bài tiểu luận môn truyền sóng và anten

Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
TRƯỜNG ĐẠI HỌC THÀNH ĐÔ
KHOA ĐIỆN - ĐIỆN TỬ
BÀI TIỂU LUẬN MÔN
TRUYỀN SÓNG VÀ ANTEN
Lớp: ĐHĐT1_K1
Nhóm 7:
Nguyễn Văn Hinh Nguyễn Văn Tỉnh
Đỗ Tuấn Nam Lê Đình Khôi
Khổng Đức Tiến Lê Đình Đua
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
1
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Lời Mở Đầu
Thưa các bạn trong thời đại xã hội phát triển như hiện nay, chúng ta
đang sống trong kỷ nguyên của công nghệ thông tin, máy tính và trong đó
không thể không kể tới các hệ thống thông tin vô tuyến đặc biệt là các hệ
thống thông tin di động đã và đang phát triển rất mạnh mẽ. Việc hiểu biết và
nắm rõ quá trình truyền sóng anten là những kiến thức rất quan trọng và
không thể thiếu cho các bạn trẻ yêu thích công nghệ, bởi bất cứ một hệ
thống vô tuyến nào cũng phải sử dụng anten để phát hoặc thu tín hiệu.
Trong cuộc sống hằng ngày chúng ta dễ dàng bắt gặp rất nhiều các hệ
thống anten như: hệ thống anten dùng cho truyền hình mặt đất, vệ tinh, các
BTS dùng cho các mạng điện thoại di dộng. Hay những vật dụng cầm tay
như bộ đàm, điện thoại di động, radio … cũng đều sử dụng anten. Chính vì
vậy mà hôm nay chúng ta sẽ cùng nhau đi tìm hiểu về một loại anten cũng
khá phổ biến, có nhiều ứng dụng trong cuộc sống và nghiên cứu khoa học
đó là “anten Yagi”.
Tập tài liệu này được viết dựa trên tài liệu của các trường kỹ thuật và
chủ yếu bởi nguồn Internet qua trang web dưới.
/>a=v&q=cache:EYr7NoWQl34J:www.caothang.edu.vn/khoa/dtth/store/file/5

97noi-dung2.pdf+%C4%91%E1%BB%93+%C3%A1n+v%E1%BB
%81+anten+Yagi&hl=vi&gl=vn&pid=bl&srcid=ADGEESgxXlPaJwca9YjS
vdLsvPf_WX6PVzjhGItIM-
VDqImKWL3iK1WV3xEI7TbeK7VlvdkBeO4J9ADvZW__u0bat1qRH57b
I6kwdZeQTd3ZLZ5b7-
EbNp93vB4qGDVMosRw3U8BqMsc&sig=AHIEtbSF0ySOaA0Nn-
wkeSrUaTAgsp6jRg
Do nguồn tài liệu còn khá hạn chế, trong quá trình tìm hiểu chắc
chắn không thể tránh khỏi thiếu sót vì vậy rất mong nhận được đóng góp từ
các bạn và thầy cô!
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
2
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
CHỦ ĐỀ TÌM HIỂU VỀ ANTEN YAGI
ANTEN BĂNG RỘNG: ANTEN YAGI-UDA
Lịch sử
Anten Yagi-Uda được phát minh vào năm 1926 bởi Shintaro Uda của
Đại học Tohoku Imperial, Sendai, Nhật Bản, với sự hợp tác
của Hidetsugu Yagi, cũng của Đại học Tohoku Imperial. Hidetsugu Yagi đã
cố gắng truyền năng lượng không dây trong tháng 2 năm 1926 với ăng-ten
này. Các anten Yagi lần đầu tiên được sử dụng rộng rãi trong Thế chiến II
cho bộ radar trên không.
1. Cấu trúc của anten Yagi
Anten Yagi-Uda dùng các phần tử anten thẳng:
Đối với dãy anten thông thường (Antennas, Anten Parabol ), tất cả các
phần tử của dãy đều được kích thích dòng. Với dãy anten Yagi-Uda (thuộc
nhóm dãy kí sinh - parasitic array), thường chỉ có một phần tử được kích
thích điện, các phần tử khác không được kích thích điện mà chi được ghép
tương hỗ điện từ (thường được gọi là các phần tử kí sinh). Phần tử được cấp
nguồn gọi là phần tử lái (driven element) thường là ½-λ dipole hoặc folded

