua quang tâm sẽ không bị lệch. đó là một trong các tia đặc biết được dùng để dựng hình.



O
1
O
O
2
(n’) (n)
Hình 37
Click to buy NOW!
P

D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o
c
u
-
t
r
a
c

k
.
c
o
m
Click to buy NOW!
P
D
F
-
X
C
h
a
n
g
e

V
i
e
w
e
r
w
w
w
.
d
o

c
u
-
t
r
a
c
k
.
c
o
m