Giáo trình cơ kỹ thuật sách dùng cho các trường đào tạo hệ trung cấp chuyên nghiệp

B ộ GIÁO DỤC VÀ ĐAO TẠ
T

■

10 CÁC TRƯỜNG ĐÀO TẠO HỆ TRUNG CÁP CHUYÊN NGHIỆP

3UYÊN
: LIỆU


BỘ■ GiÁO DỤC
VÀ ĐÀO TẠO
■
■
G S . TS. Đ Ô S A N H ( C h ú b iê n )
P G S .T S . N G U Y Ễ N V Ă N V Ư Ợ N G - TS. P H A N HỮU P H Ú C

GIÁO TRÌNH

Cơ KỸ THUẬT
■

Sách dùng cho các trường đào tạo hệ Trung cấp chuyên nghiệp
(Tái ban lấn t h ứ hai)

N H À X U Ấ T BẢN G IÁ O DỤC


BỘ■ GÍÁO DỤC
VÀ ĐÀO TẠO

■
■
G S . TS . Đ Ô S A N H ( C h ù biên)
P G S .T S . N G U Y Ễ N V Ă N V Ư Ợ N G - TS. P H A N HỮU P H Ú C

GIÁO TRÌNH

Cơ KỸ THUẬT
■

Sách dùng cho các trường đào tạo hệ Trung cấp chuyên nghiệp
(T ái ban lần t h ứ hai)

ĐẠĨ HỌC'THÁI NGUYÊN

Ị

TRUNG TÂM HỌC
« LIỆU
*

N H À X U Ấ T BẢN G IÁ O DỤC


Công ty c ổ phần sách Đại học - Dạy nghề - Nhà xuất bản Giáo dục giữ quyến
công bố tác phẩm.
Mọi tổ chức, cá nhân muốn sử dụng tác phẩm dưới mọi hình thức phải ơược sự đông ỷ của
chủ sở hữu quyền tác giả.

04 - 2009/CXB/395 - 2 1 17/GD

Mã sô' : 7K564y9 - D a i


Lời giới thiệu
T ừ nhiều năm , giáo trình đào tạo nhãn lực trình độ trung cấp chuyên nghiệp
chưa đáp ứng được yêu cấu chất lượrtg phù hợp với nh ịp độ p h á t triển của đát
nước.
M ặc dù L u ậ t Giáo dục đã quy định Hiệu trưởng các trường quyết định giáo
trinh d ạ y của trường m ình. Tuy nhiên, do kinh p h í có hạn, trình độ đội ngủ cán
bộ, g iá n g viên không đồng đều, vì vậy cùng m ột m ôn học như ng nội dung và
d u n g lượng kiến thức giả n g dạy ở m ỗi trường m ột khác.
Đê g iú p các trường từng bước có giáo trình p h ụ c vụ việc g iá n g dạy và học
tập tốt hơn và đê học sinh sau kh i tốt nghiệp dừ được đào tạo ơ đáu như ng
cũng có kiên thức ch u n g n h ư nhau, Bộ Giáo dục và Đào tạo đã tố chức biên
soạn các giáo trìn h :
1.

Giáo trìn h K ỹ th u ậ t sô

2.

Giáo trìn h K ỹ th u ậ t điện

3.

Giáo trìn h Cơ kỹ th u ậ t

4.

Giáo trin h Công nghệ hàn

5.

Giáo trìn h K ỹ th u ậ t nguội

Tác giá biên soạn n h ữ ng giáo trình này là các nhà giáo có trình độ chuyên
môn tốt và giàu kinh nghiệm g iáng dạy.
Đ ể nàng cao chất lượng và tín h sư p h ạ m của giáo trinh, Bộ Giáo dục và Đào
tạo đã ra quyết đ ịn h sô 2 4 4 4 / QĐ- B G D Đ T n g à \ 18 th á n g 5 năm 2006 về việc
thành lập Hội đồng th ả m đ ịn h cho các m ôn trên.
Thực hiện quyết địn h của Bộ trưởng Bộ Giáo dục và Đào tạo, các thành viên
trong Hội đồng thẩm định đã làm việc nghiêm túc và cùng với tác già chỉnh sứa
đê năng cao chất lượng giáo trình, p h ù hợp với trình độ của cấp đào tạo.
N hữ n g nội d u n g kiến thức cơ bán trong giáo trình cần được dạy và học thông
nhất trên toàn quốc kh i trường có chuyên ngành đào tạo g iảng dạy môn học này.
Vì vậy, các trường cần cung ứng đầy đủ giáo trình này cho giáo viên và học sinh.
T u \ theo nhu cầu cụ th ế của từng trường. các trường có thê sử d ụ n g lO^c
dung lượng của giáo trình và tự soạn thêm 30c/c d u n g lượng của môn học cho
phù hơp với yêu cầu đào tạo nguồn nhản lực của địo phương.
Trong quá trinh dạy và học, các trường p h á t hiện th ấ y sai sót hoặc có những
nội d u n g cần điều chỉnh - m ọi góp ý xin gửi về :
Vụ Giáo dục chuyên nghiệp - Bộ Giáo dục và Đào tạo - 49 Đại c ổ Việt, Hà Nội
hoặc Công ty cố phần sách Đại học - Dạy nghề - 25 Han Thuyên. Hà Nội.
VI GIAO Di e c m YÊN NGHIÊP