dipole, phần tử phía trước phần tử lái gọi là phần tử hướng xạ(director)
mang tính cảm kháng, phần tử phía sau gọi là phần tử phản xạ(reflector)
mang tính dung kháng. Thường dãy anten Yagi-Uda được sử dụng ở chế độ
end-fire. Dạng tổng quát của anten Yagi-Uda như sau:
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
3
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Hình 1.1: Dạng tổng quát của anten Yagi
Sơ đồ của anten được vẽ ở hình 1.2. Nó gồm một chấn tử chủ động thường
là chấn tử nửa sóng, một chấn tử phản xạ thụ động, và một số chấn tử dẫn xạ
thụ động. Thường thì các chấn tử phản xạ và dẫn xạ thụ động được gắn trực
tiếp với thanh đỡ kim loại. Nếu chấn tử chủ động là chấn tử vòng dẹt thì nó
cũng có thể gắn trực tiếp với thanh đỡ và kết cấu anten sẽ trở nên đơn giản.
Việc gắn trực tiếp các chấn tử lên thanh kim loại thực tế sẽ không ảnh hưởng
gì đến phân bố dòng điện trên anten vì điểm giữa của các chấn tử cũng phù
hợp với nút của điện áp. Việc sử dụng thanh đỡ bằng kim loại cũng không
ảnh hưởng gì đến bức xạ của anten vì nó được đặt vuông góc với các chấn
tử.
Hình 1.2: Mô hình anten Yagi
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
4
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Để tìm hiểu nguyên lý làm việc của anten ta hãy xét một anten dẫn xạ
gồm ba phần tử: Chấn tử chủ động A, chấn tử phản xạ P và chấn tử dẫn xạ
D. Chấn tử chủ động được nối với máy phát cao tần. Dưới tác dụng của
trường bức xạ tạo bởi A, trong P và D sẽ xuất hiện dòng cảm ứng và các
chấn tử này sẽ bức xạ thứ cấp. Như đã biết, nếu chọn được chiều dài của P
và khoảng cách từ A đến P một cách thích hợp thì P sẽ trở thành chấn tử
phản xạ của A. Khi ấy, năng lượng bức xạ của cặp A-P sẽ giảm yếu về phía
chấn tử phản xạ và được tăng cường theo hướng ngược lại ( hướng +z).

Tương tự như vậy, nếu chọn được độ dài của D và khoảng cách từ D đến A
một cách thích hợp thì D sẽ trở thành chấn tử dẫn xạ của A. Khi ấy, năng
lượng bức xạ của hệ A-D sẽ được tập trung về phía chấn tử dẫn xạ và giảm
yếu theo hướng ngược ( hướng –z). Kết quả là năng lượng bức xạ của cả hệ
sẽ được tập trung về một phía, hình thành một kênh dẫn sóng dọc theo trục
của anten, hướng từ chấn tử phản xạ về phía chấn tử dẫn xạ. Theo lý thuyết
chấn tử ghép, dòng điện trong chấn tử chủ động ( I1) và dòng điện trong
chấn tử thụ động (I2) có quan hệ dòng với nhau bởi biểu thức:
1
2
I
I
=
ψ
α
j
e
(1.1)
Với
Bằng cách thay đổi độ dài của chấn tử thụ động, có thể biến đổi độ lớn
và dấu của điện kháng riêng X
22
và do đó sẽ biến đổi được a và ψ.
Hình 1.3: Sự phụ thuộc của ɑ và ψ vào X
22
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
5
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Hình 1.3 biểu thị quan hệ của độ dài xấp xỉ nửa bước sóng và ứng với
khoảng cách d=λ/4 .Càng tăng khoảng cách d thì biên độ dòng trong chấn tử

thụ động càng giảm. Tính toán cho thấy rằng, với d ≈ (0,1 → 0,25)λ thì khi
điện kháng của chấn tử thụ động mang tính cảm kháng sẽ nhận được I
2
sớm
pha so với I
1
. Trong trườnghợp này chấn tử thụ động sẽ trở thành chấn tử
phản xạ. Ngược lại, khi điện kháng của chấn tử thụ động mang tính dung
kháng thì dòng I
2
sẽ chậm pha so với dòng I
1
và chấn tử thụ động sẽ trở
thành chấn tử dẫn xạ.
Hình 1.3: vẽ đồ thị phương hướng của cặp chấn tử chủ động và thụ
động khi d = 0,1λ ứng với các trường hợp khác nhau của arctg khi
arctg( X
22
/R
22
) > 0, chấn tử thụ động trở thành chấn tử phản xạ, còn khi
arctg(X
22
/R
22
)< 0, chấn tử thụ động trở thành chấn tử dẫn xạ. Trong thực tế,
việc thay đổi điện kháng X
22
của chấn tử thụ động được thực hiện bằng cách
điều chỉnh độ dài của chấn tử: khi độ dài chấn tử lớn hơn độ dài cộng hưởng

