Luận văn thạc sĩ nghiên cứu một số vật liệu từ dựa trên các bon

ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI
TRƢỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN
---------------------

Nguyễn Dƣơng Quỳnh Trang

NGHIÊN CỨU MỘT SỐ VẬT LIỆU TỪ
DỰA TRÊN CÁC BON

LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC

Hà Nội –2014


ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI
TRƢỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN
---------------------

Nguyễn Dƣơng Quỳnh Trang

NGHIÊN CỨU MỘT SỐ VẬT LIỆU TỪ
DỰA TRÊN CÁC BON

Chuyên ngành: Vật lý chất rắn
Mã số: 60440104

LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC
NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC: PGS. TS NGUYỄN ANH TUẤN


MỤC LỤC

Danh mục hình vẽ................................................................................................... ii
Danh mục bảng biểu............................................................................................. iii
Cácký hiệu & từ viết tắt......................................................................................... iv
Mở đầu..................................................................................................................... 1
Chƣơng 1: Giới thiệu về vật liệu từ dựa trên Các bon.........................................3
Chƣơng 2: Phƣơng pháp nghiên cứu....................................................................8
2.1. Giới thiệu về lý thuyết DFT................................................................................8
2.2. Phương pháp tính tốn......................................................................................22
Chƣơng 3: Tính chất từ của một số vật liệu từ dựa trên các bon dạng đơn
phân tử, dạng cặp phân tử và dạng bánh kẹp.....................................................24
3.1. Cấu trúc hình học, cấu trúc điện tử và tính chất từ của đơn phân tử R1..........24
3.2. Cấu trúc hình học, cấu trúc điện tử và tính chất từ của cặp phân tử[R1]2.......26
3.3. Cấu trúc hình học, cấu trúc điện tử và tính chất từ của vật liệu dạng bánh kẹp
R1/D22/R1.......................................................................................................28
Chƣơng 4: Cấu trúc hình học, cấu trúc điện tử và tính chất từ của hệ vật liệu
dạng bánh kẹp R1/D2m/R1.....................................................................................31
4.1. Mơ hình của các vật liệu bánh kẹp R1/D22/R1.................................................31
4.2. Cấu trúc hình học của vật liệu dạng bánh kẹp R1/D2m/R1................................. 34
4.3. Cấu trúc điện tử và tính chất từ của các vật liệu bánh kẹp R1/D22/R1.............36
4.4. Tương quan giữa J và d...................................................................................39
4.5. Tương quan giữa J và ∆n................................................................................40
4.6. Tương quan giữa J và Ea................................................................................. 41
4.7. Đánh giá độ bền của các stacks.......................................................................42
4.8. Một vài định hướng cho việc thiết kế vật liệu từ dựa trên các bon..................43
Chƣơng 5: Kết luận..............................................................................................44
Danh mục cơng trình đã cơng bố liên quan đến luận văn..................................45
Tài liệu tham khảo................................................................................................. 46


Danh mục hình vẽ

Hình 1.1: Một số dạng của vật liệu từ dựa trên cácbon............................................4
Hình 1.2: Giản đồ cấu trúc của mơ hình xếp chồng..................................................6
Hình 3.1:Sơ đồ cấu trúc hình học của đơn phân tử C13H9 (R1)...............................24
Hình 3.2: Sơ đồ biểu diễn khoảng cách giữa các phân tử trong đơn phân tử R1....25
Hình 3.3: Sơ đồ biểu diễn phân bố mômen từ (a) và quỹ đạo SOMO (b) của đơn phân tử
C13H9 (R1)...............................................................................................................25
Hình 3.4: Cấu trúc hình học của cặp phân tử [R1]2................................................. 26
Hình 3.5: Sự phân phân cực trong cấu trúc dimer [R1]2......................................... 27
Hình 3.6: Quỹ đạo cao nhất bị chiếm của dimer [R1]2............................................ 28
Hình 3.7: Cấu trúc hình học của vật liệu dạng bánh kẹp R1/D22/R1.........................29
Hình 3.8: Sự phân cực spin (a) và quỹ đạo cao nhất bị chiếm (b) của vật liệu dạng bánh
kẹp R1/D22/R1........................................................................................................... 29
Hình 4.1:Giản đồ cấu trúc của mơ hình dạng bánh kẹp..........................................31
Hình 4.2: Cấu trúc hình học của các phân tử phi từ................................................32
Hình 4.3(a): Cấu trúc hình học của các bánh kẹp R1/D2m/R1 (m=3,4,9,10).............35
Hình 4.3(b): Cấu trúc hình học của các bánh kẹp R1/D2m/R1 (m=5-8)....................35
Hình 4.4(a): Phân cực spin trong các vật liệu dạng bánh kẹp (m=3,4,9,10)...........37
Hình 4.4(b): Phân cực spin trong các vật liệu dạng bánh kẹp (m=5-8)...................38
Hình 4.5: Mối tương quan giữa tương tác trao đổi hiệu dụng J/kB (K) và khoảng cách
giữa các phân tử từ tính (d) của hệ R1/D2m/R1).......................................................40
Hình 4.6: Mối tương quan giữa tương tác trao đổi hiệu dụng J/kB (K) và điện tích của
phân tử phi từ (∆n)..................................................................................................41
Hình 4.7: Mối tương quan giữa tương tác trao đổi hiệu dụng J/kB (K) và ái lực điện tử
của phân tử phi từ (Ea).............................................................................................42
Hình 4.8: Mơ hình cấu trúc xếp chồng...................................................................43

