Giáo trình Cơ sở kỹ thuật thủy lợi_Chương 2 pdf

Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 10
CHƯƠNG 2
T
T
H
H
Ủ
Ủ
Y
Y


T
T
Ĩ
Ĩ
N
N
H
H


***
I. Khái niệm áp suất thuỷ tĩnh - áp lực
II. Các tính chất của áp suất thuỷ tĩnh
¾ Tính chất 1
¾ Tính chất 2
III. Phương trình vi phân cơ bản của chất lỏng đứng cân bằng.
IV. Sự cân bằng của chất lỏng trọng lực

1. Định luật bình thông nhau:
2. Định luật Pascal
3. Áp suất tuyệt đối, áp suất dư, áp suất chân không
V. Ý nghĩa hình học và năng l
ượng của phương trình cơ bản của thủy tĩnh
1. Ý nghĩa hình học
2. Ý nghĩa năng lượng
VI. Biểu đồ áp lực
VII. Áp lực chất lỏng lên thành phẳng có hình dạng bất kỳ
1. Trị số của áp lực
2. Vị trí tâm áp lực
3. Phương chiều của lực 21
VIII. Áp lưc chất lỏng lên thành phẳng hình chữ nhật có đáy đặt nằm ngang
1. Xác định trị số của P
2. Điểm đặt của áp lực
IX. Áp lực của chất lỏng lên thàng cong.
1. Xác định trị số
2. Điểm đặt của lực
3. Một số trường hợp cần lưu ý
BÀI TẬP THỦY TĨNH HỌC


Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 11

CHƯƠNG 2
T
T
H

H
Ủ
Ủ
Y
Y


T
T
Ĩ
Ĩ
N
N
H
H




(
(
H
H
Y
Y
D
D
R
R
O

O
S
S
T
T
A
A
T
T
I
I
C
C
S
S
)
)



Thủy tĩnh học nghiên cứu các vấn đề về chất lỏng ở trạng thái cân bằng, tức là
không có sự chuyển động tương đối giữa các phần tử chất lỏng → không có sự xuất hiện
của ma sát nhớt. Do đó những kết luận về chất lỏng lý tưởng cũng đúng cho chất lỏng
thực.
I.Khái niệm áp suất thuỷ tĩnh - áp lực
- Kh
ối chất lỏng W đang cân bằng .
- Giả sử cắt bỏ phần trên, ta phải tác dụng vào mặt cắt đó
bằng một hệ lực tương đương thì phần dưới mới cân bằng
như cũ.

- Trên tiết diện cắt quanh điểm 0 ta lấy một diện tích ω, gọi P
là lực của phần trên tác dụng lên ω.
¾ Ta có các khái niệm sau
- P : là áp lực thuỷ tĩ
nh (hoặc tổng áp lực) tác dụng lên diện tích ω (N, KN ).
- Tỷ số : P/ω = p
tb
: là áp suất thủy tĩnh trung bình trên diện tích ω.
-
ω
→ω
P
lim
0
: áp suất thủy tĩnh tại 1 điểm (hay còn gọi là áp suất thủy tĩnh).
- Đơn vị của áp suất: N/m
2
;
2
.
s
m
kg
, atmosphere
+ Trong kỹ thuật, áp suất còn đo bằng atmosphere:1at =9,81.10
4
N/m
2
=1KG/cm
2

+ Trong thuỷ lực, áp suất còn đo bằng chiều cao cột chất lỏng:1at =10m H
2
O

II. Các tính chất của áp suất thuỷ tĩnh
¾ Tính chất 1 (phương và chiều):
Áp suất thủy tĩnh tác dụng thẳng góc với diện tích chịu lực và hướng vào diện tích ấy.




P
t


Chứng minh: Bằng phản chứng.
Ta c:
, nhưng có

(do chất lỏng cân bằng)
Nín:


, hướng vào trong vì chất lỏng chỉ chịu được sức nén, không chịu
kéo.
p
n
p

p

W
w
P

S
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 12
¾ Tính chất 2 (trị số):
- Không phụ thuộc vào hướng đặt của diện tích chịu lực
- Áp suất thuỷ tĩnh chỉ phụ thuộc vào vị trí của điểm I nghĩa là p = f (x, y, z).
Chứng minh:







- Lấy một phân tố hình trụ , một đầu hình trụ có diện tích dw và có tâm I; đáy kia
của hình trụ có diện tích dw
’
và có tâm I
’
, đáy này có hướng bất kỳ xác định bởi góc
α
.
- Gọi p, p

’
là những áp suất, chúng vuông góc với những mặt tương ứng
Theo định nghĩa: Mặt dw chịu lực là dp = pdw
Mặt dw
’
chịu lực là dp
’
= p
’
dw
’

Chiếu lực mặt theo phương nằm ngang (bỏ qua lực khối-vi phân bậc cao)
dP
’
cos
α
- dP=0
⇔
p
’
dw
’
cos
α
-pdw=0
⇔
'
p

=
p

9 Ví dụ:
Xác định phương, chiều của áp suất thủy tĩnh tại điểm A trong hình vẽ sau đây:
+ Hướng của lực:
(
)
()
vaìoHæåïng:màûtp
vaìoHæåïng:màûtp
A
A
2
1
2
1
⊥
⊥

+ Trị số:
AA
p
p
21
=

III. Phương trình vi phân cơ bản
của chất lỏng đứng cân bằng

Xét một khối hình hộp chất
lỏng vô cùng bé đứng cân bằng có
các cạnh δx, δy, δz. Tâm M(x, y, z)
chịu tác động áp suất p(x, y, z). Hệ
tọa độ như hình vẽ.
Điều kiện cân bằng: Tổng hình
chiếu lên các trục của lực mặt và
lực thể tích tác dụng lên khối phải
bằng không.
Bằng khai triển Taylor, bỏ qua vi
phân bậc cao, lấy số hạng thứ nhất:

Khi đó: Áp suất tại trọng tâm mặt trái là :
2
.
x
x
p
p
δ
∂
∂
−

Áp suất tại trọng tâm mặt phải là:
2
.
x
x
p

p
δ
∂
∂
+
Lực thể tích tác dụng lên một đơn vị khối lượng chất lỏng theo phương Ox là F
x
.
Theo điều kiện cân bằng ta có :
- Xét theo phương x :
y
2
x
.
x
p
p
δ
∂
∂
+
2
x
.
x
p
p
δ
∂
∂

−
x
z
O
δ
x

δy
M
z
p
δz
dP'=p'.dw'
dw'
dP=p.d
w
dw
‘I’ ‘I
α
(1)
A

(2)

A

(2)

p
A

(1)
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 13
0.
1
:
0.
0
2
.2.
0 )
2
.(.).
2
.(
=
∂
∂
−
=+
∂
∂
−⇒
=+
∂
∂
−⇔
=+
∂

∂
+−
∂
∂
−
x
p
FHay
F
x
p
zyxFzy
x
x
p
zyxFzy
x
x
p
pzy
x
x
p
p
x
x
x
x
ρ
ρ

δδδρδδ
δ
δδδρδδ
δ
δδ
δ

- Tương tự theo phương y và z ta có hệ sau:


0
1
: =− gradpFHay
ρ
r
(2.1)

Phương trình này biểu thị sự phụ thuộc của áp suất thủy tĩnh theo tọa độ: p= p(x,y,z).
9 Áp dụng đối với trường hợp
→→
= gF .
Khi lực thể tích tác dụng vào chất lỏng chỉ là trọng lực thì chất lỏng được gọi là chất
lỏng trọng lực. Trong hệ tọa độ vuông góc mà trục Oz đặt theo phương thẳng đứng
hướng lên trên, thì đối với lực thể tích F tác dụng lên một đơn vị khối lượng của chất
lỏng trọng lực, ta có: F
x
= 0; F
y
= 0; F
z

= - g
• Đối với F
x
= 0
Từ
0.
1
=
∂
∂
−
x
p
F
x
ρ
=> 0.
1
0 =
∂
∂
−
x
p
ρ
=>
0=
∂
∂
x

p
tức p không phụ thuộc vào x.
•
Đối với F
y
= 0
Tương tự như F
x
ta được:
0=
∂
∂
y
p

•
Đối với F
z
= -g
Từ
0.
1
=
∂
∂
−
z
p
F
z

ρ
, mà F
z
= -g => 0.
1
=
∂
∂
−−
z
p
g
ρ
=> z.g.
p
∂
ρ
−
=
∂

Ö p = -ρ.g.z + C (2.2).
Ö Cần xác định hằng số C.
Tại mặt thoáng z = z
o
, thì p = p
o

Ö p
o

= - .ρ g.z
o
+ C => C= p
o
+ .
ρ
g.z
o

Thay vào (2.2) ta được:
p = p
o
+ ρ.g (z
o
-z)
Ö p = p
o
+ γ (z
o
-z) (2.3)
Mà h = z
o
-z
Ö p = p
o
+ γh (2.4):
⎪
⎪
⎪
⎩

⎪
⎪
⎪
⎨
⎧
=
∂
∂
−
=
∂
∂
−
=
∂
∂
−
0.
1
0.
1
0.
1
z
p
F
y
p
F
x

p
F
z
y
x
ρ
ρ
ρ

Đây là hệ phương trình vi phân cơ bản của
chất lỏng đứng cân bằng hay hệ phương
trình Euler.
z
O
z
z
0
p
0
h
δ
z
x
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 14
A
B
C
p

o
p
o
p
o
(2.4) là phương trình cơ bản của thuỷ tĩnh học.
Kết luận: Áp suất thuỷ tĩnh tại một điểm có độ sâu h bất kỳ trong chất lỏng sẽ bằng áp
suất tại mặt thoáng cộng với tích của trọng lượng đơn vị của chất lỏng đó với độ sâu h.

Từ (2.3) viết dạng khác: z +
p
γ
= z
0
+
p
0
γ
= const (2.5)
(2.5) là phương trình cơ bản thuỷ tĩnh dạng 2.
Từ (2.4) ta thấy : Ứng với một giá trị h ta có một giá trị p, tức áp suất tại những điểm
cùng nằm trên mặt phẳng vuông góc với z sẽ bằng nhau hay chúng đều nằm trên
mặt
đẳng áp.
¾Tính chất của mặt đẳng áp
- Mặt đẳng áp là mặt có áp suất bằng nhau.
- Mặt đẳng áp của chất lỏng trọng lực là những mặt song song và thẳng góc với trục
oz. Nói cách khác chúng là những mặt phẳng nằm ngang.
¾ Nhận xét:
- Những điểm cùng độ sâu thì áp suất sẽ bằng nhau đối với cùng một loại chất lỏng.

- Những điểm ở sâu hơn thì áp suất thuỷ tĩnh sẽ lớn hơn và ngược lại.
Ví dụ 1:
- Trong hình vẽ sau ba điểm A, B, C có cùng độ
sâu h cùng áp suất mặt thoáng như nhau thuộc ba hình
thì có áp suất bằng nhau (trong trường hợp lộ ra khí trời
áp suất mặt thoáng p
0
bằng p
a
= 98100N/m
2
- áp suất khí
trời)
9 Ví dụ 2:
Tìm áp suất tại một điểm ở đáy bể đựng nước sâu 4m. Biết trọng lượng đơn vị của
nước γ = 9810N/m
3
, áp suất tại mặt thoáng p
0
= p
a
= 98100N/m
2
.
Giải:
Áp suất tại điểm ở đáy bể có chiều sâu 4m là:
p = p
0
+ γh = 98100 + 9810x4 = 137340N/m
2

= 14000KG/m
2


IV. Sự cân bằng chất lỏng trọng lực
1. Định luật bình thông nhau:
Nếu hai bình thông nhau đựng chất lỏng khác nhau
có áp suất mặt thoáng bằng nhau, độ cao của chất lỏng
mỗi bình tính từ mặt phân chia hai chất lỏng đến mặt
thoáng sẽ tỉ lệ nghịch với trọng lượng đơn vị của chất lỏng
tức:
1
2
2
1
γ
γ
=
h
h