Mở đầu
Giáo trinh Cơ k ỹ th u ậ t được biên soạn theo đề cương do Vụ GDCN, Bộ
Giáo dục & Đào tạo xây dựng và thông qua. N ội d u n g được biên soạn theo tinh

thần ngắn gọn, dễ hiếu. Các kiên thức trong toàn bộ giáo trin h có m ôi liên hệ
lôgíc chặt chẽ. Tuy vậy, giáo trinh củng chỉ là m ột p h ầ n trong nội d u n g cua
chuyên ngành đào tạo cho nên người dạy, người học cần tham khảo thêm các tài
liệu có liên quan đôi với ngành học đê việc sử d ụ n g giáo trinh có hiệu quả hơn.
K hi biên soạn, chúng tôi đã cô gắng cập n h ậ t n hữ ng kiến thức mới có liên
quan đến môn học và p h ù hợp với đôi tượng sử d ụ n g củng n h ư cô g ă n g găn
những nội dung lý thuyết với nhữ ng vân đề thực tê thường gặp trong sản xuát,
đời sông đê giáo trìn h có tính thực tiễn cao.
Nội du n g của giáo trinh được biên soạn với d u n g lượng 90 tiết, gồm ba phần:
P h ầ n m ôt: do GS. TS. Đỗ S a n h thực hiện - gồm 9 chương từ chương 1 đến
chương 9 bao gồm các nội d u n g thuộc lĩn h vực Cơ học vật rắn - Cơ học lý thuyết.
P h ầ n h a i: do PGS. TS. N guyễn Văn Vượng thực hiện ■ gồm 5 chương từ
chương 10 đến chương 14 bao gồm các nội d u n g thuộc lĩn h vực Sức bền vậ t liệu.
P h ầ n ba: do TS. Phan H ữu Phúc thực hiện - gồm 13 chương từ chương 15
đến chương 27 bao gồm các nội d u n g thuộc lĩn h vực Chi tiết máy.
Trong quá trình sử dụng, tù y theo yêu cầu cụ thê có thê điều ch ỉn h sô tiết
trong mỗi chương củng n h ư sắp xếp các nội dung. Trong giáo trình, ch ú n g tôi
không đ ề ra nội d u n g thực tập của từng chương, vì trang th iết bị p h ụ c vụ cho
thực tập của các trường không đồng nhất. Vì vậy, căn cứ vào trang th iết bị đã có
của từng trường và khả n ă n g tô chức cho học sin h thực tập ở các x í nghiệp bên
ngoài m à nhà trường xây dự ng thời lượng và nội d u n g thực tập cụ thé - Thời
lượng thực tập tôi thiêu nói chung củng không nên ít hơn thời lượng học lý
thuyết của mỗi môn.
Giáo trìn h được biên soạn cho đối tượng là học sin h TCCN, Công n h ả n là n h
nghề bậc 317 và nó cũng là tài liệu tham khảo bổ ích cho sinh viên Cao đ ẳ n g kỹ
thuật củng n h ư Kỹ th u ậ t viên đang làm việc ở các doanh nghiệp của nhiều lĩnh
vực khác nhau.
Mặc dừ chúng tôi đã rất cố gắng đ ế trá n h sai sót trong lúc biên soạn, n h ư ng
chắc chắn vẫn còn n h ữ ng khiếm khuyết. R ấ t m ong n h ậ n được ý kiến đóng góp
của người sử dụ n g đê lần tái bản sau được hoàn chỉnh hơn. Mọi góp ý xin đươc gửi

v ề : Công ty c ổ p h ầ n S á ch Đ ại học - D ạy n g h ề , N X B G iáo dục.
Đ ìa ch ỉ : 25 P h ô 'H à n T h u yên , Hà N ội. Đ iện thoại : (04) 8 264 974
CÁC TÁC GIÀ

4


Phần m ộ t :

c ơ

H Ọ C VỘT R O N

A - TĨNH HỌC
MỞ ĐẦU
1 inh học vật rắn có nhiệm vụ nghiên cứu trạng thái cân bang cùa vật rắn
(vật rắn tuyệt đối) dưới tác d ụ n s của các lực. Hai vấn để chính được nghiên
cứu là:

1. Biên đổi một hệ lực đã cho thành một hệ lực khác tương đương với nó
nhưng đơn giản hơn. Trên cơ sớ đó tìm các dạng tương đương đơn giản nhất
cùa hệ lực được gọi là các dạng chuấn cùa hệ lực.
2. Thiết lập các điều kiện đối với hệ lực mà dưới tác dụng của nó vật rắn
được cân bằng, ch ún g được gọi là các điều kiện cân bằng của hệ lực.
Đế nghiên cứu các vấn để này trước tiên cần nghiên cứu các khái niệm cơ
bản và các định luật của tĩnh học.

Chương 1

CÁC KHÁI NIỆM

Cơ BẢN VÀ CÁC ĐỊNH
LUẬT
TĨNH HỌC
■
■
■
■
1.1. CÁC KHÁI NIỆM C ơ BẢN
1.1ắ1. Vật rắn tuyệt đối
Vật rắn tuyệt đôi là một tập hợp vô hạn các chất điếm mà khoang cách
giữa hai điểm bất kv luôn luôn khô ng đổi. Đây là mô hình đơn giản nhất cúa
vật thế. nó được xe m xét khi biến dạng của nó có thê bo qua được do bé quá
hoặc không đóng vai trò quan trọ n s đối với mực tiêu kháo sát. Vật rắn tuyệt
đôi được gọi tắt là vật rắn.