sẽ có X
22
> 0, còn khi độ dài chấn tử nhỏ hơn độ dài cộng hưởng sẽ có X
22
<
0. Vì vậy chấn tử phản xạthường có độ dài lớn hơn λ/2, còn chấn tử dẫn xạ
thường có độ dài nhỏ hơn λ/2.
Hình 1.4: Đồ thị phương hướng của cặp chấn tử chủ động và thụ động ứng
với d =0,1λ
Thông thường, ở mỗi anten Yagi chỉ có một chấn tử làm nhiệm vụ
phản xạ. Đó là vì trường bức xạ về phía ngược đã bị chấn tử này làm yếu
đáng kể, nếu có thêm một chấn tử nữa đặt tiếp sau nó thì chấn tử phản xạ thứ
hai sẽ được kích thích rất yếu và do đó cũng không phát huy được tác dụng.
Để tăng cường hơn nữa hiệu quả phản xạ, trong một số trường hợp có thể sử
dụng mặt phản xạ kim loại, lưới kim loại, hoặc một tập hợp vài chấn tử đặt ở
khoảng cách giống nhau so với chấn tử chủ động, khoảng cách giữa chấn tử
chủ động và chấn tử phản xạ thường được chọn trong giới hạn (0,15 →
0,25)λ.
Trong khi đó, số lượng chấn tử dẫn xạ lại có thể khá nhiều. Vì sự bức
xạ của anten được định hướng về phía các chấn tử dẫn xạ nên các chấn tử
này được kích thích với cường độ khá mạnh và khi số chấn tử dẫn xạ đủ lớn
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
6
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
sẽ hình thành một kênh dẫn sóng. Sóng truyền lan trong hệ thống thuộc loại
sóng chậm, nên về nguyên lý, anten dẫn xạ có thể được xếp vào loại anten
sóng chậm. Số chấn tử dẫn xạ có thể từ 2 ÷ 10, đôi khi có thể lớn hơn (tới
vài chục). Khoảng cách giữa chấntử chủ động và chấn tử dẫn xạ đầu tiên,
cũng như giữa các chấn tử dẫn xạ được chọn trong khoảng (0,1 ÷ 0,35)λ.
Trong thực tế, thường dùng chấn tử chủ động là chấn tử vòng dẹt vì hai lý

do chính sau đây:
• Có thể gắn trực tiếp chấn tử lên thanh đỡ kim loại, không cần dùng
phần tử cách điện;
• Chấn tử vòng dẹt có trở kháng vào lớn, thuận tiện trong việc phối
hợp trở kháng.
Để có được hệ số định hướng theo hướng bức xạ chính, kích thước
của các chấn tử dẫn xạ và khoảng cách giữa chúng cần được lựa chọn thích
đáng, sao chođạt được quan hệ xác định đối với dòng điện trong các chấn tử.
Quan hệ tốt nhấtcần đạt được đối với các dòng điện này là tương đối đồng
đều về biên độ, với giá trị gần bằng biên độ dòng của chấn tử chủ động, và
chậm dần về pha khi di chuyển dọc theo trục anten, từ chấn tử chủ động về
phía các chấn tử dẫn xạ. Khi đạt được quan hệ trên, trường bức xạ tổng của
các chấn tử sẽ được tăng cường theo một hướng (hướng của các chấn tử dẫn
xạ), và giảm nhỏ theo các hướng khác. Thường, điều kiện để đạt được cực
đại của hệ số định hướng về phía các chấn tử dẫn xạ cũng phù hợp với điều
kiện để đạt được bức xạ cực tiểu về phía các chấn tử phản xạ. Do vậy, khi
anten dẫn xạ được điều chỉnh tốt thì bức xạ của nó sẽ trở thành đơn hướng.
Vì đặc tính bức xạ của anten có quan hệ mật thiết với các kích thước tương
đối của anten (kích thước so với bước sóng) nên anten Yagi thuộc loại anten
dải hẹp. Dải tần số của anten khi hệ số định hướng chính biến đổi dưới 3 dB
đạt được khoảng vài phần trăm. Khi số lượng chấn tử dẫn xạ khá lớn, việc
điều chỉnh thực nghiệm đối với anten sẽ rất phức tạp vì khi thay đổi độ dài
hoặc vị trí của mỗi chấn tử sẽ dẫn đến sự thay đổi biên độ và pha của dòng
điện trong tất cả các chấn tử.
Việc xác định sơ bộ các kích thước và thông số của anten có thể được
tiến hành theo phương phương pháp lý thuyết anten sóng chậm ( anten sóng
chạy có vận tốc pha nhỏ hơn vận tốc ánh sáng). Giả thiết các chấn tử dẫn xạ
có độ dài bằng nhau và gần bằng một nửa bước sóng, chúng được đặt cách
điện đều nhau dọc theo trục z và tạo thành một cấu trúc sóng chậm (sóng
mặt), với hệ số sóng chậm