¾ Chứng minh:
Vì p
1
= p
2
(Tính chất mặt đẳng áp)
Suy ra: p
0
+ γ

1
.h
1
= p
0
+ γ
2
.h
2
=> γ
1
.h
1
= γ
2
.h
2
=>
1
2
2
1
γ
γ
=
h
h

¾ Nhận xét: Nếu chất lỏng chứa ở bình thông nhau cùng một loại (
2

γ=γ
1
) thì mặt tự do
của chất lỏng ở hai bình cùng trên một độ cao tức h
1
= h
2
.



h
2
h
1
p
0
p
1
A

B

p
2
p
0
γ
2
γ

1
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 15
p
0
P
0
A
A
p
0
+ ∆
p
h

2. Định luật Pascal:
Áp suất tại điểm A nào đó là: p
I
= p
0
+ γh
Nếu ta tăng áp suất tại mặt thoáng lên
∆p thì áp suất tại
điểm A đó sẽ là: p
II
= (p
0
+ ∆p) + γh
Vậy tại A áp suất tăng: p

II
- p
I
= ∆p, như vậy:
“Độ biến thiên của áp suất thủy tĩnh trên mặt giới hạn
của một thể tích chất lỏng cho trước được truyền đi
nguyên vẹn đến mọi điểm của thể tích chất lỏng đó”.
Nhiều máy móc đã được chế tạo theo định luật
Pascal như: Máy ép thủy lực, máy kích, máy tích năng,
các bộ phận truyền động v.v
Xét một ứng dụng máy ép thủy lực:
Máy gồm hai xy lanh có diện tích khác nhau thông với nhau, chứa cùng một chất
lỏng và có pittông di chuyển. Pittông nhỏ gắn vào đòn bẩy, khi một lực F nhỏ tác dụng
lên đòn bẩy, thì lực tác dụng lên pittông nhỏ sẽ tăng lên và bằng
P
1
và áp suất tại xylanh
nhỏ bằng:
1
1
1
ω
P
p =
, trong đó
ω
1


là diện tích xylanh nhỏ.

Theo định luật Pascal, áp suất
p
1
nầy sẽ truyền tới mọi điểm trong môi chất lỏng, do đó
sẽ truyền lên mặt piton lớn
ω
2
, như vậy, tổng áp lực P
2
tác dụng lên pittông
ω
2
:
2
1
1
212
ω
ω
ω
P
pP ==

Trong đó:
ω
2
- diện tích mặt pittông lớn
Nếu coi
ω
1

,

p
1
là không đổi, khi muốn tăng P
2
thì phải tăng ω
2












3. Áp suất tuyệt đối, áp suất dư, áp suất chân không
3.1. Định nghĩa các loại áp suất
a. Áp suất tuyệt đối p
tuyệt
:
Người ta gọi áp suất tuyệt đối hoặc áp suất toàn phần là áp suất
p xác định bởi công
thức cơ bản (2.4):
p = p
0

+ γh = p
tuyệt

b. Áp suất tương đối (áp suất dư): p
dư


F
p
1
ω
1
ω
2

P
2
P
1
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 16
γ
−
a0
p
p
γ
0
p

h
d
A
c
k
h
z
h
h
t
p
0
p
0
A z

A z

h
h

0

0
←
↑
→
Nếu từ áp suất tuyệt đối p
tuyệt

ta bớt đi áp suất khí quyển thì hiệu số đó gọi là áp suất
dư
p
dư
hay áp suất tương đối:

p
dư
= p
tuyệt
- p
a
(2-6)
Nếu áp suất tại mặt thoáng là áp suất khí quyển
p
a
thì: p
dư
= γ h
Như vậy áp suất tuyệt đối biểu thị cho ứng suất nén thực tế tại điểm đang xét, còn
áp suất dư là phần áp suất còn dư nếu trong trị số của áp suất tuyệt đối ta bớt đi trị số áp
suất không khí. Áp suất tuyệt đối bao giờ cũng là một số dương, còn áp suất dư có thể
dương hoặc âm.

p
dư
> 0 khi p
tuyệt
> p
a

p
dư
< 0 khi p
tuyệt
< p
a

c. Áp suất chân không: p
ck
Trong trường hợp áp suất dư âm thì hiệu số của áp suất khí quyển và áp suất tuyệt
đối gọi là áp suất chân không.
p
ck
= p
a
- p
tuyệt
= - p
dư
(2-7)
Như vậy: p
ck
= - p
dư

Phần áp suất tuyệt đối nhỏ hơn áp suất khí trời gọi là áp suất chân không.
¾ Một số nhận xét:
- Nói đến áp suất chân không có nghĩa là áp suất tuyệt đối nhỏ hơn áp suất không
khí, chứ không có nghĩa là không còn phần tử chất khí nào ở đó.

- Khi p
o
= p
a
thì p
dư
=
γ
h
Trong kỹ thuật qui ước: p
a
= 98100N/m
2
= 1 at

3.2. Biểu diễn áp suất bằng cột chất lỏng
- Áp suất tại một điểm có thể đo bằng chiều cao cột chất lỏng (nước, thuỷ ngân,
rượu ) kể từ điểm đang xét đến mặt thoáng chất lỏng đó.
- Ta có thể biểu diễn áp suất bằng cột chất lỏng như sau:
P
tuyệt
biểu thị bằng
γ
=
tuyet
tuyet
p
h
p
dư

biểu thị bằng
γ
=
dæ
dæ
p
h
p
ck
biểu thị bằng
γ
=
ck
ck
p
h










- Ống kín
← : hút hết không khí
h
t

: cột nước biểu thị áp suất tuyệt đối tại A.
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 17
- Ống hở ↑: hở ra khí trời
h
d
: cột nước biểu thị áp suất dư tại A
- Ống hở
→: mức nước trong ống thấp hơn điểm A.
h
ck
: cột nước biểu thị áp suất chân không tại điểm A.
9 Ví dụ: Xác định áp suất tại mặt thoáng p
0
, áp suất tuyệt đối và áp suất dư thuỷ tĩnh tại
A của bình đựng nước như hình vẽ.
Giải: - Ống đo áp hở ra khí trời, đó là ống đo áp suất dư.
- Chênh lệch 1m là do chênh lệch giữa áp suất mặt thoáng p
0

với áp suất khí trời
- p
0
= p
a
+ γh = 98100 + 9810.1 = 109710 (N/m
2
)
- p

tA
= p
a
+ γh = 98100 + 9810.3 = 127530 (N/m
2
)
- p
dA
= p
tA
- p
a
= 127530-98100 = 29430 (N/m
2
)