iv


Danh mục bảng biểu

Bảng 4.1:Ái lực điện tử của các phân tử phi từ.......................................................34
Bảng 4.2:Khoảng cách giữa phân tử từ tính trong các cấu trúc bánh kẹp...............36
Bảng 4.3:Một số thơng số đặc trưng của các cấu trúc bánh kẹp R1/D 2m/R1: Tham số
tương tác trao đổi hiệu dụng (J), khoảng cách giữa phân tử từ tính (d), điện tích của
phân tử phi từ (∆n), ái lực điện tử của phân tử phi từ (E a), và năng lượng liên kết giữa
các phân tử của stacks (Ef)......................................................................................39


Các ký hiệu & từ viết tắt
∆n: Lượng điện tích chuyển từ các phân tử từ tính sang phân tử phi từ.
AO: Quỹ đạo nguyên tử (Atomic orbital)
DFT: Lý thuyết phiếm hàm mật độ (Density functional theory)
E: Tổng năng lượng
Ea: Ái lực điện tử của phân tử phi từ
Ef: Năng lượng liên kết giữa các phân tử của bánh kẹp
ES: Năng lượng của trạng thái singlet.
ET: Năng lượng của trạng thái triplet.
Exc: Năng lượng tương quan trao đổi
HOMO: Quỹ đạo phân tử cao nhất bị chiếm (Highest occupied molecular
orbital) HS: Spin cao (High spin)
J: Tham số tương tác trao đổi hiệu dụng
K: Động năng
LS: Spin thấp (Low spin)
LUMO: Quỹ đạo phân tử thấp nhất không bị chiếm (Lowest unoccupied molecular
orbital)
m: Moment từ
MDED: Mật độ biến dạng điện tử (Molecular Deformation Electron Density)
MO: Quỹ đạo phân tử (Molecular orbital)
n: Điện tích

S: Tổng spin
SOMO: Quỹ đạo bị chiếm bởi 1 điện tử


MỞ ĐẦU
Tính chất từ là một trong những tính chất liên quan đến nhiều hiện tượng thú vị
và phức tạp trong tự nhiên, chúng có mặt trong rất nhiều các hiện tượng vật lý, địa lý,
sinh học và hóa học. Vật liệu từ đóng một vai trị quan trọng trong cuộc sống của
chúng ta, vì nó là thành phần cơ bản phổ biến có trong hầu hết các thiết bị hiện đại. Từ
máy phát điện tới ô tô, băng ghi âm, máy vi tính, từ cảm biến, máy dị tới các thiết bị
truyền động và vô vàn các thiết bị khác. Vật liệu từ truyền thống thường được làm dựa
trên kim loại chuyển tiếp và đất hiếm như Fe, Co, Ni, Nd…, do đó các vật liệu từ này
thường nặng và không thân thiện với môi trường.
Trong những năm gần đây, các vật liệu từ không chứa kim loại dựa trên các hợp
chất của các bon đã được phát hiện, nghiên cứu và phát triển. Vật liệu từ phi kim loại
nhẹ hơn rất nhiều so với các loại vật liệu từ truyền thống và hồn tồn thân thiện với
mơi trường.Việc phát hiện ra các vật liệu từ không chứa kim loại được làm từ cácbon
mở ra một lĩnh vực mới trong nghiên cứu và hứa hẹn sẽ lại mang đến những đột phá
trong nhiều lĩnh vực khoa học và công nghệ[23,32].
Trong nghiên cứu lý thuyết, có một vài mơ hình vật liệu từ dựa trên các bon đã
được đề xuất, đó là các vật liệu dựa trên graphene và graphite [39], và các vật liệu có
cấu trúc dạng bánh kẹp (sandwich). So sánh với mơ hình dựa trên graphene và
graphite, các mơ hình vật liệu có cấu trúc bánh kẹp thể hiện được nhiều ưu điểm hơn
để thiết kế các vật liệu sắt từ dựa trên các bon.
Trong luận văn này, dựa trên lý thuyết phiếm hàm mật độ (DFT) cấu trúc hình
học, cấu trúc điện tử và tính chất từ của đơn phân tử C 13H9(R1) đã được thiết kế và
nghiên cứu. Phân tử R1 có tổng spin bằng S = 1/2. Tuy nhiên khi chúng kết hợp với
nhau để tạo thành dạng dimer [R1] 2 mômen từ tổng cộng của dimer bằng 0 do liên kết
phản sắt từ giữa các phân tử. Nguồn gốc của tương tác phản sắt từ ở dạng dimer là do