1
>=
v
c
ξ
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
7
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Để tính đúng hệ số chậm
ξ
, ta giả thiết kêt cấu có kích thước vô hạn
theo trục z. Giả thiết này nhằm loại bỏ việc khảo sát ảnh hưởng của sóng
phản xạ tại đầu cuối của kết cấu. Qua phân tích đã cho thấy rằng sóng điện
từ truyền lan dọc theo kết cấu sẽ có năng lượng tập trung gần các chấn tử và
tạo ra dòng trong các chấn tử có biên độ bằng nhau nhưng lệch pha nhau ∆ψ.
Nếu d là khoảng cách giữa hai chấn tử thì hệ số pha của sóng chậm sẽ được
xác định bởi:
d
ψ
γ
∆
=
Ta có hệ số sóng chậm bằng:
dkv
c
ψγ
γ
∆
===
Hệ số sóng chậm

ξ
phụ thuộc vào độ dài l của các chấn tử và khoảng
cách d giữa chúng. Bảng 5.1 dẫn ra các giá trị của hệ số sóng chậm
ξ
ứng
với các độ dài khác nhau của chấn tử, tính theo ba thông số
l
d
khi bán kính
của chấn tử
l
a
=0, 01.
Bảng 1.1
Hệ số sóng chậm
ξ
Qua phân tích cũng đã xác nhận rằng nếu kết cấu có độ dài hữu hạn
thì sẽxuất hiện sóng phản xạ ở đầu cuối, với hệ số phản xạ theo công suất
không quá 15%. Do sự phản xạ không đáng kể nên có thể coi gần đúng kết
cấu hữu hạn gồm các chấn tử dẫn xạ có độ dài bằng nhau và đặt cách đều
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
8
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
nhau tương đương với một hệ thống thẳng liên tục, bức xạ trục. Hệ số chậm
của sóng trong hệ thống được xác định theo bảng 1.1.
Với độ dài của anten L = Nd đã biết, có thể xác định được hệ số chậm tốt
nhất (ứng với bước sóng công tác trung bình λo) theo công thức:
ξ
opt
=

L2
1
0
λ
+
(1.2)
Sau đó, áp dụng công thức của lý thuyết anten sóng chậm có thể tính được
sựphụ thuộc của hệ số định hướng với tần số và xác định được dải thông tần
0
f
f
∆
mà trong đó hệ số định hướng biến đổi không quá 3 dB. Các kết quả
tính toán sự phụ thuộc của hệ số định hướng D và dải thông tần
0
f
f
∆
theo độ
dài của anten L/λ , ứng với các giá trị 2d/l khác nhau được vẽ ở hình 1.4.
Hình 1.5: Sự phụ thuộc của D vào L/λ
Từ hình vẽ ta thấy hệ số định hướng của anten được xác định chủ yếu
bởi độ dài tổng cộng dải thông tần của anten lại phụ thuộc nhiều vào số
lượng chấn tử (ứng với L cho trước). Vì vậy, để mở rộng dải thông tần của
anten cần tăng số chấn tử dẫn xạ (khi không thay đổi độ dài chung của
anten). Ta hãy khảo sát một ví dụ: Giả sử cần thực hiện một anten dẫn xạ để
làm việc trong dải tần 200 ÷ 10MHz, độ dài anten cho trước là 3m, sao cho
sẽ nhận được hệ số định hướng là cực đại khi số phần tử của anten là ít nhất.
Trường hợp này, độ dài của anten là L/λo = 2 và dải thông tần yêu cầu bằng
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten

9
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
10%. Từ hình 1.5 ta thấy cần chọn thông số d / l = 0,5 để nhận được hệ số
định hướng gần bằng 12dB. Đồng thời, với độ dài anten đã cho sẽ tính được
chậm tốt nhất
ξ
opt
= 1,25 . Từ bảng 1.1 sẽ xác định được độ dài chấn tử
3,1
2
=
kl
(ứng với
1
2
=
l
d
). Từ đó suy ra l/2 = d = 0,22.λ
0
và số chấn tử của
anten bằng 10 (trong đó có một chấn tử phản xạ, một chấn tử chủ động và 8
chấn tử dẫn xạ).
2. Phương pháp tính các đặc trưng tham số của anten
Cách tính toán như đã xét ở ví dụ trên chỉ cho phép ước lượng sơ bộ
chứ không thể dùng để thiết kế anten. Để tính toán chính xác anten dẫn xạ có
thể sử dụng lý thuyết của chấn tử ghép. Sau đây sẽ giới thiệu nội dung và
các bước tính toán đối với bài toán tổng quát của loại anten này.
Ta chọn sơ đồ anten Yagi là một tập hợp các chấn tử nửa sóng giống
nhau (hình 2.1).