V. Ý nghĩa hình học và năng lượng của phương trình cơ bản của thủy tĩnh.
1. Ý nghĩa hình học:
Ta có: constH
p
z ==
γ
+
-
z là độ cao hình học của điểm đang xét với mặt chuẩn nằm ngang.
-

γ
p
độ cao áp suất

-
H gọi là cột nước thủy tĩnh, nó là độ cao đo áp tuyệt đối (nếu p là áp suất tuyệt)
hoặc dư (nếu p là áp suất dư).

¾ Vậy: Phương trình cơ bản thủy tĩnh học nói rằng: Trong một môi trường chất lỏng
đứng cân bằng, cột nước thủy tĩnh đối với bất kỳ một điểm nào là một hằng số.













2. Ý nghĩa năng lượng (ý nghĩa vật lý):
z : Vị năng đơn vị, hoặc gọi tỷ vị năng.
h =
γ
p
: Áp năng đơn vị, hoặc gọi tỷ áp năng
H = (z +
γ
p
) : Thế năng đơn vị, hoặc gọi tỷ thế năng.
¾ Vậy: Thế năng đơn vị của chất lỏng đứng cân bằng là một hằng số đối với mọi điểm

trong chất lỏng.




γ
B
t
p
γ
A
t
p
B
d
h
A
d
h

H
T
≡E
T

H
d
≡E
d

A •
•
B
p
0
z
B
z
A
0

0


A
P
0
1m
2m
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 18


VI. Biểu đồ áp lực:

Phương trình cơ bản của thủy tĩnh học chứng tỏ rằng đối với một chất lỏng trọng
lực nhất định, trong điều kiện áp suất tại mặt tự do p
o
cho trước, áp suất p là hàm số bậc
nhất của độ sâu h.
Như vậy trong hệ tọa độ (p, h), phương trình (2.4) được biểu diễn bằng một
đường thẳng. Để giản đơn việc trình bày ta giả thiết p
o
= p
a
khi đó p
dư
= γ h.
Ta chọn hệ trục tọa độ có trục h thẳng đứng hướng xuống dưới và trục p đặt nằm
ngang. Sự biểu diễn bằng đồ thị hàm số trong hệ tọa độ nói trên gọi là đồ phân bố áp suất
thủy tĩnh theo đường thẳng đứng tức là theo những điểm trên đường thẳng đứng đó.
Trước tiên ta xét đến đường biểu diễn áp suất dư p
dư
= γ h theo đường thẳng đứng;
đường biểu diễn này là một đường thẳng, do đó chỉ cần xác định hai điểm là vẽ được.
Với h = 0 (ở mặt tự do), ta có: p
dư
= 0 nên O(0, 0)
Với h = h
1
ta có: p

dư
=
γ
h
1
nên: A’(h
1
,
γ
h
1
)
Ta được hai điểm O và A’ , tam giác OAA’ chính là đồ phân bố áp suất dư.
Dùng đồ phân bố áp suất dư, ta có thể xác định áp suất dư p tại một điểm có độ sâu h bất
kỳ.
Muốn có đồ phân bố áp suất tuyệt đối ta chỉ cần tịnh tiến đường OA’ theo phương
thẳng góc với Oh một đoạn p
o
và được đường O’A’’. Đồ phân bố áp suất tuyệt đối là
hình thang vuông góc OO’A’’A.
9 Chú ý:
1. Ta có thể thay trục nằm ngang p bằng
trục
, khi đó cả hai trục đều là đơn
vị độ dài, áp suất lúc đó có thể biểu thị độ dài
cột nước. Trong thực tiễn, ta cũng thường vẽ
biểu đồ phân bố với tọa độ như vậy để tính áp
lực. Đồ phân bố với tọa độ như thế gọi là biểu
đồ áp lực.
2. Do tính chất áp suất tại một điểm phải

thẳng góc với mặt chịu áp lực tại điểm đó, nên đồ phân bố áp suất cũng như đồ áp lực đối
với một đường thẳng bao giờ cũng là
một tam giác vuông hoặc hình thang vuông.
Trong trường hợp vẽ biểu đồ áp lực trên đường thẳng nghiêng hoặc đường thẳng gãy
p/
γ
=
γ
=
00
ph

h
γ
=
d
d
p
h
γ
= ph

p
0
= p
a
h

Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 19
O

y

z
z
h
C
h
ω
dω
C
D
α

O
p
o
dP

P

z
D
z
z
c

cũng không gì khó khăn vì trong trường hợp này đồ áp lực cũng là tam giác vuông hoặc
hình thang vuông.
3. Còn vẽ đồ phân bố áp suất trên đường cong ta phải biểu diễn bằng đồ thị trị số
áp suất tại từng điểm theo phương trình cơ bản rồi nối lại thành đường cong của đồ phân
bố.

VII. Áp lực chất lỏng lên thành phẳng có hình dạng bất kỳ
Trường hợp thành rắn là mặt phẳng, thì áp suất tác dụng lên thành rắn đều song
song với nhau, do đó chúng có một hợp lực hay còn gọi là áp lực tổng hợp P duy nhất. Ta
nghiên cứu trị số của P, điểm đặt và xác định phương chiều của lực.