7


sự phủ lấp trực tiếp giữa các trạng thái π của các phân tử R1. Để tránh sự phủ lấp giữa
các trạng thái π của phân tử R1, một phân tử phi từ C 16H10(D22) đã được xen vào giữa
các phân tử R1 để tạo thành cấu trúc bánh kẹp R1/D 22/R1. Cấu trúc bánh kẹp
R1/D22/R1 được hy vọng là sẽ có cấu trúc sắt từ. Đúng như mong đợi, kết quả tính
tốn của chúng tơi cho thấy, tương tác trao đổi trong cấu trúc R1/D 22/R1làtương tác sắt
từ với tham số tương tác trao đổi hiệu dụng J/kB = 23 K. Để làm sáng tỏ hơn về cơ chế
tương tác trao đổi và khám phá phương pháp điều khiển tương tác trao đổi trong cấu
trúc bánh kẹp chúng tôi đã thiết kế một hệ các cấu trúc bánh kẹp dựa trên R1/D 22/R1
bởi việc thay thế phân tử phi từ D 22 bằng các phân tử phi từ có kích thước tăng dần
C22H12 (D23), C28H14 (D24), C34H16 (D25), C40H18 (D26), C46H20 (D27), C52H22 (D28),
C58H24 (D29), C64H26 (D210). Bằng cách tiếp cận này, 9 cấu trúc bánh kẹp R1/D2m/R1
với m = 2−10 đã được thiết kế. Kết quả tính tốn của chúng tôi cho thấy cơ chế của
tương tác trao đổi trong các cấu trúc bánh kẹp là do sự chuyển điện tử giữa phân tử từ
tính và phân tử phi từ. Càng có nhiều điện tử chuyển tử phân tử từ tính sang phân tử
phi từ thì tương tác sắt từ trong cấu trúc bánh kẹpcàng mạnh. Những kết quả này góp
phần định hướng cho việc thiết kế và chế tạo các vật liệu từ mới dựa trên các bon.


Chương 1
GIỚI THIỆU VỀ VẬT LIỆU DỰA TRÊN CÁC BON
Vật liệu từđóng một vai trị quan trọng trong sự phát triển của xã hội hiện đại,
khoa học, và công nghệ, tạo ra một ngành công nghiệp nhiều tỷ đô la mỗi năm.Trong
đó sự phát triển của các ngành cơng nghệ điện tử gắn liền với thách thức “Làm sao để
có thể thu gọn kích thước của các linh kiện và thiết bị điện tử và đẩy nhanh tốc độ xử
lý của chúng hơn nữa?” Thách thức này đòi hỏi cả sự đột phá về mặt cơng nghệ cũng
như tìm ra các vật liệu mới.Trong những năm gần đây, thế giới đã chứng kiến sự bùng
nổ của khoa học và công nghệ vật liệu. Các linh kiện và các thiết bị điện tử trở nên nhỏ

hơn, nhanh hơn, và thân thiện với mơi trường. Vật liệu từ đóng một vai trị quan trọng
cho việc phát triển của các thiết bị điện tử.
Vật liệu từ truyền thống thường được tạo thành dựa trên cáckim loại chuyển
tiếp, đất hiếm và hợp kim của chúng.Tuy nhiên, dị hướng từ của vật liệu từ tính cổ điển
biến mất khi kích thước giảm xuống một vài nm do hiệu ứng siêu thuận từ.Gần đây,
các nhà khoa học đã tìm thấy các vật liệu từ tính được hình thành từ các nguyên tố phi
từ. Điều làm cho các nhà khoa học sửng sốt ở đây là từ tính của chúng được hình thành
bởi các điện tử s và p, khơng có sự tham gia của các trạng thái d và f, chúng được gọi
là các vật liệu từ d 0. Trong thực nghiệm nhiều hệ thống vật liệu từ d 0 đã được tìm
thấy,có thể ở dạng oxit hoặc nitrit, ví dụ: CaO, HfO2, TiO2, ZnO2, BN, GaN. Đặc biệt
hơn nữa, từ tính cũng có thể hình thành trong nhiều phân tử chỉ chứa các nguyên tố nhẹ
như C, O, N và H. Điều này đã mang lại những kiến thức về vật liệu từ thế hệ mới.
Trong các nguyên tố hữu cơ thì các bon là ngun tố đáng chú ý vì nhiều lý
do.Cácbon khơng chỉ được biết đến như là nguyên tố của sự sống mà ngày càng có
nhiều loại vật liệu tiên tiến với những cấu trúc và tính năng đặc biệt được làm từ


cácbon.Từ vật liệu dạng ống nanơ (carbon nanotubes), dạng hình cầu nanô
(fullerences), cho đến dạng tấm nanô đơn lớp (graphene) và nanơ dạng tấm đa lớp
(graphite)…Cấu trúc hình học của một số vật liệu dựa trên các bon được biểu diễn trên
Hình 1.1.