1.1.2. Cân bằng
Cân b ằn a là trạng thái đứng yên (không dịch chuyến) cùa vật rắn được
kháo sát. Tuy nhiên nó có thế đ ứ n s yèn đói với vật này nhưng lại không đứng
yên đối với vật khác. Do đó cần phải chọn một vật làm chuẩn chung cho sự
quan sát, vật đó được gọi là hệ quy chiếu. Trong tĩnh học hệ quy chiếu được
chọn là hệ qu y chiếu quán tính, tức là hệ quy chiếu thoá mãn định luật quán
tính cùa Galilè (ví dụ hệ quy chiếu đứna, yên tuyệt đối), cân bằng như vậy gọi
là cân bằng tuyệt đối.
5


1.1.3. Lực
Lực là tương tác giữa các vật mà kết quả cúa nó gây nên sự biến đổi trạng
thái chuyển động cơ học cúa vật thể (tức là sự thay đổi vị trí, bao gồm cả biên
dạng) mà cân bằng chí là trường hợp riêng. Ví dụ, dưới tác dụn g cùa lực vật

dang đứng yên sang chuyến động, vật đang chuyển động tháng đểu sang
chuyên động không đểu, ... Kinh nghiệm và thực nghiệm xác nhận rằng lực
được đặc trưng bởi các yếu tố sau:
a) D iêm đặt của lực: là điểm mà tại đó vật nhận được tác dụng từ vật khác.
b) Plĩương và chiều của lực: là phương và chiều ch uyế n đ ộn g củ a chất
điếm (vật thể có kích thước vô cùng bé) từ trạng thái yên nghi dưới tác độn g
cơ học.
c) Cường độ của lực: là số do dộ mạnh yếu của lương tác cơ học. Đơn vị
của lực là Niutơn, ký hiệu là N và các bội số của nó như: kilỏ Niutơn, ký hiệu
là kN ( l k N = lO'N), mega Niutơn, ký hiệu là MN ( Ì M N = lOftN). Mỏ hìnhtoán học của lực là véctơ lực, ký hiệu là F . Đ iểm gốc (điếm đặt) của véctơ lực
là điểm đặt của lực.
Phương và chiểu của véctơ
lực là phương và chiểu tác
_____
đường tác dung lơc
.
w «
dụng lực. Mođu n cua
"v.
F /
véctơ lực biểu diễn cường
___ / _ _ ------ J
dộ tác dụng của lực (với tỷ
______ /
lệ xích được chọn trước).
Giá mang véctơ lực được
goi là đường tác dung lưc
"
H ìn h 1.1. Biếu diẻn lưc tác dunt> lên vãi ihế
(hình 1 . 1 ).

1.1.4. Các định nghĩa khác
ơ) Hệ lực: là tập hợp nhiều lực
tác
dụng
lên
một
vật
rắn:
(P(F,,F 7 ,...,Fn ) (hình 1.2).
Tuỳ thuộc dường tác dụng của
các lực nằm trong cùng một mặt
pháng hay không cùng một mặt
pháng chúng ta có hệ lực phắng hay
hệ lực k h ồ ns gian. Cũng tuỳ thuộc
đường tác dụng gập nhau hoặc song
song với nhau ta có hệ lực dồng quy
(hình 1.3), hay hệ lực song song
(hình 1.4).
6

H ìn h 1.2. Hô lưc lác d ung lẽn sãi Iho


H ìn h 1.3

H ìn h 1.4

Hai hệ lực được gọi là tương đương khi chúng gây cho cùng một vật rắn
các trạng thái chuyế n động cơ học như nhau (hình 1.5).

Kí hiệu: cp(F1 ,F 2 .....FN ) = yíộ-L ,<|>2......K )

một

Hợp lực của hệ lực: là
lực duy nhất tương

đương với hệ lực. Gọi R là
hợp
lực
cùa
hệ
lực
cp(F1 ,F 2 .....Fn )
1.6

thì

(hình

):

R s cp(F1 , F 2

Fn )

Hệ lực cân bằng: là hệ
lực mà dưới tác dụ ng cúa
nó vật rắn nàm ỏ' vị trí cân
bằng:

H ìn h 1.6

cp(Fj . F 2 ,.--.FfS; ) = 0

b í N gổn lực: là một hệ lực gồm hai lực song song, ngược chiểu và cùna
cư ờn 2 độ (hình 1.7).
Mộ t ngẫu lực đặc trưng bới các yếu tô sau:
7


- Mặt phẳng tác dụng của ngẫu lực là mật phẳng chứa hai lực thà nh phần
của ngẫu lực, gọi tắt là mặt phẳng ngẫu lực.
- Chiều quay của ngẫu lực trong mặt phẳng ngẫu lực: hoặc thuận với
chiều kim đồng hồ hoặc ngược lại.
- Cường độ tác dụng của ngẫu lực: được đặc trưng bới
là trị sô mỏm en cúa ngẫu lực, trong đó F là trị số của các
khoáng cách vuông góc giữa hai lực thành phần, được gọi
Đơn vị ngẫu lực là Niutơn-mét, ký hiệu N m và các
kilôniutơn.mét (kN.m), me ganiutơn.mét (MN.m).

II inh 1.7

tích số F.d được gọi
lực thành phần, d là
là tay đòn ngẫu lực.
bội số cùa nó như

lỉình 1.8

Trong hệ lực không gian ngẫu lực được biếu diễn bằng véctơ m ố m e n ngẫu
lực, ký hiệu là m , nó được xác định (hình 1 . 8 ):
- Phương: vuông góc với mặt phầng ngẫu lực.
- Chiều: nhìn từ ngọn xuống gốc của véctơ thấy chiều quay củ a ngẫu lực
ngược chiều quay cùa kim đồng hồ.
- Môđun của véctơ mômen ngẫu lực bằng trị số mômen ngẫu lực, tức bằng F.d.
Quy ước gốc của véctơ m nằm trên mặt phảng ngẫu lực.
Trong trường hợp các ngẫu lực tác dụng trong cùng một mặt p h ẳn ° hoặc
trong các mặt phẳng song song với nhau, ngẫu lực được biểu diễn qua mô m en
đại số ngẫu lực, ký hiệu m = ± F.d. lấy dâu “+ ” khi chiều qu ay n ° ầ u lưc
ngược chiều kim đồng hồ và lấy dấu
trong trường hợp ngược lại. Th í du
(hình 1.9):
m, = + F,. d ấ; m 2 = - F 2. d 2; m , = + I-Ỵ d, .
c) Liên kết và phản liên kết (hình 1.10a, b)
8