1. Trị số của áp lực.
- Cần xác định áp lực P của chất
lỏng tác dụng lên diện tích
ω
đặt nằm nghiêng góc
α so với mặt
thoáng.
- Áp lực tác dụng lên vi phân diện
tích d
ω là dP:
dP = p.d
ω (vì dω nhỏ nên p phân
bố đều trên d
ω) = (p
0
+ γ.h) .dω.
- Áp lực tác dụng lên toàn diện tích
ω
()

∫∫
ωω
ωγ+== dh.pdw.pP
0

- Trên thành phẳng chọn hệ tọa độ
Ozy như hình vẽ, ta có:
h = z.sin
α

()
∫
∫
ω
ω
ωαγ+ω=
ωαγ+=
d.zsin p
dsin.z.pP
0
0

Theo cơ học lý thuyết có:
y0
Sd.z =ω
∫
ω
là mô men tĩnh của diện tích ω đối với trục oy (mà
S
oy

= z
c
.ω).
Thay:
ω
α
αγω
α
.
sin
.sin :
sin
0
cc
c
h
pPthi
h
z +==

Vậy: P = (p
0
+ γ.h
c
) .ω
- Nếu áp suất p
0
= p
a
thì áp lực dư tác dụng lên thành phẳng sẽ là:

P = γ.h
c
.ω
Trong thực tiễn kỹ thuật, nhiều khi mặt phẳng cần xét chịu áp lực thủy tĩnh về một
phía, còn phía kia của mặt phẳng lại chịu áp lực của không khí. Trong trường hợp đó chỉ
cần tính áp lực dư mà thôi vì áp suất không khí truyền từ mặt thoáng đến mặt phẳng đã
cân bằng với áp suất không khí tác dụng vào phía khô của mặt phẳng. Thực chất mặt
phẳng bị
nén đều bởi áp suất không khí hai bên mặt thành, và khả năng chịu lực của các
vật liệu đã có cho thấy có thể bỏ qua lực nầy. Vì vậy trong những trường hợp tương tự,
chỉ cần tính áp lực dư.
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 20
(Trường hợp này trong thực tế thường hay gặp - đó là khi một mặt phẳng chịu áp lực
nước về một phía, còn phía kia tiếp xúc với khí trời).
¾ Vậy:
Áp lực thủy tĩnh của chất lỏng tác dụng lên thành phẳng ngập trong chất lỏng bằng
tích số của áp suất (có thể là tuyệt đối hay tương đối) tại trọng tâm của diện tích
phẳng đó nhân với diện tích ấy.
¾ Trường hợp riêng:
Áp lực chất lỏng tác dụng lên đáy bình đặt nằm ngang P = γ .h.ω (vì h
c
= h là độ
sâu nước trong bình) - không phụ thuộc vào hình dạng của bình.

2. Vị trí của tâm áp lực (Điểm đặt của áp lực)
Điểm đặt áp lực gọi là tâm áp lực. Để đơn giản nhưng không làm mất tính tổng
quát, ta chỉ nêu lên phương pháp xác định vị trí tâm áp lực dư. Ta gọi D(z, y) là tâm áp
lực dư; cần xác định tọa độ Z
D
và Y
D
của điểm D.
a. Xác định z
D
:
¾
Áp dụng định lý Varinhông:
“Mômen của tổng hợp lực bằng tổng mômen các lực thành phần”
- Mômen của tổng lực P đối với trục Oy:
M = P.z
D
= γ.h
c
.ω.z
D
(a)
- Tổng mômen của các lực tác dụng lên các vi phân diện tích d
ω của diện tích ω đối
với trục oy:
y
2

I.sin dz .sin h.z.d p.z.d M αγ=ωαγ=ωγ=ω=
∫∫∫
ωωω
(b)
- Cân bằng (a) và (b):
γ. h
c
. ω. Z
D
= γ. sinα. I
y
Như đã biết trong cơ học, có thể biểu thị moment quán tính của diện tích đối với
trục Oy bằng moment quán tính của diện tích ấy đối với trục nào đó song song với Oy và
đi qua trọng tâm C của diện tích như sau:
I
y
= I
c
+ ω.z
2
c
Trong đó :
I
y
: mômen quán tính của tiết diện đối với trục y.
I
c
: mômen quán tính chính trung tâm.
z
c

: khoảng cách từ trọng tâm của tiết diện đến trục y.

α
αω
ω+
= sin
sin.z.
z.I
z
C
CC
D
2
→
C
C
CD
z.
I
zz
ω
+=

Như vậy: Vị trí của tâm áp lực bao giờ cũng sâu hơn vị trí trọng tâm.
b. Xác định y
D
:
- Tính moment đối với trục oz bằng cách tương tự ta có :
M = P.y
D

= γ.h
c
.ω.y
D
= γ.z
c
.sin
α
.ω.y
D
(a)
h
P
P
P
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 21
- Tổng mômen của các lực tác dụng lên các vi phân diện tích dω của diện tích ω đối
với trục oz:
∫∫∫
ωωω
ωαγ=ωγ=ω= .dy.z .sin h.y.d p.y.d M
(b)
- Cân bằng (a) và (b)
γ. z
c
.sinα .ω. y
D
= γ. sinα.

∫
ω
ω.dy.z

y
D
=
C
z.
d.y.z
ω
ω
∫
ω

Trong thực tiễn hay gặp trường hợp diện tích
ω
có hình dạng đối xứng đối với trục
song song với Oz, khi đó điểm D nằm trên trục đối xứng, ta chỉ cần xác định z
D
không
cần tính y
D
.
3. Phương chiều của lực: Theo phương vuông góc và hướng vào mặt chịu lực.
VIII. Áp lưc chất lỏng lên thành phẳng hình chữ nhật có đáy đặt nằm ngang
Trong sơ đồ này:
A : có độ sâu h
1

B : có độ sâu h
2

AB nghiêng góc
α so với mặt nằm ngang
Hình chữ nhật có các cạnh b x h
Ta chỉ tính áp lực dư