Hình 1.1: Một số dạng của vật liệu dựa trên cacbon
Hình 1.1 cho thấy các tấm nano graphene có thể xem như là các đơn vị cấu trúc
để tạo thành các dạng thù hình khác của các bon nhẹ như ống nano các bon, hình cầu
nano các bon…Khơng chỉ có vậy, từ cácbon cũng có thể chế tạo được các vật liệu từ
thế hệ mới, vật liệu từ không chứa kim loại (metal-free magnetic materials) [57,22,24,27,31,33,38]. Việc phát hiện ra các vật liệu từ không chứa kim loại được làm từ
cácbon mở ra một lĩnh vực mới trong nghiên cứu và hứa hẹn sẽ lại mang đến những
đột phá trong nhiều lĩnh vực khoa học và công nghệ [22,31]. Trong tương lai không xa,
chúng ta sẽ quen thuộc với các nam châm và linh kiện điện tử nhẹ, dẻo, thân thiện với

môi trường mà giá thành lại thấp.


Bên cạnh đó, vật liệu từ khơng chứa kim loại cũng đem lại cho chúng ta những
sự hiểu biết hoàn tồn mới mẻ về nguồn gốc của từ tính cũng như trật tự từ xa trong vật
liệu. Trong graphene và tinh thể graphite vốn khơng có sự tồn tại của các mômen từ
định xứ.Chúng được biết đến như là những vật liệu nghịch từ mạnh chỉ sau chất siêu
dẫn.Tuy nhiên, sau khi chịu tác dụng của các quá trình cơ, hóa, lý ví dụ như bị chiếu xạ
chúng có thể trở thành vật liệu từ với sự hình thành các mômen từ định xứ và trật tự từ
xa [5,6,22,38,33].Những kết quả nghiên cứu thực nghiệm cho thấy rằng trật tự từ xa
bên trong các vật liệu này có thể tồn tại ở nhiệt độ trên nhiệt độ phòng
[5,6,22,38,33].Điều làm cho các nhà khoa học sửng sốt ở đây là từ tính của chúng được
hình thành bởi các điện tử s và p (cấu trúc điện tử của cácbon là 1s 22s22p2) [22,24].Tuy
nhiên, sự hiểu biết của chúng ta về cơ chế hình thành mơmen từ định xứ và nguồn gốc
của trật tự từ xa trong các vật liệu từ cácbon cịn q ít [6,22,38].Nghiên cứu về cơ chế
hình thành mơmen từ định xứ và trật tự từ xa trong các vật liệu từ dựa trên các bon là
vấn đề cốt yếu để phát triển loại vật liệu này. Một số lượng lớn các cơng trình nghiên
cứu về tính sắt từ trong các vật liệu từ dựa trên các bon đã được công bố [57,22,27,31,33,38]. Từ những năm 2000, vật liệu từ dựa trên các bon với trật tự từ xa tại
nhiệt độ phòng đã được phát hiện [22]. Tuy nhiên, sự tồn tại của các vật liệu dựa trên
các bon có tính sắt từ tại nhiệt độ phịng vẫn chỉ mang tính tình cờ, khó lặp lại
[5,6,22,38,33]. Hơn thế nữa từ độ bão hòa của chúng thường nhỏ M S≈ 0.1–1 emu/g
[22]. Cho đến nay, chỉ có một cơng bố về vật liệu từ dựa trên graphite có mơ men từ
bão hòa đạt đến giá trị MS = 9.3 emu/g [38]. Làm thế nào để tạo ra được các vật liệu từ
dựa trên các bon với trật tự sắt từ tại nhiệt độ cao và có từ độ lớn vẫn là một thách thức
lớn cho các nhà khoa học.
Nghiên cứu lý thuyết trước đây [18] cho thấy, mơ hình vật liệu có cấu trúc bánh
kẹp là ứng viên tiềm năng cho việc thiết kế vật liệu từ dựa trên các bon.Việc ghép cặp
các phân tử thường dẫn đến tương tác phản sắt từ giữa chúng, và bởi vậy mômen từ
tổng cộng bị triệt tiêu. Do vậy để tránh tương tác phản sắt từ giữa các phân tử từ tính,

mơ hình bánh kẹp với lớp xen giữa là các vật liệu phi từ thường đã được đề xuất. Tuy
nhiên trong các nghiên cứu trước [18], khoảng cách giữa các phân tử từ tính và phân tử
phi từ được cố định là 3,2 Å và đã bỏ qua sự hồi phục cấu trúc do sự tương tác giữa các
phân tử.Do đó, cấu trúc hình học, cấu trúc điện tử, và tính chất từ của các mơ hình
được báo cáo trong tài liệu tham khảo [18]khác nhau đáng kể so với kết quả thực
nghiệm. Để cải thiện độ tin cậy của kết quả tính tốn, các mơ hình bánh kẹp của chúng
tơi đã tối ưu hóa đầy đủ cấu trúc hình học và đã tính đến cả sự hồi phục của tất cả
ngun tử trong mơ hình.