Hình 2.1: Sơ đồ anten
Chấn tử chủ động A được đặt ở gốc toạ độ. Vị trí của các chấn tử thụ
động trên trục z được đặc trưng bởi các toạ độ zn , với n = 1, 2, ….N ( N là
số chấn tử dẫn xạ) và bởi toạ độ Zp đối với chấn tử phản xạ. Việc điều chỉnh
đối với mỗi chấn tử thụ động sẽ được thực hiện bởi các điện kháng biến đổi
được iX
p
, iX
1
, iX
2
, , iX
n
. Các bước tính toán đối với mô hình anten ở trên
như sau:
Bước 1: Ứng với vị trí cố định của các chấn tử và với các giá trị của các điện
kháng điều chỉnh đã chọn, biên độ phức của dòng điện trong mỗi chấn tử sẽ
được xác định khi giải hệ phương trình Kirchhoff đối với hệ ( N + 2) chấn tử
ghép.
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
10
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
(2.1)
Trong đó, R pp , RAA , R11 , R22 , , RNN là phần tử thực của trở kháng
riêng của chấn tử phản xạ, chấn tử chủ động và các chấn tử dẫn xạ. Các trở
kháng tương hỗ Z pA = Z Ap , Z p1 = Z1 p , Z A1 = Z1A , , Z nk = Z kn
có thể được xác định theo các công thức của lý thuyết anten ( phương pháp
sức điện động cảm ứng), hoặc tính theo các bảng cho sẵn. Các đại lượng Xp,
XA, X1, X2, …, XN là điện kháng toàn phần của chấn tử phản xạ, chấn tử
chủ động và các chấn tử dẫn xạ, trong đó bao gồm điện kháng riêng của mỗi

chấn tử và điện kháng điều chỉnh đối với mỗi chấn tử nếu có (sau này, khi
tính toán xong thì việc thể hiện thực tế các điện kháng này sẽ được thực hiện
bằng cách sử dụng các chấn tử ngắn mạch ở giữa và lựa chọn độ dài thích
hợp cho chúng). Đại lượng U trong công thức trên là điện áp đặt ở đầu vào
chấn tử chủ động và có thể được chọn tuỳ ý ( ví dụ U = 1V).
Bước 2: Theo các trị số dòng điện tìm được khi giải hệ phương trình (2.1) sẽ
tính được hàm phướng hướng tổ hợp.
(2.2)
trong đó, θ là góc giữa trục anten và hướng của điểm khảo sát (hình 2.1).
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
11
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Mặt phẳng H Mặt phẳng E
Hình 2.2 Góc θ trong mặt phẳng H và mặt phẳng E
Đối với mặt phẳng H thì (2.2) cũng chính là hàm phương hướng của
cả hệ, còn đối với mặt phẳng E thì hàm phương hướng của hệ sẽ bằng tích
của hàm tổ hợp (2.2) với hàm phương hướng riêng của chấn tử
Bước 3: Tìm trở kháng vào của chấn tử chủ động khi có ảnh hưởng tương hỗ
của các chấn tử thụ động:
(2.3)
Trị số XA sẽ được chọn theo điều kiện để đảm bảo X
VA
= 0. Như vậy, từ
(2.3) sẽ xác định được XA và do đó Z
VA
= RVA.
Bước 4: Tính hệ số định hướng của anten ở hướng trục theo công thức:
D = D
0
.( N + 2) (2.4)

trong đó, D
0
= 1,64 là hệ số định hướng của chấn tử nửa sóng;
Cũng có thể tính theo công thức:

λ
L
AD .
max
=
(2.5)
L: Độ dài anten
Hệ số A phụ thuộc vào tỷ số L/λ được biểu thị trên hình sau:
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
12
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Hình 2.3: Sự phụ thuộc của A vào L/λ
3. Vấn đề tiếp điện và phối hợp trở kháng
Chấn tử đơn giản được ứng dụng phổ biến nhất là chấn tử nửa sóng
(2l=λ/2). Để tiếp điện cho chấn tử ở dải sóng cực ngắn có thể dùng đường
dây song hành hoặc cáp đồng trục.
3.1 Tiếp điện cho chấn tử bằng dây song hành
Biết trở kháng vào của chấn tử nửa sóng khoảng 73Ω. Nếu chấn tử được tiếp
điện bằng đường dây song hành ( trở kháng của dây song hành thông thường
có giá trị khoảng 200Ω đến 600 Ω) thì hệ số sóng chạy trong fide sẽ khá
thấp. Để khắc phục nhược điểm này có thể chế tạo các đường dây song hành
đặc biệt có trở kháng thấp.
Trở kháng sóng của dây song hành được xác định theo công thức:
(3.1)
Trong đó:

D – khoảng cách hai dây dẫn tính từ tâm;
d – đường kính dây dẫn;
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
13
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
ε - hằng số điện môi tương đối của môt trường bao quanh dây dẫn.
Để giảm trở kháng sóng của dây song hành, có thể giảm tỷ số tăng
đường kính dây dẫn hoặc giảm khoảng cách giữa hai dây), hoặc bao bọc
đường dây bởi điện môi có  lớn. Trong thực tế khoảng cách D không thể
giảm nhỏ tùy ý vì nó có quan hệ với điện áp chịu đựng của đường dây.
Người ta chế tạo dây song hành có khoảng cách nhỏ, được bao bọc trong
điện môi có  lớn và bên ngoài có vỏ kim loại. Loại dây song hành này có
trở kháng sóng khoảng 75Ω, có thể sử dụng để tiếp điện cho chấn tử ở dải
sóng cực ngắn và sóng ngắn. Nhưng nhược điểm của nó là điện áp chịu
đựng thấp. Điện áp cho phép cực đại thường không vượt quá 1kV. Vì vậy
loại fide này chỉ được sử dụng cho thiết bị thu hoặc phát có công suất nhỏ.
Chấn tử kiểu T
Một dạng khác của sơ đồ tiếp điện song song là sơ đồ phối hợp kiểu T
(hình3.1a).
Hình 3.1: Sơ đồ tiếp điểm kiểu T
Mạch tương đương của sơ đồ kiểu T (hình 2.4b) tương tự mạch tương
đương của sơ đồ kiểu Y. Nguyên lý làm việc của sơ đồ kiểu T cũng tương tự
nguyên lý làm việc của sơ đồ kiểu Y. Tuy nhiên trong trường hợp này đoạn
fide chuyển tiếp OA đã biến dạng thành đoạn dây dẫn song song với chấn tử
nên cần phải tính đến sự khác biệt về trở kháng sóng với fide chính và cũng
không thể bỏ qua hiệu ứng bức xạ. Đầu vào của chấn tử trong trường hợp
này cần phải được coi là tại OO nên trở kháng vào của chấn tử bây giờ sẽ là
trở kháng tại AA biến đổi qua đoạn fide chuyển tiếp OA. Có thể chứng minh
rằng trở kháng vào tại OO sẽ đạt cực đại khi l
1

=λ/8 và giảm dần khi tiếp tục
tăng l1 . Đồng thời trị số của trở kháng này có thể biến đổi khi thay đổi tỷ lệ
của các đường kính d1 , d2 và khoảng cách D giữa chúng.
Nếu dùng dây song hành có trở kháng sóng 600 Ohm để tiếp điện cho
chấn tử nửa sóng thì các kích thước của sơ đồ phối hợp kiểu T có thể xác
định gần đúng như nhau:
D = (0, 01 → 0,02)λ ; d1 = d2
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
14
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
L
1
= (0, 09 → 0,1) λ
Chấn tử vòng dẹt
Khi dịch chuyển điểm AA (hình 3.1a) ra tới đầu mút chấn tử ta có chấn tử
vòng dẹt (hình 3.2a).
Hình 3.2: Sơ đồ tiếp điểm cho chấn tử vòng dẹt
Trường hợp này ta nhận được hai chấn tử nửa sóng có đầu cuối nối
với nhau, gọi là các chấn tử nhánh. Fide tiếp điện được mắc vào điểm giữa
của một trong hai chấn tử, còn chấn tử thứ hai được ngắn mạch ở giữa. Sơ
đồ tương đương của hệ thống là một đoạn dây song hành dài λ/2, ngắn mạch
tại C, đầu vào là OO (hình 1.10b). Phân bố dòng trên đường dây được vẽ bởi
các nét đứt còn các mũi tên chỉ chiều dòng điện. Ta nhận thấy hai chấn tử
nhánh được kích thích đồng pha, bụng dòng nằm tại điểm giữa chấn tử, còn
nút dòng tại A-A. Trường bức xạ tổng tạo bởi hai phần tử tương ứng nhau
trên các chấn tử nhánh và sẽ bằng trường bức xạ tạo bởi một phần tử nhưng
có dòng điện lớn gấp đôi. Vì vậy khi tính trường bức xạ ở khu xa có thể thay
thế chấn tử vòng dẹt bởi một chấn tử nửa sóng đối xứng mà dòng điện trong
đó bằng dòng điện trong hai chấn tử nhánh tại mỗi vị trí tương ứng. Như vậy
có thể thấy rằng hướng tính của chấn tử vòng dẹt cũng giống như hướng tính