1. Xác định trị số của P :
h.b.
hh
.P
hh
h
hb
.h.P
C
C
2
2
21
21
+
γ=
⎪
⎪
⎭
⎪
⎪
⎬

⎫
+
=
×=ω
ωγ=

¾ Nhận xét:
Trị số
h
2
hh
21
×
+
chính là diện tích đồ phân bố áp suất thủy tĩnh - tức bằng diện
tích hình thang AA’BB’, ký hiệu
Ω.
Vậy: P =
γ.Ω .b
Trong trường hợp hình chữ nhật có cạnh đặt nằm ngang:
Áp lực dư bằng tích số của diện tích đồ phân bố ấp suất thủy tĩnh nhân với trọng
lượng riêng và chiều rộng của hình chữ nhật.
2. Điểm đặt của áp lực.
Đi qua trọng tâm thể tích tạo bởi đồ phân bố áp suất thủy tĩnh và hình chữ nhật chịu
lực. Trên hình vẽ ta thấy đi qua trọng tâm của đồ phân bố áp suất và có hướng vuông góc
với AB.
¾ Ví dụ:
Xác định áp lực thủy tĩnh (trị số và điểm đặt) tác dụng lên cửa cống phẳng hình chữ
nhật bằng phương pháp tổng quát và phương pháp giản đồ áp lực. Độ sâu nước ở thượng
lưu h

1
= 3m; độ sâu nước ở hạ lưu h
2
= 1,2m. Chiều rộng cửa cống b = 2,00m.

B
’
h b
h
2
h
1
α
p
A

B
A
’
2
hγ
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 22
Giải:
a. Theo phương pháp tổng quát :
- Phía thượng lưu :
P
1
= γ. h

C1
.ω
1

h
C1
= h
1
/2
ω
1
= h
1
.b
→ KN3,88N882902.3.
2
3
.9810P
1
≈==

Điểm đặt: m
h.
I
hh
C
C
CD
2
2
3
23
12
32
2
3
3
1
1
1
11
=
××
×
+=
ω
+=
- Phía hạ lưu :

⎪
⎩

⎪
⎨
⎧
×=ω
==
ω××γ=
221
60
2
21
2
2
2
,
,
,
h
hP
C
C


KN15,142.2,1.
2
2,1
.9810P
2
==

Điểm đặt:

m,
,,
,
,
h.
I
hh
C
C
CD
80
60221
12
212
60
3
2
2
2
22
=
××
×
+=
ω
+=
9 Hợp lực của hai lực:
Vì ngược chiều nhau nên : P = P
1
- P

2
= 88,3 - 14,15 =74,15 KN
9 Điểm đặt của hợp lực: Theo định lý Varinhông → ta lấy mômen đối với điểm B
2D
'
21D1D
h
P
h
P
h
P ×−×=×
74,15× h
D
= 88,3× 2 -14,15× (0,8 + 3- 1,2)
→ h
D
=1,89 m.
b. Theo phương pháp giản đồ áp lực:
- Phía thượng lưu :
P
1
= γ.Ω
1
.b
2
l.h
2
1
1

=Ω

→
KN3,88N882902.
2
3
.9810P
2
1
≈==
Điểm đặt: Đi qua trọng tâm của biểu đồ: cách đỉnh
m23.
3
2
h
3
2
1
==

- Phía hạ lưu :
N141502.
2
2,1
9810b
2
h
.9810b P
2
2

2
22
===Ωγ=
h
D
P

h
D1
h
D2
h
2
P
1
P
2
h
1
P
h
2
=1,2m
P
1
P
2
h
1
=3

,
0m
1
,
2m
1
,
8m
3
,
0m
1
,
2m
B

A
D
C

B
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 23
Y
X
Z
dw
d
dw

d
O
Điểm đặt: h
D2
= 0,8m
- Hợp lực của hai lực:
+ Có thể lấy P
1
- P
2

+ Có thể tính theo diện tích của giản đồ ABCD sau khi trừ giản đồ mà còn lại.

()
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
+=Ω
2
2,13
.2,13
ABCD


()
KN,N

,
,
bP
ABDCD
1574741502
2
213
2139810 ==×
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
+×=
×Ω×γ=

- Điểm đặt của hợp lực có thể xác định theo phương pháp đã nêu, hoặc có thể xác
định bằng phương pháp đồ giải, hoặc có thể xác định theo phương pháp tọa độ trọng tâm
của hình phẳng.
Dạng công thức :
∑
∑
=
i
ii
D
F
y.F

y
;
∑
∑
=
i
ii
D
F
x.F
x

Trong đó D là tọa độ trọng tâm của hình phẳng, chính là điểm đặt của hợp lực tính
đến mặt thoáng trong giản đồ; y
i
là tọa độ trọng tâm của các diện tích con tính đến mặt
thoáng, F
i
là các diện tích con. Ở đây chúng ta chỉ cần xác định theo phương y.
1626218121
2
81
2
21
,,,,
,
'''
ABCD
+=×+=Ω+Ω=Ω
m89,1886,1

16,262,1
4,216,22,162,1
F
y.F
y
i
ii
D
≈=
+
×+×
==
∑
∑


IX. Áp lực của chất lỏng lên thành
cong
Nói chung nếu thành cong có hình
dạng bất kỳ, thì những áp lực nguyên
tố không hợp lại thành một áp lực tổng
hợp duy nhất.
¾ Giới hạn trường hợp xét:
- Thành cong hình trụ tròn có
đường sinh đặt nằm ngang.
-
Để đơn giản nhưng không làm mất tính
tổng quát, ta chỉ xét áp lực dư: tức
trường hợp: p
0

= p
a

1 .Xác định trị số:
- Trên diện tích dw vô cùng nhỏ trên mặt
cong W chịu lực
→
dP .
-
Vi phân dw chiếu theo phương các trục
ta cũng được dw
x
, dw
y
, dw
z
- Vi phân lực
→
dP tác động lên dw cũng
có hình chiếu dP
x
, dP
y
, dP
z

h
dw
h
dw

P
B
P
II
I
X
Z
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 24
dP
x
= dP.cos ( )x,P
∧
; dP
y
= dP.cos ( )y,P
∧
; dP
z
= dP.cos ( )z,P
∧

- Trên dải vi phân diện tích của mặt cong trụ là dw, chịu lực
→
dP ta có:
dP
x
= dP.cos (
)x,P