Hình 1.2.Giản đồ cấu trúc của mơ hình bánh kẹp.
Trong luận văn này, chúng tơi giới thiệu một số kết quả nghiên cứu của nhóm
chúng tôi về một số vật liệu từ dựa trên các bon. Trước tiên, cấu trúc hình học, cấu trúc
điện tử và tính chất từ của đơn phân tử C 13H9(R1), được nghiên cứu dựa trên lý thuyết
phiếm hàm mật độ (DFT) có tính đến hiệu chỉnh của năng lượng tương tác Van der
Waals và cấu trúc hình học được tối ưu hóa. Phân tử R1 có tổng spin bằng S = 1/2. Tuy
nhiên khi chúng kết hợp với nhau để tạo thành dạng dimer [R1] 2 mômen từ tổng cộng
của dimer bằng 0 do liên kết phản sắt từ giữa các phân tử. Để tránh tương tác phản sắt
từ giữa các đơn phân tử do sự phủ lấp trực tiếp giữa các phân tử từ tính, các cấu trúc
dạng bánh kẹp của phân tử từ tính R1 với các phân từ phi từ dạng nano graphene đã
được thiết kế, như mơ tả trên Hình 1.2.


Trong nghiên cứu của chúng tôi, chúng tôi đã hệ thống hóa các phân tử phi từ
thành một số họ phân tử, trong đó một họ phân tử điển hình là D nmcó cơng thức hóa học
là C2(nm+n+m)H2(n+m+1), có cấu trúc phẳng gồm 2(mn+n+m) nguyên tử Cácbon tạo thànhmn
vòng thơm với n và m là số ô theo mỗi chiều và 2(n+m+1) nguyên tử Hydro phân bố
tại biên xung quanh.Từ họ phân tử phi từ Dnm chúng ta có thể tạo ra một chuỗi các phân
tử phi từ bằng cách thay đổi các thông số n, m. Trong luận văn này, chúng tôi đã cố
định thông số n=2 và thay đổi thông số m từ 2 đến 10 để tạo thành một chuỗi các phân

tử D2m (m = 2-10).
Kết quả tính tốn của chúng tơi khẳng định rằng tương tác trao đổi trong các cấu
trúc bánh kẹp này là sắt từ. Hơn thế nữa, bản chất của tương tác trao đổi trong các cấu
trúc bánh kẹp cũng được làm sáng tỏ. Để khám phá phương pháp điều khiển tương tác
trao đổi trong các cấu trúc bánh kẹp này, ảnh hưởng của kích thước, độ âm điện của các
phân tử phi từ đối với sự chuyển điện tử từ phân tử có từ tính tới phân tử phi từ (∆n)
cũng như tương tác trao đổi giữa các phân tử từ tính (J) cũng đã được nghiên cứu.


Chƣơng 2
PHƢƠNG PHÁP NGHIÊN CỨU
2.1. Giới thiệu về lý thuyết phiếm hàm mật độ (DFT)
Trong cơ học lượng tử, để nghiên cứu hệ có N điện tử chúng ta phải đi giải
phương trình Schrưdinger để tìm ra hàm sóng Ψ của hệ là hàm của 3N biến số. Cho
đến hiện nay, chúng ta chỉ có lời giải chính xác đối với trường hợp nguyên tử hyđro
(bài toán 1 điện tử, N = 1). Đối với phân tử hyđro chúng ta chỉ có thể giải gần đúng
phương trình Schrưdinger.Về mặt giải tích, hiện tại chưa có phương pháp nào giải được
chính xác phương trình Schrưdinger của hệ nhiều điện tử.
Lý thuyết phiếm hàm mật độ (Density-functional Theory, DFT) là một cách tiếp
cận khác mà có thể hiện thực hóa việc nghiên cứu các hệ nhiều hạt.DFT là một lý
thuyết hiện đại dựa trên nền tảng của cơ học lượng tử. DFT có thể được dùng để mơ tả
các tính chất của hệ điện tử trong nguyên tử, phân tử, vật rắn… Điểm cốt yếu trong lý
thuyết này là các tính chất của hệ N điện tử được biểu diễn thông qua hàm mật độ điện
tử của hệ (là hàm của 3 biến tọa độ khơng gian) thay vì hàm sóng của 3N biến tọa độ
không gian trong cơ học lượng tử. Vì vậy, DFT có ưu điểm lớn (và hiện nay đang được
sử dụng nhiều nhất) trong việc nghiên cứu các tính chất của các hệ vật liệu từ nguyên
tử, phân tử cho tới chất rắn…
Ý tưởng dùng hàm mật độ điện tử để mơ tả các tính chất của hệ điện tử được
nêu trong các cơng trình của Llewellyn Hilleth Thomas và Enrico Fermi ngay từ khi cơ
học lượng tử mới ra đời.Đến năm 1964, Pierre Hohenberg và Walter Kohn đã chứng

minh chặt chẽ hai định lý cơ bản là nền tảng của lý thuyết phiếm hàm mật độ.Hai định
lý khẳng định năng lượng ở trạng thái cơ bản là một phiếm hàm của mật độ điện tử, do
đó về ngun tắc có thể mơ tả hầu hết các tính chất vật lý của hệ điện tử qua hàm mật