H ìn h 1.9

H in h 1.10

Liên kết là nhữ ng điều kiện ràng buộc di c h uy ển của vật. Trong tĩnh học
các điểu kiện ràng buộc được thực hiện bằng sự tiếp xúc hoặc nối (bán lể.
dây, ...) trực tiếp giữa các vật. Các vật chịu liên kết được gọi là những vật
không tự do. Lực tác d ụn g tương hỗ giữa các vậl liên kết với nhau được gọi
là lực liên kết. Các lực khôn g phải là lực liên kết được gọi là lực đặt vào (lực
hoạt động). Đối với một vật thì lực do các vật khác tác dụn g lên nó được gọi
các phản lực liên kết. còn các lực do nó tác d ụ ng lên vật liên kết với nó
(thường là liên kết tựa) được gọi là áp lực (hình 1.1 la, b).

b)
H ìn h 1.11

1.2. CÁC ĐỊNH LUẬT TĨNH HỌC
Đ ịn h lu ậ t l (định luật vể hai lực cân bằng):
Điểu kiện cần và đu đê một
vật rán nằm cãn bằng dưới tác
d ụ n 2 cua hai lực là hai lực có cùng
đườna tác dụng, ngược chiếu và
cùng cường độ.

H ìn h 1.12

9


Hai lực thoá mãn điều kiện này được gọi là hai lực cân bàng (hình 1.12).
Đ ịn h luật 2: (định luật thêm bớt hai lực cân bằng)
Tác dụng cúa hệ lực lén vật rắn không thay đổi nếu thêm vào hoặc bớt di
hai lực cân bằng.
Như vậy nếu ( F , F ') là hai lực cân bằng thì (hình 1.13a):
Hoặc nếu hệ lực có hai lực F| và
cp(F|, F 2

¥2

cân bằng nhau thì (hình 1.1 3b):

F n ) = cp',(F 3 , F 4 .....F n ).

H ìn h ỉ . 13

H ệ quà: (dịnh lý trượt lục)
Tác dụng cùa lực lên vật rắn không thay đổi khi trượt lực trên đường tác
dụng của nó (hình 1.14).
Thực vậy. khi thêm hai lực cân bằng ( F b ,FÉ) tại B có cùng cường độ với
lực F a ta có (hình 1.15):
( F a ) = (F b , F ^ , F a )
Hai lực F b và F a là hai lực cân bằng nhau, nên dựa vào định luật 2 có
thế bớt hai lực này. Vậy: F B = F A .

I

[ T

)1
1

íA

1
1ự

H ìn h í . 14

10

\

£
B J r*

' fa
1ỉ

\

)

11 =— 1\

l i inh 1.15

o


N hư vậy trong trường hợp vật rắn (và chi đối vối vật rắn) đièm đặt của lực
khôn g cần chú ý. Chỉ có đường tác dụng cùa lực là quan trọng. Lực trong tĩnh
học vật rắn có tính ch ấ t củ a vécrơ trượt.
Đ ịn h lu ậ t 3: (định luật vể quy tắc hình bình hành lực)
Hai lực tác dụng lén vật rắn tại một điếm tương đương với một lực tác
dụng tại cùng điểm đó và có véctơ lực bằng véctơ chéo cúa hình bình hành có
hai cạnh là hai véctơ lực của các lực đã cho (hình 1.16).
N h ờ định luật này cho phép sử dụng phép tính cộna véctơ đế cộng lực. Do
hệ quà trượt lực, điều kiện hai lực đặt tại một điếm có thế mớ rộng thành điều
kiện hai đường tác dụng cua hai lực gặp nhau.
Định luật 4: (định luật tác dụ na và phản tác dụng)
Lực tác dụng và lực phan tác dụng giữa hai vật có cùng cường độ, cùng
đường tác dụng và hướng ngược chiều nhau (hình 1.17).

Chú ý rằng lực tác d ụ n s và phán lực tác d ụ n s k hở n s phái là hai lực cân
bằng vì chúng k h ỏ n a tác d ụ n s lên cùna một vật rắn. Định luật tác dụng và
phản tác d ụ n s đúng cho mọi hệ quy chiếu (quán tính và không quán tính) và
làm cơ sờ cho việc mờ r ộ n s các kết quá đã khảo sát đối với một vật cho vật
khác trona bài toán hệ vật.
Định luật 5: (định luật hoá rắn)
Một vật biến dạ n g cân bằng dưới tác d ụ n s của một hệ lực thì khi “hoá
rắn” nó vẫn cân b ằ n s (hình 1.18).

Vật biến dạng cân bằng
H ìn h 1.16

H ình 1.18

Vật rắn cân bằng

H ìn h 1.17

Vật rắn cân bằng

Vật biến dạng cân bằng trở
nên không càn bằng

H ìn h 1.19

N h ư vậy hệ lực tác dụns. lên "vặt biến dạng đã càn bằng" cũng ihoá mãn
các điều kiện cưa hệ lực tác dụng lèn vật rắn cãn bằng. Điéu này cho phép sừ
dụ n ° các điểu kiện càn bằng cùa vật rắn cho vật biến dạng đã cân bằng. Tuy
nhiên đó chỉ là điểu kiện cần chứ khòng phai là điểu kiện đu. tức có hệ lực
làm cho vật rắn càn bằng nhưng lại làm cho "vậ t biên dạng d ã cân b ằ n g " trờ

nên không cân bằng (hình 1.19). Đế khao sát bài toán cân bâng của vật biẽn
dạng, ngoài các điều kiện cân bằng cũa vật rắn cần thêm các gia thiết về biến
dạng (ví dụ sử dụng định luật Húc trong Sức bền vật liệu).
Đ ịn h lu ậ t 6: (định luật thay thế liên kết)
Vật không tự do cân
bằng có thể được xem là
vật tự do cân bằng bằng
cách giái phóng tất cả các
liên kết và thay th ế tác
dụng các liên kết được
giái phóng bằng các phản
lực liên kết thích hợp
(hình 1.20).