∧

dP
y
= 0
dP
z
= dP.cos (
)z,P
∧

Ta đi xác định thành phần P
x
, P
z
của P
Ta có: P
x
=
∫
ωx
x
dP

Vì vi phân dw
x
vô cùng bé nên xem mọi điểm của nó đều có độ cao h.
P
x
=

∫
ω
γ
x
x
dw.h : Giống công thức tính áp suất thủy tĩnh lên mặt phẳng
P
x
=
xcx
w
.h.γ (2.8)
Với h
cx
là độ sâu thẳng đứng của trọng tâm C của diện tích hình chiếu w
x
Với ω
x
: là hình chiếu của ω lên mặt phẳng vuông góc với Ox
dP
Z
=
z
d
w
.h.γ , với h.dw
z
= dW: chính là thể tích hình ( I )

W.dP

B
A
z
∫
γ= , với W: là thể tích hình II
Do đó: P
z
= W.
γ

Trong đó W : được gọi là thể tích vật áp lực
Định nghĩa thể tích vật áp lực:
Là thể tích được giới hạn bởi:
-
Ở dưới là mặt cong chịu lực
-
Ở trên là mặt thoáng hoặc mặt thoáng chất lỏng kéo dài
-
Các mặt xung quanh thẳng đứng và tựa trên chu vi mặt cong.
Kết luận: Công thức tính áp lực cho mặt cong
x
x
cX
w
.h.P γ=
W.P
Z
γ
=
Vậy thành phần thẳng đứng P

z
bằng trọng lượng của vật áp lực
=> Từ đó tính được:
22
zx
PPP +=
Nếu không chọn thành bình có đường sinh song song với oy thì:

x
x
cX
w
.h.P γ= ,
y
y
cy
w
.
h
.P
γ
=
, W.P
Z
γ
=


222
zyx

PPPP ++=
2. Điểm đặt của lực.
a. Đối với P
x
:
- Nếu tính theo giải tích P
x
= γ.h
c
.ω
x
.

CX
C
CDD
h.
I
hhy
ω
+==

-
Nếu tính theo phương pháp giản đồ: P
x
sẽ đi qua trọng tâm của giản đồ.
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 25
b. Đối với P

z
:
Đi qua trọng tâm của thể tích W. Trên sơ đồ ta thấy đi qua trọng tâm của diện tích
Ω
z
và song song với phương oz.
c. Đối với P:
Hợp lực P đi qua tâm 0 và hợp với phương ngang một góc
θ
với
x
z
P
P
tg
=θ
3. Một số trường hợp cần lưu ý:
(i) P
x
luôn luôn hướng vào mặt chịu áp.
(ii) P
z
: + Khối chất nằm ngay phía trên mặt chịu lực: ta qui ướt P
z
hướng xuống
dưới, mang dấu dương (+).
+ Nếu không có khối chất lỏng ở ngay trên mặt chịu lực, mà chất lỏng ở phía
dưới tác dụng lên:
thì P
z

hướng lên trên, và mang dấu âm (-).
+ Diện tích của
Ω
z
cần lưu ý lấy từ mặt chịu lực đến mặt thoáng chất lỏng
hoặc mặt thoáng chất lỏng kéo dài.
(iii) Có thể phối hợp để tính lực P
X
và P
z
của chất lỏng tác dụng lên công trình:
Với bề mặt công trình phức tạp ta có thể dựa vào 3 điều kiện cơ bản ở trên và cho phép
giãn ước biểu đồ để kết quả tính toán đơn giản hơn.
- Trường hợp mặt cong ta cũng có thể áp dụng phương pháp phân lực để tính toán.













Ví dụ 1.
Xác định áp lực thủy tĩnh lên mặt nghiêng hình chữ nhật đặt trong nước như sơ
đồ sau:

Giải:
a. Tính bằng phương pháp phân lực:
- Tính P
x

+ Theo phương pháp tổng quát :
()
()
KN7,14N147151.12.
2
21
.9810
b.hh.
2
hh
.h.P
12
21
XCXX
≈=−
+
=
−
+
γ=ωγ=

Điểm đặt : ở đây z
Dx
≡ h
Dx

h
D
=1,55
h
2
=2m
h
1
=
1m
P
z
8

1,25m
1m

1m

b=1m
h = 3m
P
x
W
ω
ω
x
Ω
x
-

P
X
P
Z
-
P
X
P
Z
P
c
A

-
B
E
+
D
bd
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 26

(
)
()
()
2
12
2

12
12
3
12
21
hh
.hhb
hh.b
hh
h.
I
hzh
X
X
XXX
CX
C
CDD
+
−
−
+
+
=
ω
+==


()
()

m,,

.
551
18
1
51
2
21
11
12
121
2
21
3
≈+=
+
−
+
+
=
+ Theo phương pháp giản đồ :

()
KN7,14N147151.12.
2
21
.9810b P
XX
≈=−

+
=Ωγ=
Điểm đặt : l cách đáy
12
1.22
.1.
3
1
b
B
b.2B
.h.
3
1
+
+
=
+
+
, cách mặt thoáng là
m555,1
9
4
2lh
D
≈−=−

- Tính P
Z
:

()
b.hhh
2
hh
.b W.P
2
12
2
21
ZZ
−−
+
γ=Ωγ=γ=

()
KN6,41N3,41620
1.8
2
3
.98101.123.
2
21
.9810
2
2
≈=
=−−
+
=

Điểm đặt: Cách đáy lớn:
m25,1
12
1.22
.8.
3
1
bB
b.2B
.h.
3
1
l =
+
+
=
+
+
=
- Tính hợp lực
KN12,446,417,14PPP
222
z
2
x
=+=+=

b. Tính theo phương pháp giản đồ không phân lực:
- Trị số: KN,N b P 454414414513
2

21
9810 ==
+
=Ωγ= . Có sự sai số với cách tính
trên là do bỏ số lẻ.
- Điểm đặt: Cách đáy một đoạn:

m,
.

bB
b.B
.h. 331
3
4
12
122
3
3
12
3
1
≈=
+
+
=
+
+

Khoảng cách theo chiều sâu tính từ dưới lên là x thì h

D
là :

m,xhh
.
x
,
l
x
D
551
9
4
2
9
4
33
4
3
331
2
=−=−=→==→=
Ví dụ 2. Tìm tổng hợp lực tác dụng lên một cửa cống cong dài L=3m, có diện tích bằng
1/4 đường tròn mà bán kính bằng r =1m. Độ sâu nước bằng 1m.
Ta có : P
x
=
2
3
.1.9810L.h