độ điện tử. Một năm sau, Walter Kohn và Lu Jeu Sham nêu ra quy trình tính tốn để
thu được gần đúng mật độ điện tử ở trạng thái cơ bản trong khuôn khổ lý thuyết DFT.
Từ những năm 1980 đến nay, cùng với sự phát triển tốc độ tính tốn của máy tính điện
tử, lý thuyết DFT được sử dụng rộng rãi và hiệu quả trong các ngành khoa học như: vật
lý chất rắn, hóa học lượng tử, vật lý sinh học, khoa học vật liệu… Walter Kohn đã được
ghi nhận những đóng góp của ơng cho việc phát triển lý thuyết phiếm hàm mật độ bằng
giải thưởng Nobel Hóa học năm 1998. Tiếp theo đây chúng tơi sẽ trình bày cụ thể hơn
về lý thuyết phiếm hàm mật độ.
2.1.1. Bài toán của hệ nhiều hạt

tử và M haṭ nhân về nguyên lý có thể thu

Trạng thái của hê ̣bao gồm N
điên

đươ tư vi ệc giải phương trinh Schrưdinger khơng phu ̣
̀
̀
thc
c
hạt:


N

 
−

∑

2

i

 i=1  2m

∇2 +


Vext (ri )




+

1N

∑

2 i≠

j=1

e2


r  r  
ij



thời gian cho hê ̣nhiều

=

⋅Ψ

Ψ(r1 ,..., rN )
E






(r1 ,..., rN
)

(2.1.1)

trong đó áp duṇ g giả thiế t gần đúng Borh -Openheimer [1]. 𝑟𝑟là vị trí của điện tử thứ i ,
Vext là trường ngoài nơi mà các điện tử dịch chuyển , và E là năng lượng điện tử tổng
côṇ g.Thông thươǹ g , Vext là thế tĩnh điện được tạo ra bởi các hạt nhân , tuy nhiên, Vext
loan khać trong

cũng có thể là tác đ ộng cuả môi trươǹ g xung quanh hoăc nhữ ng
nhiêu
hê. ̣
Giải phương trình (2.1.1) cho mỗi môt bộ tập hợp các
toa
sẽ thu
đươc

năng
lươn

g
điên

đô ̣ hat ̣ nhân khá c nhau

tử của hệ như là môt hàm của cấu truć :


E=





E(R1,..., RM )

(2.1.2)

thêm vào năng lượng tương tác hạt nhân -hạt nhân (Enn), chúng ta có được tổng năng

lượng:


Etot = E + Enn

(2.1.3)

Mặc dù trong phương trình (2.1.1), chúng tôi đã bỏ qua tọa độ spin để đơn giản
hóa vấn đề, nó vẫn khơng thể giải phương trình (2.1.1) cho trường hợp chung tổng quát
do hàm riêng Ψ phụ thuộc vào 3N vị trí tọa độ. Trong những năm 1930, Hartree và
Fock đã đề xuất phương pháp số đầu tiên để giải phương trình này và thu được một
hàm sóng gần đúng và tổng năng lượng điện tử [12,16]. Kể từ khi ra đời phương pháp
Hartree Fock (HF), các kỹ thuật dựa trên hàm sóng đã trải qua một q trình phát triển
mạnh mẽ [30,33]. Có nhiều phương pháp ti ếp cận tiên tiến để giải quyết vấn đề về hê
nhiều haṭ dựa trên các hàm sóng .Ví dụ như phương pháp cấu hình tương tác (CI) [33],
phương pháp liên kết đám (CC) [33], và các phương pháp trường tự hợp đa cấu hình
(MCSCF và CASSCF) [29].
Bên cạnh việc phát triển các phương pháp tính tốn số dựa trên hàm sóng , lý
thuyế t phiế m hà m mât ̣ đô ̣ là
môt

công c ụ đắc lực khác để giải bài toán hệ nhiều hạt.

Trong lý thuyết DFT, năng lươn g
điên

tử tổng côṇ g đư ợc biểu diễn như là một phiếm

hàm của mật độ điện tử (E[ρ(r)]) thay vì ham
̀ soń g . Cách tiếp cận này đã chuyển bài

toán hệ nhiều hạt thành bài toán gần đúng một điện tử và do vậy cho phép giải các bài
tốn hệ nhiều hạt với độ chính xác rất cao. Cho đến ngày nay , DFT đã trơ ̉ thành một
phương pháp cơ
hoc

lươ g tử phổ biến và thành cơng để giải quyết bài tốn hê n ̣ hiều
n

hạt [11,24,31]. Làm thế nào để xác định được chính xác phi ếm hàm năng
lươn
tổ ng côn ̣ g thông qua mât ̣ đô ̣
điên

tich
́ là
muc

g điên tư

đich
́ cuả DFT. Do đó , ngươì ta có thể noí

rằ ng lic ̣ h sử củ a DFT là sư ̣ phá t triể n củ a phiếm hà m năng
lươn

g
điên

tử tổng côṇ g

E[ρ(r)]. Đó là lý do tai ̣ sao tôi lai ̣ muố n trình bà y DFT như là sư ̣ tiế n hó a củ a E[ρ(r)].
2.1.2. Ý tươn
̉ g ban đầu về DFT: Thomas-Fermi và cá c mô hinh
̀ liên quan


Lịch sử của DFT bắt đầu với các nghiên cứu của Thomas và Fermi trong những
năm 1920 [8,9,10,36]. Các tác giả này đã nhận ra rằng việc xem xét trên quan đi
thống kê có thể đươc sử dun ̣ g để ướ c tính sư ̣ phân bố củ a
điên

ểm

tử trong môt nguyên tử .