H ìn h 1.20

Chú ý rằng các phán
lực liên kết là do liên kết sinh ra đế ứng phó với các lực đặt vào. C h ún g là các
ẩn trong bài toán tĩnh học. Trong một số trường hợp dựa vào kết cấu cùa các
liên kết có thể đoán nhận được phương và chiểu cua các phán lực liên kết, CÒII
trong m ọi trường hợp tri s ố của chúng là chưa biết.
Một số quy tắc xác định các đặc trưng (phương và chiều) cùa phản lực
liên kết đối với một số liên kết thường gặp.
a)
L iên kết tựa (không ma sát): hai vật trực tiếp tựa lén nhau, tiếp xúc theo
bề mặt, hoặc đường hoặc điếm: phan lực tựa có phương vuông góc với mặt tựa
(hoặc đường tựa), có chiểu cán trò (theo phương pháp tuyến) di c h u y ể n của
vật (h'lnh 1 . 2 la, b, c).

lỉinh 1.21
b)
Liên kết d â y m ém , thắng và kliỏng dãn: phán lực cùa dãy tác dun o lẽn
vật kháo sát đặt vào điếm buộc dãy và hướng vào dày. Phan lực cua vặt rắn
tác dụn g lên dãy được gọi là sức căng dây, ký hiệu là T. Sức căn g dây hướnơ
doc dây và hướng ra đôi với mặt cắt dây, làm dây luỏn ờ trạng thái cã n°
(hình 1 . 2 2 ).
12


a)

b)
H ìn h 1.22

c)
L iên kết bản lể: hai vật có liên kết bản lề khi chúng có trục (chốt)
chung, có thể quay đối với nhau. Trong trường hợp này hai vật tựa vào nhau
theo đường nhưng điểm tựa chưa được xác định. Phán lực liên kết R đi qua
tâm cùa trục và có phương, chiều chưa được xác định. Phản lực được phân
thành hai thành phần v u ô ns góc với nhau ( R x _L R y), nằm trong mặt phẳng
thẳng góc với đường trục tâm của bản lề (hình 1.23).

y

R

H ìn h 1.23

d)
Liên kết g ố i: dù ng đê đỡ các dầm, khung,... Có loại gối cố định và gối
con lãn. Phản lực liên kết cùa gối cố định được xác định như liên kết bàn lề.
còn phản lực liên kết cùa gối con lãn được tìm theo quy tác của phản lực liên
kết tự

7777777777777777777777

H ìn h 1.24

H u ih 1.25

e)
L iên kết gổi cầu: được thực hiện nhờ một quả cầu gắn vào đầu một vật
chịu liên kết. Phan lực gối cầu đi qua tâm o của vò cầu, còn phương và chiều
chưa được xác định. Thường phan lực gối cầu được phàn thành ba thành phần
vuông góc ( R \ . Rv .

) (hình 1.25).


Trường hợp liên kết cối (ổ chắn) tương tư như liên kết gối cầu đã trình
bày trên, nghĩa là chi biết điểm đặt cùa phán lực liên kết, còn phương chiêu
cùa nó chưa được xác định. Do vậy phản lực được phân thành ba thành phẩn
vuông góc với nhau, trong đó có một thành phần hướng theo phương bị chắn
còn hai thành phần khác nằm trong mặt phảng vuông góc với các phương bị
chắn (hình 1.26).

■

2

\

m
H ìn h 1.27

g) Liên kết lĩgàni: là liên kết khi vật được nối cứng vào một vật khác (ví dụ
trường hợp hai vật dược hàn cứng với nhau). Trong trường hợp ng àm phắng
(hệ lực kháo sát là hệ lực pháng), phán lực liên kết gồm hai lực thắng góc với
nhau và một ngẫu lực nằm trơng mặt pháng chứa hai thành phần lực và cũng
là mật phẳng tác dụng của hệ lực (hình 1.27).
Đối với ngàm không gian (hệ lực khảo sát là hệ lực không gian) phán lực
liên kết gồm ba thành phần lực vuông góc với nhau (dọc 3 trục toạ độ) và ba
thành phần ngẫu lực trong 3 mặt phắng toạ độ (hình 1.28).

H ìn h Ỉ.2H

H ìn h 1.29

li) Liên kết thanli: được thực hiện nhờ các thanh thoá mãn các điéu kiện sauchí có lực tác dụng ớ hai đầu, còn dọc ihanh không có lực tác dung và tronu
lượng thanh được bỏ qua (ví dụ các thanh không trọng lượng, liên két bãn° các
liên kết trụ hoặc cầu). Phán lực có phương qua hai điếm chịu lực (hình 1 29)
Nói chung liên kết có thể có kết cấu đa dạng, xác định phương chiêu cùa
phản lực liên kết tron s trường hơp chung theo quy tắc sau: tương ứng với
14


hướng di chuyển tháng b| ngăn trớ có phán lực ngược chiểu, tương ứng với
hướng di chuyển quay bị ngãn trở có ngẫu phản lực ngược chiểu.