của chấn tử nửa sóng đối xứng.
Gọi R
bx∞
là điện trở bức xạ của chấn tử vòng dẹt tính đối với dòng điện ở
điểm tiếp điện thì công suất bức xạ của chấn tử vòng dẹt bằng:
(3.2)
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
15
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
I
0
– dòng điện ở điểm tiếp điện.
Nếu coi chấn tử vòng dẹt như một chấn tử nửa sóng đối xứng có dòng gấp
đôi so với dòng nhánh mỗi chấn tử thì:
(3.3)
Ở đây, R
bx0
= R
bx∞
= 73,1Ω là điện trở bức xạ của chấn tử nửa sóng
Từ (3.2), (3.3) ta rút ra:
R
bx∞
= 4 R
bxo
= 292Ω
Như vậy điện trở vào của chấn tử vòng dẹt đã tăng lên 4 lần so với
điện trở vào của chấn tử nửa sóng thông thường.
Điện kháng vào của chấn tử vòng dẹt có giá trị khá nhỏ, có thể bỏ qua
nếu độ dài chấn tử được rút ngắn đi một chút so với λ/2. Khi dùng dây song

hành có trở kháng sóng 300 Ohm để tiếp điện cho chấn tử vòng dẹt thì có
thể nhận được hiệu quả phối hợp cao, với hệ số sóng chạy trong fide gần
bằng 1 mà không cần mắc các phần tử phối hợp.
3.2 Tiếp điện cho chấn tử đối xứng bằng cáp đồng trục
Như trên đã khảo sát vấn đề tiếp điện và phối hợp trở kháng cho chấn
tử đối xứng bằng dây song hành. Dây song hành là một loại fide đối xứng, vì
vậy việc tiếp điện cho chấn tử không cần thiết bị chuyển đổi. Tuy nhiên, khi
tần số tăng thì hiệu ứng bức xạ của dây song hành cũng tăng, dẫn đến tổn
hao năng lượng và méo dạng đồ thị phương hướng của chấn tử. Vì vậy, để
tiếp điện cho chấn tử đối xứng ở dải sóng cực ngắn, người ta thường dùng
cáp song hành (dây song hành có vỏ bọc kim loại) hoặc dùng cáp đồng trục.
Hình 3.3 là sơ đồ mắc trực tiếp chấn tử đối xứng và cáp đồng trục, không có
thiết bị chuyển đổi.
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
16
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Hình 3.3: Sơ đồ mắc trực tiếp cáp đồng trục vào chấn tử đối xứng
Trong trường hợp này, toàn bộ dòng
1
chảy ở trong lõi của cáp được
tiếp cho một nhánh chấn tử, còn dòng I
2
chảy ở mặt trong của vỏ cáp sẽ phân
nhánh thành dòng I
2
’ tiếp cho nhánh thứ hai của chấn tử và dòng I
2
’’ chảy ra
mặt ngoài của vỏ cáp. Vì biên độ của dòng I
1

và I
2
giống nhau ( I
1
= I
2
) nên
biên độ của dòng điện tiếp cho hai vế sẽ khác nhau ( I
1
≠ I
2
' ), nghĩa là không
thực hiện được việc tiếp điện đối xứng cho chấn tử. Trong khi đó dòng I
2
’’
chảy ở mặt ngoài của vỏ cáp sẽ trở thành nguồn bức xạ ký sinh không những
gây hao phí năng lượng mà còn làm méo dạng đồ thị phương hướng của
chấn tử.
Để giảm bớt sự mất đối xứng khi tiếp điện cho chấn tử bằng cáp đồng
trục, có thể mắc chấn tử với cáp theo sơ đồ phối hợp kiểu Γ (hình 3.4a). Nếu
chấn tử ó độ dài bằng nửa bước sóng thì điểm giữa O của chấn tử sẽ là điểm
bụng dòng điện và nút điện áp, do đó nó có thể được coi là điểm gốc điện
thế. Vì vậy việc nối trực tiếp O với vỏ cáp tiếp điện sẽ không làm mất tính
đối xứng của chấn tử. Dây dẫn trong của cáp được nối với chấn tử ở điểm có
trở kháng phù hợp với trở kháng sóng của fide. Trong thực tế, để thuận tiện
trong việc điều chỉnh phối hợp trở kháng giữa fide và chấn tử, có thể mắc
thêm tụ điều chuẩn (hình vẽ 3.4b), song nó không đảm bảo việc tiếp điện đối
xứng một cách hoàn hảo.
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
17

Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Hình 3.4: Sơ đồ phối hợp kiểu Γ
Thông thường để tiếp điện đối xứng cho chấn tử bằng cáp đồng trục
cần có thiết bị chuyển đổi mắc giữa fide và chấn tử. Thiết bị chuyển đổi này
được gọi là thiết bị biến đổi đối xứng.
Sơ đồ của bộ biến đổi được vẽ ở hình 3.5
Hai nhánh của chấn tử không nối trực tiếp với vỏ và lõi của fide tiếp
điện mà được chuyển đổi qua một đoạn cáp.
Hình 3.5a là sơ đồ biến đổi đối xứng chữ U dùng tiếp điện cho chấn tử
nửa sóng đơn giản. Fide tiếp điện được mắc vào điểm c, có khoảng cách tới
hai đầu vòng chữ U bằng l
1
và l
2
, khác nhau nửa bước sóng ( l
2
– l
1
= λ’/2):
λ’ là bước sóng trong cáp đồng trục). Trở kháng tại đầu cuối a, b của vòng
chữ U có giá trị bằng nhau và bằng một nửa trở kháng vào của chấn tử đối
xứng ( R
ao
= R
bo
= R
ab
/2) sẽ có giá trị bằng nhau. Dòng điện của fide tiếp điện
sẽ phân thành hai nhánh có biên độ bằng nhau ( I 1 = I 2 ) chảy về hai phía
của vòng chữ U tiếp cho hai nhánh của chấn tử. Vì khoảng cách từ c tới a và

b khác nhau nửa bước sóng nên dòng I
1
và I
2
tại các đầu cuối a và b sẽ có
pha ngược nhau, nghĩa là tại đầu vào chấn tử đã hình thành các dòng giống
như dòng điện được đưa tới từ hai nhánh của đường dây song hành.
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
18
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Hình 3.5: Sơ đồ bộ biến đổi đối xứng
Nếu coi gần đúng trở kháng vào của chấn tử nửa sóng bằng 70 Ohm thì ta có
R
ao
= R
bo
= 70/2 Ω. Giả sử đoạn cáp chữ U có trở kháng sóng bằng 70 Ohm,
đồng thời nếu
4
1
λ
=
l
thì trở kháng phản ảnh từ a về c cũng như từ b về c sẽ
bằng:
(3.4)
Trở kháng phản ảnh R1 , R2 được coi như mắc song song tại c nên trở kháng
vào tại đây sẽ là:
(3.5)
Nếu fide tiếp điện có trở kháng sóng 70Ω thì việc phối hợp trở kháng

được coi là hoàn hảo, với hệ số sóng chạy trong fide gần bằng 1 ( k ≈ 1 ).
Trường hợp tiếp điện cho chấn tử vòng dẹt thì để thực hiện phối hợp
trở kháng cần chọn l
1
= 0 ( hình 3.5b).
Thật vậy, trở kháng của chấn tử vòng dẹt bằng 292 Ohm, do đó:
(3.6)
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
19
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Trở kháng vào tại C :
Nếu dùng fide tiếp điện có trở kháng sóng ( 70 →75 ) Ω thì hệ số sóng chạy
trong fide cũng sẽ gần bằng 1.
4. Các thông sốtiêu biểu của dãy anten Yagi-Uda:
– Phần tử lái: có chiều dài 0.45λ- 0.49λ, tùy thuộc bán kính, folded
dipole được dùng đểtăng trở kháng vào.
– Phần tử hướng xạ: chiều dài 0.4λ- 0.45λ(khoảng 10% - 20 % ngắn hơn
phần tửlái), các phần tửkhông cần có kích thước giống nhau.
– Phần tửphản xạ: khoảng 0.5λ(khoảng 10% - 20 % dài hơn phần tửlái)
– Khoảng cách giữa các phần tửhướng xạ: 0.2λ- 0.4λ, không cần đều.
– Khoảng cách với phần tửphản xạ: 0.1λ- 0.25λ
Điện trường của dãy anten Yagi-Uda ở vùng xa: là tổng của các điện trường
của N phần tử, mỗi phần tửcó chiều dài l :
Dòng trên mỗi phần tửcó thể phân tích bởi chuỗi Fourier với
số bậc (mode) là M:

Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
20
Khoa Điện – Điện Tử Lớp: ĐHĐT1-K1
Ưu điểm dãy anten Yagi-Uda:

– Trọng lượng nhẹ
– Giá thành thấp
– Đơn giản trong chếtạo
– Búp sóng đơn hướng (dựa vào thông số Front-to-back ratio)
– Tăng hệ số hướng tính so với các loại anten thẳng khác
– Ứng dụng thực tế ở các băng tần: HF (3-30 MHz), VHF (30-
300 MHz), UHF (300 MHz - 3 GHz)
THE END!
Bài tiểu luận môn Truyền Sóng Và Anten
21