Các giả định của Thomas là rằng : “Các điên tử đươc phân bố đ ồng nhất trong không
gian pha 6 chiều đối với chuyển đôṇ g cuả môt điê tử v ới hệ số 2 cho mỗi thể tích h3”
n
và có một trường thế hiệu dụng được xác định bởi điện tích hạt nhân và sự phân bố của
các điện tử. Sư ̣ biể u
diên

năng
lươn

g
điên

tử tổ ng côn ̣ g thông qua mât ̣ đô ̣

điên

tich
́ co

thể đươc bắt ngu ồn từ nhưñ g giả thuyết naỳ . Ở đây tôi s ẽ dẫn dắt một cách hơi khać ,
nhưng tương đương với cách dẫn ra công thứ c Thomas-Fermi.


TÀI LIỆU THAM KHẢO
Tiếng anh
1.

Born M., Blinder S. M. (1927), “Annalen der physic”, Physik, 84, pp. 457-484.

2.

Brack M. (1985), Semiclassical description of nuclear bulk properties. In
Density-Functional Methods in Physics, New York: Plenum, pp. 331-379.

3.

Dirac P. A. M. (1930), “Note on exchange phenomena in the Thomas-Fermi
atom”, Proc. Cambridge Phil. Soc, 26, pp. 376-385.

4.

Delley B. (1990),“An all‐electron numerical method for solving the local
density functional for polyatomic molecules”, J. Chem. Phys., vol. 92, pp. 508517.

5.

Esquinazi P., Setzer A., Höhne R., Semmelhack C., Kopelevich Y., Spemann D.,
Butz T., Kohlstrunk B., Lösche M. (2002), “Ferromagnetism in oriented
graphite samples”, Phys. Rev. B, vol. 66, pp. 024429-024438.

6.

Esquinazi P., et al.(2003), Phys. Rev. Lett. 91, 227201.

7.

Enoki T. and Takai K. (2009), “The edge state of nanographene and the
magnetism of the edge-state spins”, Solid State Commun., vol. 149, pp. 11441150.

8.

Fermi E. (1927), “Un metodo statistice per la determinazione di alcune proprieta
dell'atomo”, Rend. Accad. Lincei, 6, pp. 602-607.

9.

Fermi E. (1928b), “Sulla deduzione statistica di alcune proprieta dell'atomo,
Applicazione alia teoria del systema periodico degli elementi”, Rend. Accad.
Lincei, 7, pp. 342-346.

10.

Fermi E. (1928a), “A statistical method for the determination of some atomic
properties and the application of this method to the theory of the periodic system

of elements”, Rend. Z. Phys, 48, pp. 73-79.


11.

Fiolhais C., Nogueira F., Marques M. (2003), A Primer in Density Functional
Theory, Springer-Verlag Berlin Heidelberg.

12. Fock V. A. (1930), Z. Phys, 61, pp. 126.
13.

Grimme S. (2004), “Accurate Description of van der Waals Complexes by
Density Functional Theory Including Empirical Corrections,” J.

Comput.

Chem., vol 25, pp. 1463–1473.
14.

Gombas P. (1949), Die statistischen Theorie des Atomes und Ihre
Anwendungen. Wein, Springer-Verlag.

15.

Gross E. K. U., and Dreizler R. M. (1979), “Thomas-Fermi approach to
diatomic systems. I. Solution of the Thomas-Fermi and Thomas-Fermi-DiracWeizsäcker equations”, Phys. Rev. A, 20, pp. 1798-1807.

16.

Hartree D. R. (1928), Proc. Camb. Phil. Soc, 24, pp. 328.

17.

Hohenberg P., Kohn W. (1964), “Inhomogeneous Electron Gas”, Phys. Rev,
136, pp. B864-B871.

18.

Ivanova A., Baumgarten M., Karabunarliev S. and Tyutyulkov N. (2003),
“Design of ferromagnetic alternating stacks of neutral and ionradical
hydrocarbons”, Phys. Chem. Chem. Phys., vol. 5, pp. 4932–4937.

19.

Koutentis P. A., Haddon R. C., Oakley R. T., Cordes A. W. and Brock C. P.
( 2001), “Perchlorophenalenyl radical, C13Cl9: a modulated structure with nine
threefold-symmetric molecules in the asymmetric unit”, Acta Cryst., vol. B57,
pp. 680–691.