1.3. CÁC HỆ QUẢ
r ừ các định luật đã néu trên ta nhận được các kết quà sau:

1.3.1. Hợp các lực đống quy
Giả sừ các lực có điểm đặt tại o (trường hợp đường tác dụng các lực gặp
nhau tại o thì áp dụng hệ quả trượt lực để đưa về trường hợp này): áp dụng
trực tiếp định luật về hình bình hành lực ta tìm được hợp lực R của hệ lực
(hình 1.30). Vậy:
Hợp lực đi qua điểm đồng quy

o và có véctơ lực:

_
__
N ___
R = F, + F2 +... + FN = £ F k
K=l

H ìn h 1.30

(1-1)

H ìn h 1.31

Đẽ xác đị n h v é c t ơ lực cù a hơp lực có thể sử d ụ n s p hư ơng p h á p vẽ
(hình 1.31) h o ặc p h ư ơ n g ph áp xác định hình c h i ếu c ù a nó trên ba trục
vuô ng góc ( hì n h 1.32).
a)

Phương p h á p vẽ: hợp lực được biếu diễn bàng véctơ khép kín cùa đa

giác lực nó được xây dựn a như sau: từ đầu múl A của véctơ biểu diễn lực F i
vẽ véctơ AB s o n s song và bằng véctơ l ự c F 2 . từ B vẽ véctơ BC so ns song và
bằn° véctơ F

ị

và cứ thế tiếp tực cho đến lực cuối c ù n s F n ( N = 3). Đa giác

OABC là đa giác lực cùa hệ ba lực (F: ,F 2 ,F 3).
Vì hợp lực phái đi qua điếm o nên đa giác lực khô ng cần thiết phái vẽ
xuất phát điể m đ ổ n s quy o mà có thể từ một điểm O ’ tuv ý (hình 1.31). Hợp
lưc củ a hệ lưc đ ổ n s quy được biểu diễn bằng véctơ khép kín của đa giác lực
đăt tai đ iể m đ ổ n g quy o . Phương pháp này được gọi là phương pháp vẽ đa
giác lực.


b) Phương p h á p hình chiếu (hình 1.32).
Khi chiếu hai vế của đẳng thức véctơ (1-1) lên ba trục toạ độ vuông góc ta được:
N
R X = F l x + F 2x + - + F Nx = X F l
k=l

N
Ry = Fly + F2y +... + F Ny = y , F :

( 1- 2 )

k=l

N
R z = Flz + F 2z + ... + F Nz = ^ F k
k=l

Từ đây có thể xác định trị số, phương và chiều của véctơ hợp lực.

(
R

/

r ỉ

+

r

^ +

rỉ

=

(

N

ẳ F k*
y

1 \k=l

+

N

[ N

^

I F ky.
lk=l
)

A

+

(1-3)
U=1

)

zr
R
r
Rv
R„
cos(Ox, R) = ——;cos(Oy, R) = —^-;cos(Oz, R) = ——
R

R
R

(1-4)

Véctơ khép kín R' cùa đa giác
lực xuất phát từ một điểm O ’ bất kỳ
được gọi là véctơ chính của hệ lực,
ký hiệu là R ' .
N __

R' = X Fk
k=l

(1-5)

Vậy ta có định lý:
Đ ịn h lý 1-1: Hợp lực cùa hệ
lực đồng quy được biếu diễn bằng
véctơ chính của hệ lực đặt tại điếm đồng quy

H ìn h 1.32

1 3 2 Các định lý biến đổi tương đương ngẫu lực
Đ in h lý 1-2 Hai ngẫu lực cùng nằm trên một mật phảng, có cù n g chiều
quay va cu ng trị so m õ m en (tức có cùng m õ m e n đại số) thì tương đương nhau
(hình 1.33).
Chứno mi nh định lý này có thê tim trong [11]. Từ đ ịn h lý nà y c ó thế trực
tiếp suy ra hai hệ qua.
H ầ

chiều quay và trị sô m ôm en ) trong mặt pháng n g ỉ u lực (hình 1 .34).

16


N L ( F ị , F ị ')

=

N L ( F 2 ,F2 ') ộ = ộ
H in h 1.33

m j = m2
H ình 1.34

H ệ q u à 2: Có thé thav đối tay đòn cùa ngảu lực mà tác dụng cùa nó không
thay đổi nếu giữ nguvẽn chiểu quav và trị sô mòmen (hình 1.35), tức F.d = F ' . d ’
Đ ịn h lý 1-3: Tác dụng của ngẫu lực không thay đối khi nó được dời đên
các mật phãn a song song (hình 1.36).

H ìn h 1.35

H ìn h 1.36

H ìn h 1.37

C h ứ n 2 minh định lý này có thể tìm tro n s [11]. Từ các định lý trên ta đi
đến các kết luận sau:
a) V éctơ m õ m e n neẵ u lực m là véctơ tự do (hình 1.37)
b) Tác d ụ n a cua ngẫu lực k hô na thay đổi khi tác độne lèn nó các phép

biến đòi k h ô n e làm thay đổi véctơ mò m en cua nó (dời tuỳ ý ngẫu lực trong
mặt p h á n s tác dụng, dời đến các mặt phàng song song, thay đỏi tay đòn và lực
thành phán. ...).
c ị Tác dụn g ngẳu lực được đặc trưng hoàn toàn bằng véctơ mô m en cùa

17


Đ ịn h lý 1-4. Hợp hai ngẫu lực được một ngẫu lực có véctơ m ôm en bằng
tổng các véctơ môm en của hai ngẫu lực đã cho (hình 1.38):
m = m + m2
Suy ra cho trường hợp hợp N ngẫu lực m : , m 2 .....mfsj ta được ngãu lực
tổng cộng có véctơ môm en m :
_

N __

,

m=

(1-6)

k=l
Khi hợp các ngẫu lực nằm
trong cùng một mặt phẳng ta
được một ngẫu lực nằm trong
mặt phảng đã cho, có m ôm en đại
số bằng tổng các mô m en đại số
của các ngầu lực đã cho:

m = y : mk

(1-7)

k—l
Trong tĩnh học vật rán lực và
ngẫu lực là hai yếu tố cơ bản.
Lực là véctơ trượt còn ngẫu lực là véctơ tự do.

IIinh I.3fỉ

C Â U HÓI Ô N TẬP
].

Nêu các khái niệm cơ bán. Phát biểu các định luật về tĩnh học - ý nghĩa và vai trò
cúa từng định luật.