2
1
22
=γ
P
x
= 14715N (= 1500kG)
P
z
= γ.W = γ.π.r
2
.L/4 = 9810.3,14.1
2
.3/4
P
z
= 23103N ( = 2360 kG )
Tổng áp lực P tính theo : P =
2
Z
2
X
PP +
P =
14715 23103
22
+ = 27470N = 2800 kG
h =1m
P
A

R=1
B
O
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 27
Đường tác dụng của tổng áp lực P đi qua tâm O, lập với
đường nằm ngang một góc α mà
tgα =
2057581
o
X
Z
,
p
p
=α⇒=

Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 28
Câu hỏi:

1. Nêu khái niệm áp suất thuỷ tĩnh - áp lực? Phân biệt sự khác nhau của chúng ?
2.
Nêu các tính chất của áp suất thuỷ tĩnh, chứng minh?
3.
Thiết lập phương trình vi phân cơ bản của chất lỏng đứng cân bằng?
4.
Nêu phương trình cơ bản của thủy tĩnh từ đó nghiệm chứng lại định luật bình

thông nhau?
5.
Phát biểu, chứng minh và nêu ứng dụng của định luật Pascal?
6.
Nêu các loại áp suất và cách biễu diễn bằng độ sâu của cột chất lỏng?
7.
Nêu ý nghĩa hình học và năng lượng của phương trình cơ bản của thủy tĩnh ?
8.
Cách xác định áp lực chất lỏng lên thành phẳng có hình dạng bất kỳ, áp dụng cho
trường hợp thành phẳng chữ nhật đáy song song với phương nằm ngang?
9.
Cách xác định áp lực của chất lỏng lên thàng cong?
10.
Hãy chỉ ra các trường hợp cụ thể: các khái niệm áp suất dư, áp suất chân không
đưa ra là xuất phát từ thực tế tính toán, để đơn giản hóa bài toán, hoặc tượng hình.
11.
Các công thức tính toán về áp lực đối với mặt cong tròn, bán kính r, có áp dụng
được cho mặt phẳng không ? Vì sao ?


BÀI TẬP

Bài 1: Tìm áp suất tuyệt đối và áp suất dư tại vị trí có độ sâu h=1,2m, áp suất mặt
thoáng P
o
=196200N/m
2
,
n
γ

=9810N/m
3
.
Đáp số: Áp suất tuyệt đối P
t
=207972 N/m
2
.
Áp suất dư P
dư
=109872 N/m
2
.
Bài 2: Xác định độ cao của cột nước dâng lên trong ống đo áp (h).
Nước trong bình kín chịu áp suất tại mặt tự do là p
0t
= 1.06at.
Xác định áp suất p
0t
nếu h = 0.8m. (Hình 1)

Đáp số: Độ cao cột nước h = 0,6m.
Áp suất p
0t
P
ot


=105948 N/m
2

= 1,08 at.
Bài 3: Một máy bơm nước từ giếng, tại mặt cắt trước máy bơm áp kế
chỉ áp suất tuyệt đối là 0,35 at. Hỏi độ chân không tại mặt cắt đó là bao nhiêu? Hãy biểu
thị độ chân không đó bằng cột nước; bằng cột thủy ngân. Biết rằng γ
tn
= 133416 N/m
3
.
Đáp số: Áp suất chân không p
ck
: p
ck
= 0,65 at, h
cknước
= 6,5m, h
ckHg
= 0,05m
Bài 4: Xác định áp suất dư tại tâm ống A,
cho độ cao cột thủy ngân trong ống đo áp
h
2
=25m trong ống đo áp. Tâm ống ở dưới
mực nước phân cách giữa nước và thủy ngân
h
1
=40cm,
tn
γ
=136000N/m
3

.



Đáp số: Áp suất dư p
dưA
: p
dưA
=37924
N/m
2
= 0,386 at.
h
1
B
C
D
.
A
h
2
Khoa Xáy Dựng Thủy lợi - Thủy điện Bộ môn Cơ Sở Kỹ Thuật Thủy Lợi

Bài giảng thủy lực 1 Trang 29
Bài 5: Xác định áp lực chất lỏng lên tường chắn có dạng hình chữ nhật và tâm đặt áp
lực. Cho biết độ sâu mực nước phía trước tường (phía thượng lưu) h
1
=3m, ở phía sau
tường (phía hạ lưu) h
2

=1,2m, chiều rộng b=4m và chiều cao của tường H =3,5m. Tính lực
kéo T, cho chiều dày của tường d=0,08m, vật liệu làm tường
vl
γ
=1,18.10
4
N/m
3
. Hệ số
ma sát rãnh kéo f=0,5.
Đáp số: Áp lực P: P =148,3 KN, Điểm đặt lực Z
D
=1,89m
Lực kéo T: T

=8,73.10
4
N.





TÀI LIỆU THAM KHẢO

1. Nguyen The Hung, Hydraulics, Vol. 1, NXB Xay Dung 2006.
2. Nguyen Canh Cam & al., Thuy luc T1, NXB Nong Nghiep 2000.
3. Nguyen Tai, Thuy Luc T1, NXB Xay Dung 2002.
4. Doughlas J. F. et al., Fluid Mechanics, Longman Scientific & Technical
1992.

5. Edward J. Shaughnessy et al., Introduction to Fluid Mechanics, Oxford
University Press 2005.
6. Frank M. White, Fluid Mechanics, McGrawHill 2002.
7. R. E. Featherstone & C. Nalluri, Civil Engineering Hydraulics, Black well
science 1995.
8. John A. Roberson & Clayton T. Crowe, Engineering Fluid Mechanics, John
wiley & Sons, Inc 1997.
9. Philip M. Gerhart et al., Fundamental of Fluid Mechanics, McGrawHill
1994.


Website tham khảo:



/>









The end