20.

Kohn W., Sham L. J. (1965), Phys. Rev, “Self-Consistent Equations Including
Exchange and Correlation Effects”, 140, pp. A1133-1138.

21.

Levy M., Perdew J. P., and Sahni V. (1984), “Exact differential equation for the
density and ionization energy of a many-particle system”, Phys. Rev. A, 30, pp.
2745-2748.

22.

Lieb E. H. (1981), “Thomas-fermi and related theories of atoms and molecules”,
Rev. Mod. Phys, 53, pp. 603-641.

23.

Makarova T., Palacio F. (2006), “CARBON-BASED MAGNETISM: An
Overview of the Magnetism of Metal Free Carbon-Based Compounds and
Materials”, Elsevier, Amsterdam.

24.

Mulliken R. S. (1955), “Electronic Population Analysis on LCAO–MO
Molecular Wave Functions. I”, J. Chem. Phys., vol. 23, pp. 1833-1840. Mulliken
R. S. (1955), “Electronic Population Analysis on LCAO–MO Molecular Wave
Functions. II. Overlap Populations, Bond Orders, and Covalent Bond Energies”,
J. Chem. Phys., vol. 23, pp. 1841-1846.

25.

Ohldag H., Tyliszczak T., Höhne R., Spemann D., Esquinazi P., Ungureanu M.,
and Butz T. (2007), “π-Electron Ferromagnetism in Metal-Free Carbon Probed
by Soft X-Ray Dichroism”, Phys. Rev. Lett., vol. 98, pp. 187204-187207.

26.

Parr R. G., Yang W. (1989), Density-Functional Theory of Atoms and Molecules,
Oxford University Press, Oxford.

27.

Perdew J. P., Burke K. and Ernzerhof M. (1996), “Generalized Gradient
Approximation Made Simple”, Phys. Rev. Lett., vol. 77, pp. 3865-3868.

28.

Rode A. V., Gamaly E. G., Christy A. G., Fitz Gerald J. G., Hyde S. T., Elliman
R. G., Luther-Davies B., Veinger A. I., Androulakis J., and Giapintzakis J.
(2004), “Unconventional magnetism in all-carbon nanofoam”, Phys. Rev. B, vol.
70, pp. 054407-054415.

29.

Roos B. O., and Taylor P. R. (1980), “A complete active space SCF method
(CASSCF) using a density matrix formulated super-CI approach”, Chem. Phys,
48(2), pp. 157-173.

30.

Roothaan C. C. J. (1951), “New Developments in Molecular Orbital Theory”,
Rev. Mod. Phys, 23(2), pp. 69-89.


31.

Springborg M. (1997), Density-Functional Methods in Chemistry and Materials
Science, JOHN WILEY & SONS.

32.

Saha S. K., Baskey M., Majumdar D. (2010), “Graphene Quantum Sheets: A
New Material for Spintronic Applications”, Adv. Mater., vol. 22, pp. 5531-5536.

33.

Szabo A., and Ostlund N. S. (1996), Modern Quantum Chemistry, Dover.

34.

Talapatra S., Ganesan P. G., Kim T., Vajtai R., Huang M., Shima M., Ramanath
G., Srivastava D., Deevi S. C., and Ajayan P. M. (2005), “Irradiation-Induced
Magnetism in Carbon Nanostructures”, Phys. Rev. Lett., vol.95, pp.097201097204.

35.

Takano Y., Taniguchi T., Isobe H., Kubo T., Morita Y., Yamamoto K., etc.
(2002), “Hybrid Density Functional Theory Studies on the Magnetic
Interactions and the Weak Covalent Bonding for the Phenalenyl Radical Dimeric
Pair,” J. Am. Chem. Soc., vol. 124, pp. 11122–11130.

36.

Thomas L. H. (1975), “The calculation of atomic fields”, Proc. Camb. Phil. Soc,
23, pp. 542-548.

37.

Ukai T., Nakata K., Yamanaka S., Kubo T., Morita Y., Takada T., Yamaguchi

K. (2007), “CASCI-DFT study of the phenalenyl radical system,” Polyhedron,
vol. 26, pp. 2313–2319.

38.

Weizsacker C. F. (1935), “Zur theorie dier kernmassen”, Z. Phys, 96, pp. 431458.

39.

Xia H., Li W., Song Y., Yang X., Liu X., Zhao M., Xia Y., Song C., Wang T.,
Zhu D., Gong J., Zhu Z. (2008), “Tunable Magnetism in Carbon-Ion-Implanted
Highly Oriented Pyrolytic Graphite”, Adv. Mater., vol. 20, pp. 4679-4683.

40.

Yang W., Parr R. G., Lee C. (1986), “Various functionals for the kinetic energy
density of an atom or molecule”, Phys. Rev. A, 34(6), pp. 4586-4590.

41.

Yonei K. (1971), “An extended Thosmas-Fermi-Dirac theory for diatomic
molecule”, J. Phys. Soc. Jpn, 31, pp. 882-894.