2.

Định nghĩa về liên kết và phán lực liên kết. Néu phưưng pháp xác định (vẽ) các
phán lực liên kết tựa (không ma sát), liên kết gối (gói con lan và °ói có đinh) liên
kết dây, liên kết bán lề trục, bán lể cáu. liên kết ngàm.

3.

Nêu cdc phep bicn doi tươn^ (1ưcJn^ vc lực. 131 Sâo ỉưc dươc bicu ciicn bằn 0 vcctơ
trượt?

4.

Định nghĩa ngảu lực. Các yếu tô' đặc trưng cho ngẫu lực. Nêu các phép bién đổi
tương đương về ngẫu lực: mỏmen đại số cùa ngẫu lực; véctơ mômen ngảu lực Tai
sao ngảu lực được biểu diẻn bằng một véctơ tự do?

5.

Xác định ngẫu lực tương đương với hệ lực đã cho (trường hợp hệ ngảu lực phanghê ngẫu lực không gian).

18


Chương 2

HỆ Lực PHẲNG
Hệ lực pháng là tập hợp các lực tác dụng lên cùng một vật rắn và có
đường tác dụng cùng nằm trong một mặt phá ns (hình 2 . 1 ).

2.1. VÉCTƠ CHÍNH VÀ MÔMEN CHÍNH
CỦA HỆ L ự c PHẢNG
2.1.1ề Véctơ chính của hệ lực phẳng
Cho hệ lực phẳng (Fi ,F ?.....FN )(hình 2.1)
a) Đ ịn h n g h ĩa : Véctơ chính cùa hệ lực ký
hiệu R ' , là véctơ tổng cùa các véctơ lực cùa
hệ lực:
—

-N .

( 2 - 1)
Fk

H ìn h 2.1
K=1
b)
X á c đ in h véctơ c h ín h . Có thể sử dụng phương pháp vẽ đa giác lực
(xem phần 1.3. la).
R = F] + F2 +■■■-+ F n =

Trong trườna hợp này đa siác lực là đa giác phắng (hình 2.2). Cũng có thè
xác định véctơ chính qua các hình chiếu cúa nó trên hai trục toạ độ vuông góc:
N
FNx = ị F b
k' 1

(

N

R V = F l y + F 2y + - + F Ny = X

2- 2 )

{\ v

k=l
19


Trị số, phương và chiểu của véctơ chính được xác định theo công thức:
--o1
_

R/
I-----------R' = ^ r ' x2 4 Ry2 ; cos(Ox, R/) = —y ; cos(Oy,R ) = —7(2-3)

2.1.2. Mômen chính của hệ lực phẳng đôi với một điểm
a)

M ỏm eiì của lực đôi với m ột điểm : môm en cúa lực đối với điẽm o . ký

hiệu m 0 (F) là một đại lượng đại sỏ (hình 2.3):
(2-4)

mò(F) = ±F.d,

Trong đó: F là trị sô của lực. d là khoảng cách thẳng góc từ o đến đường tác
dụng cúa lực được gọi là tay đòn mômen, lấy dấu " + ” khi lực có chiều quay
quanh o ngược với chiều kim đồng hồ và lấy dấu 'Ế-" trong trường hợp ngược
lại.
Trong trường hợp trên hình 2.3 thì:
m0 (F) = +F.d
Mô men cúa lực dôi với điém bàng không khi lực di qua điếm lấy mỏm cn
(d = 0). Về trị số môm en của lực đối với điếm bằng hai lần diện tích cua tam
giác có đinh là điểm lấy mômen, có cạnh đáy là véctơ lực:
m 0 (F) = 2dt AOAB
F

H

H'

H ình 2.3

H ìn h 2.4

r

H ìn h 2.5

Chú ỷ: Môme n cúa ngầu lực bằng m ô m e n cúa mội lưc thành phấn đối với đ i ế m n ăm trên
đường tác dụng cúa lực Ihành phần kia. lúc là (hình 2.4):
m = F.d = m0(F) = m0/(F )

(2-5)

o nằm trên đường tác dụng cứa ( F' ), còn O' nằm trên đ ường lác d u n g cùa lưc F
-

Mỏmen cúa ngảu lực ( F. F' )đối

VỚI

một điểm

o

bất kì (tức tổng mòmen cua các lục F Va F' dối

với điểm O) chính bằng mômcn của ngẫu lực (hình 2.5):
m = F.d = F(OH - OH') = F.OH - F.OH’ = F'.OH

b)

F.OH' = m 0(f;, ) + m„(F)

M ô m en chính của hệ lực plìẳng đ ố i với đ iếm o là đại lượng đại số ký

hiệu m° bằng tổng mômen của các lực cùa hệ lực đỏi với đié m O:

20


___ ______________________ _

___ ____

N ___ _

m ° = moCF!) + iti 0 (Ft ) + ...+ m 0 (FN ) = X m o(Fk )
k=l

(2 ‘6 )

Nliận xét.
- V éc t ơ chính là véciơ lự do. còn m ô m e n chính phụ thuộc vào điểm lấy m ô m e n , nghía là
m ó m e n chí nh dổi với hai điếm kh ác nhau sẽ khác nhau:
m " = m 11 + m „ ' ( R Ị , ) .
t rong đó:

m° và

(2-7)

m" là m ó m e n chính cúa hệ lực dõi với đièm o và O' tương ứng, còn

m 0 ( R ( | ) là m ò m e n dõi với đ iểm O' củ a véciơ chính dãi tại o .
- Đối với hệ lực dồ ng quy thì m ô m e n chính của hệ lưc đối với điém đồng quy bằng 0.
Đối với hệ ngẫu lực thì véc t ơ chính cùa hệ ngẫu lực luòn luón bàng 0, còn m ó m e n chính cua
hệ ngẫu lực đối với đi ể m bất kì nào c ũng bằng m ồ m e n cùa ngẫu lực lổng cộng, lức bằng tống
m ỏ m e n các ngầu lực t hà nh phần củ a hệ ngẫu lực.

2.2. THU GỌN HỆ L ự c PHẢNG
2.2.1. Định lý dời lực song song
Đ ịn h lý 2-1: Lực F tác dụng tại A tương đương với tác dụng cùa nó tại o
(lực F ' ) và một ngẵu lực có môm en bằng m ôm en của lực F đối với điếm o .
F = F'

và

m = m 0 (F)

(2-8)

Hẵnh 2.6
C h ứ ng minh: Đặt tại

o hai lực cân b a n g ( F ' . F " ) c 0 cùng trị số với lự c F .

Theo đinh luật 2 (chương 1). ta có:
F = (F \F \F ) = F

và ( F . F )

(F F ”) là một ngẳu lực có mòm en m = itiq(F) theo (2-5).
Vậy (2-8) đã dược chứng minh (hình 2.6).

2.2.2. Thu gọn hệ lực phảng vể tàm o
1 âv một đié m o trons mạt pháng tác dụng cua hệ lực gọi là tâm thu gọn.
Sử du n ° đinh lý dời lực son s song để dời các lực vể tâm o (hình 2.7).


F, = F, và ngẫu lực m J = m 0 ( F | )
F2 3 F, và ngẫu lực m 2 = mo (F 2 )

Fn = Fn và ngẫu lực m N = m 0 (FN )

ĩ

Như vậy thu

gọn

hệ

lực

(F 1 ,F 2 .....F|S| )về

tâm

o

ta được

hệ

lực

(Fj ,F 2 ,....Ffj) đổng quy tại o và hệ ngẫu lực pháng ( m 1 , m 2 , - . r n N ).
Như đã biết, hệ lực đồng quy có hợp lực qua o , được biếu diễn bãng véctơ
chính cua nó đật tại o (véctơ chính cua hệ lực đổng quy thu về o và véctơ
chính cua hệ lực phẩng đã cho báng nhau).
___

N_

N_

—

RÍ> = X Fk = Z Fk = R ' k=l

(2-9)

k=l

trong đó: R'o là hợp lực của hệ lực đổng quy thu về o , còn R' là véctơ chính
của hệ lực pháng đã cho. Hệ ngẫu lực phảng ( m ^ r r ^ .....m N ) theo định lý 1.4
tương đương với một ngẫu lực m nằm trong mặt phảng cùa hệ lực:
_ __ ____
__________ . _____ ___________ .
N _____

—
m = m1 + m 2 +... + m N = m c (F1) + m0(F2) + ... + m0(FN ) = V m 0(Fk ) = m
k-1
Khi dựa vào (2-9) và (2-10) ta có định lý:

(2-10)

Đ ịn h lý 2-2: Hệ lực phảng bất kì tương dương với một lực và một ngẫu
lực đặt tại một điểm tuỳ ý cùng nãm trong mật phắng tác dụng cua hệ lực
Chúng được gọi la lực và ngầu lực thu gọn. Lực thu gọn đật tại tâm thu ơọn
có véctơ lực bãng véctơ chính cùa hệ lực. còn ngẫu lực thu gọn có m ỏ m en
bàng môm en chính của hệ lực đối với tàm thu gọn.
C hú ỷ: phương, chiều và giá trị cùa lực thu gọn không phụ thuộc vào tàm
thu gọn vì véctơ chính là véctơ tự do. còn ngẫu lực thu gọn phụ thuộc \ à o tám
thu gọn nó đươc tính theo còng thức (2-7) khi tâm thu gọn thay đổi
22


2.2.3. Các dạng chuẩn của hệ lực phẳng
1 ừ kết quà thu gọn hệ lực phẳng về một tâm ta nhận được các dạng chuẩn
sau (là dạng đơn giản nhất không thể tiếp tục thu gọn được nữa):

a) Hệ lực pháng cân bằng khi véctơ chính và mômen chính đối với một
điế m bất kì triệt tiêu:

R ' = 0;m° = 0 —>(F|.F2,..., f>j) = 0

b ) Hệ lực p h ầ n s tương đương với một ngẫu lực khi véctơ chính triệt tiêu,
còn m òm en chính đối với một điếm bất kì không triệt tiêu:
R ' = 0: m ° * 0 — ( F ^ F 2\ . . . , F N ) = m °

Trong hai trường hợp trên vì R ' = 0 nên theo cõng thức (2-7) mômen
chính đối với mọi tâm đều bằng nhau. Vậy trong trường hợp a) mô m en chính
đối với mọi tâm bằng 0 , còn trong trường hợp b) môm en chính đòi với mọi
tâm bang m

.

Hệ lực phả ns có hợp lực: khi R' * 0, m ° —0 thì hệ lực (Fl 5F2 .....FN ) = Rỏ ,
tức hệ lực cho có hợp lực đặt tại o với véctơ lực bằng véctơ chính cúa hệ lực
(hình 2 . 8 ).

H ìn h 2.8

H ìn h 2.9

Khi R ' ^ 0 . rrT * 0 , hệ lực thu về tâm o được một lực R'o và một ngẵu lực
rrT . Dựa vào định lý dời lực song song có thể đưa về một lực có phương,
chiều và 2 Íá trị lực như lực thu về o (tức phương, chiều và giá trị cùa véctơ

m°

chính) nhưng đật tại điếm O' khác o và cách o một doan h = — - sao cho
■
R’
m ồ m en cua hợp lực R đối với điểm o bằng m 1 , tức là (hình 2.9):
_______________

N ________.

m0(R) = m° = J m 0(Fk )
k=i
Vậy trona trường hợp hệ lực có hợp lực, ta có định lý:
23